Основы теории конвективного теплообмена
Второй вид теплообмена, конвекция, происходит только в газах и жидкостях и состоит в том, что перенос теплоты осуществляется перемещающимися в пространстве объемами среды. Передача теплоты конвекцией всегда связана с теплопроводностью. Совместный процесс конвекции н теплопроводности называется конвективным теплообменом.
Различают конвекцию вынужденную (движение жидкости создается искусственно) и свободную — движение возникает в связи с ее нагреванием и изменением плотности.
О. Рейнольде в 1884 г. в своих опытах установил, что при движении жидкости встречаются два вида потока, подчиняющихся различным законам. В потоке первого вида все частицы движутся только по параллельным между собой траекториям и движение их длительно совпадает с направлением всего потока. Жидкость движется спокойно, без пульсаций, образуя струи, следующие очертаниям канала. Движение такого рода называется ламинарным, или струйчатым.
Второй вид потока называется турбулентным, в нем непрерывно происходит перемешивание всех слоев жидкости. Каждая частица потока, перемещаясь вдоль канала с некоторой скоростью, совершает различные движения перпендикулярно стенкам канала. В связи с этим поток представляет собой беспорядочную массу хаотически движущихся частиц. Чем больше образуется пульсаций, завихрений, тем больше турбулентность потока. При переходе ламинарного движения в турбулентное сопротивление от трения в канале возрастает.
О. Рейнольде показал, что характер движения жидкости в круглой трубе определяется величиной отношения wd/v, которое называется критерием Рейнольдса и обозначается Re: (26-1)
где w — средняя скорость жидкости, м/сек; d — диаметр круглой трубы, м; v — коэффициент кинематической вязкости жидкости, м2/сек.
Для канала произвольного сечения вводится понятие эквивалентного диаметра dэкв (см. § 27-1), который и подставляется в выражение для критерия Re.
Подставляя размерности отдельных величин в критерий Re, легко убедиться, что он является величиной безразмерной.
До значений Re = 2300 поток жидкости в трубе остается ламинарным, при больших значениях Re поток переходит в турбулентный. Ламинарный поток является устойчивым только в докритической области (до Re — 2300). При некоторых специальных мерах предосторожности ламинарное движение можно наблюдать при числах Re, значительно превышающих критическое. Однако такой режим движения является неустойчивым и при малейшем возмущении потока переходит в турбулентный.
Характер движения жидкости влияет на интенсивность передачи тепла. При ламинарном режиме и отсутствии естественной конвекции тепло в перпендикулярном к стенке направлении передается только теплопроводностью. Количество этой теплоты зависит от физических свойств жидкости, геометрических размеров, формы поверхности канала и почти не зависит от скорости.
При турбулентном движении жидкости перенос теплоты наряду с теплопроводностью осуществляется перпендикулярным к поверхности канала перемещением частиц.
Физические свойства жидкостей
В качестве жидких теплоносителей в технике применяют различные вещества: воздух, воду, газы, масло, нефть, спирт, ртуть, расплавленные металлы и многие другие. В зависимости от физических свойств этих веществ процессы теплоотдачи протекают различно.
Большое влияние на теплообмен оказывают следующие физические параметры: коэффициент теплопроводности λ, удельная теплоемкость с, плотность р, коэффициент температуропроводности а и коэффициент динамической вязкости ц. Эти параметры для каждого вещества имеют определенные значения и являются функцией температуры, а некоторые из них и давления.
Величины Я, с, а и р уже рассматривались в предыдущих параграфах. В исследованиях конвективного теплообмена большое значение имеет также вязкость. Все реальные жидкости обладают вязкостью; между частицами или слоями, движущимися с различными скоростями, всегда возникает сила внутреннего трения (касательное усилие), ускоряющая движение более медленного слоя и тормозящая движение более быстрого. Величина силы трения 5 между слоями, отнесенная к единице поверхности, согласно закону
Ньютона, пропорциональна градиенту скорости dw/dn по нормали к направлению движения потока. Следовательно,
где μ — коэффициент пропорциональности, зависящий от природы жидкости и ее температуры и называемый коэффициентом динамической вязкости, или коэффициентом внутреннего трения; его единица измерения н*сек/м2.
Чем больше μ, тем меньше тек учесть жидкости. Вязкость капельных жидкостей с увеличением температуры уменьшается и почти не зависит от давления. У газов с увеличением температуры и давления вязкость увеличивается. Коэффициент вязкости идеальных газов не зависит от давления.
Кроме коэффициента динамической вязкости, в уравнениях гидродинамики и теплопередачи встречается коэффициент кинематической вязкости v, представляющий собой отношение динамической вязкости к плотности жидкости v — μ/ρ м2/сек.
Коэффициент μ и v являются физическими параметрами и определяются опытным путем.
Режимы течения и пограничный слой
Теоретическое рассмотрение задач конвективного теплообмена основывается на использовании понятия пограничного слоя, введенного Л. Прандтлем в начале нынешнего столетия.
Рассмотрим процесс продольного омьвания какого-либо тела безграничным потоком жидкости с постоянной скоростью течения w0 (рис. 26-1). Вследствие влияния сил трения в непосредственной близости от поверхности тела скорость течения должна очень быстро падать до нуля. Тонкий слой жидкости вблизи поверхности тела, в котором происходит изменение скорости жидкости от значения скорости невозмущенного потока вдали от стенки до нуля непосредственно на стенке, называется гидродинамическим пограничным слоем (рис. 26-1). Толщина этого слоя б возрастает вдоль по потоку.
С увеличением скорости потока толщина гидродинамического пограничного слоя уменьшается вследствие сдувания его потоком. Напротив, с увеличением вязкости толщина гидродинамического пограничного слоя увеличивается.
Течение в гидродинамическом пограничном слое может быть как турбулентным 1, так и ламинарным 2 (рис. 26-2). Характер течения и толщина в нем (δЛ и δт) определяются в основном величиной критерия Re.
Необходимо отметить, что и в случае турбулентного гидродинамического пограничного слоя непосредственно у стенки имеется очень тонкий слой жидкости, движение в котором имеет ламинарный характер. Этот слой называют вязким, или ламинарным, под слоем 3.
Если температуры стенки и жидкости неодинаковы, то вблизи стенки образуется тепловой пограничный слой, в котором происходит все изменение температуры жидкости (рис. 26-3). Вне пограничного слоя температура жидкости постоянна t0. В общем случае толщины теплового и гидродинамического слоев могут не совпадать (рис. 26-4). Соотношение толщин гидродинамического и теплового пограничных слоев определяется величиной безразмерного критерия
Pr — υ/a. Для вязких жидкостей с низкой теплопроводностью (например, масел) Рг>1 и толщина гидродинамического пограничного слоя больше толщины теплового пограничного слоя. Для газов Рг~1 и толщины слоев приблизительно одинаковы. Для жидких металлов Рг<<1 и тепловой пограничный слой проникает в область гидродинамического невозмущенного потока.
Механизм и интенсивность переноса тепла зависят от характера движения жидкости в пограничном слое. Если движение внутри теплового пограничного слоя ламинарное, то тепло в направлении, перпендикулярном к стенке, переносится теплопроводностью. Однако у внешней границы слоя, где температура по нормали к стенке меняется незначительно, преобладает перенос тепла конвекцией вдоль стенки.
При турбулентном течении в тепловом пограничном слое перенос тепла в направлении к стенке в основном обусловлен турбулентным перемешиванием жидкости. Интенсивность такого переноса тепла существенно выше интенсивности переноса тепла теплопроводностью. Однако непосредственно у стенки, в ламинарном подслое, перенос тепла к стенке осуществляется обычной теплопроводностью.
Изменение физических свойств жидкости в пограничном слое зависит от температуры, в связи с чем интенсивность теплообмена между жидкостью и стенкой оказывается различной в условиях нагревания и охлаждения жидкости. Так, например, для капельных жидкостей интенсивность теплообмена при нагревании будет большей, чем при охлаждении, вследствие уменьшения пограничного слоя. Следовательно, теплоотдача зависит от направления теплового потока.
Очень большое значение для теплообмена имеют форма и размер поверхностей; в зависимости от них резко может меняться характер движения жидкости и толщина пограничного слоя.
Дата добавления: 2016-06-29; просмотров: 2526;