Математика пучка прямых.


 

Если бы полупроводниковые диоды обладали ВАХ в виде идеальных экспонент, то семейство ВАХ в зависимости от температуры могли бы выглядеть в виде сужающегося пучка прямых. Рассмотрим математику пучка прямых по формуле

 

Ln(Ia) = KT∙ ( T∙ (UF -Ua) + TF∙ (Ua-UB) ) (7.04) ;

 

Для диода КД 213А коэффициенты имеют следующие величины:

KT = 0,0956 В-1 ∙ К-1; TF =605,2 K; UB = 0,885 В; UF = 1,161В.

Рассмотрим 1-й вариант.

Рассмотрим уравнение (7.04) для пучка прямых, если аргументом является Ua. Это и есть семейство ВАХ диода в зависимости от температуры. На рис. 1 показан такой пучок прямых.

 

 

Рис. 1. Иллюстрация совпадения пучка прямых по формуле (7.04) и 2-го участка экспериментальных данных для диода КД213А. Графики построены в полулогарифмическом масштабе.

 

Прямые пучка пересекаются в точке фокуса, аргумент которой равен:

Ua = UF

 

Для КД213А Ua = UF = 1,161 В.

При Ua = UF , согласно уравнению (7.04), температура престаёт оказывать влияние на Ia. Ln(Ia) в этой точке всегда равен одной и той же величине, независимо от температуры. Величина этого тока равна:

Ln(IF) = KT ∙ TF ∙ ( UF - UB )

 

После точки фокуса, далее, при росте Ua, действие температуры на ток меняется на противоположное, и увеличение температуры вызывает уменьшение тока. Этим свойством обладает выражение (7.04). Температурный коэффициент вдруг меняется на противоположный. Ну а величина этого коэффициента зависит от величины Ua.

Рассмотрим 2-й вариант.

Рассмотрим уравнение (7.04) для пучка прямых, если аргументом является температура.

Согласно уравнению (7.04) построим график Ln(Ia) в зависимости от температуры.

 

 

Рис. 2 Зависимость Ln(Ia) от температуры для диода КД213А по формуле (7.04) .

 

 

На рисунке 2 приведены графики функции (7.04) при

Ua = 0,1 В.;

Ua = 0,2 В.;

Ua = 0,3 В.;

Ua = 0,4 В.;

Ua = 0,5 В.;

Ua = 0,6 В.;

Ua = 0,7 В.;

Ua = 0,8 В.;

Ua = 0,9 В.;

Ua = 1,0 В.

Крайние значения для Ua на рисунке 2 обозначены.

Наблюдая рисунок 2, заметим, что прямые пучка пересекаются в точке фокуса при определённой температуре:

 

T = TF ;

 

Для КД213А TF = 605,2 К.

При T = TF , согласно уравнению (7.04), напряжение Ua престаёт оказывать влияние на Ia. Ln(Ia) в этой точке всегда равен одной и той же величине, независимо от напряжения Ua. Величина натурального логарифма этого тока равна:

 

Ln(IF) = KT ∙ TF ∙ ( UF - UB )

 

Можно сделать вывод, что для уравнения

 

Ln(Ia) = KT ∙ ( T∙ (UF -Ua) + TF ∙ (Ua-UB) ) (7.04) ;

 

KT = 0,0956 Вольт-1 ∙ Кельвин-1 - коэффициент;

TF =605,2 Kельвин - температура фокуса для аргумента T;

UB = 0,885 Вольт - напряжение электрического барьера ;

UF = 1,161Вольт - напряжение фокуса для аргумента Ua;

UF = UB + UD ,

 

UF - UB = UD - разность потенциалов,

влияющая на величину Ln(IF) = KT ∙ TF ∙ ( UF - UB ).

 

Мы рассмотрели математику эмиссионного уравнения (7.04) и определили свойства параметров TF и UF.

 

 

ПРИЛОЖЕНИЕ 6

 



Дата добавления: 2020-10-14; просмотров: 362;


Поиск по сайту:

Воспользовавшись поиском можно найти нужную информацию на сайте.

Поделитесь с друзьями:

Считаете данную информацию полезной, тогда расскажите друзьям в соц. сетях.
Poznayka.org - Познайка.Орг - 2016-2024 год. Материал предоставляется для ознакомительных и учебных целей.
Генерация страницы за: 0.01 сек.