Математика пучка прямых.
Если бы полупроводниковые диоды обладали ВАХ в виде идеальных экспонент, то семейство ВАХ в зависимости от температуры могли бы выглядеть в виде сужающегося пучка прямых. Рассмотрим математику пучка прямых по формуле
Ln(Ia) = KT∙ ( T∙ (UF -Ua) + TF∙ (Ua-UB) ) (7.04) ;
Для диода КД 213А коэффициенты имеют следующие величины:
KT = 0,0956 В-1 ∙ К-1; TF =605,2 K; UB = 0,885 В; UF = 1,161В.
Рассмотрим 1-й вариант.
Рассмотрим уравнение (7.04) для пучка прямых, если аргументом является Ua. Это и есть семейство ВАХ диода в зависимости от температуры. На рис. 1 показан такой пучок прямых.
Рис. 1. Иллюстрация совпадения пучка прямых по формуле (7.04) и 2-го участка экспериментальных данных для диода КД213А. Графики построены в полулогарифмическом масштабе.
Прямые пучка пересекаются в точке фокуса, аргумент которой равен:
Ua = UF
Для КД213А Ua = UF = 1,161 В.
При Ua = UF , согласно уравнению (7.04), температура престаёт оказывать влияние на Ia. Ln(Ia) в этой точке всегда равен одной и той же величине, независимо от температуры. Величина этого тока равна:
Ln(IF) = KT ∙ TF ∙ ( UF - UB )
После точки фокуса, далее, при росте Ua, действие температуры на ток меняется на противоположное, и увеличение температуры вызывает уменьшение тока. Этим свойством обладает выражение (7.04). Температурный коэффициент вдруг меняется на противоположный. Ну а величина этого коэффициента зависит от величины Ua.
Рассмотрим 2-й вариант.
Рассмотрим уравнение (7.04) для пучка прямых, если аргументом является температура.
Согласно уравнению (7.04) построим график Ln(Ia) в зависимости от температуры.
Рис. 2 Зависимость Ln(Ia) от температуры для диода КД213А по формуле (7.04) .
На рисунке 2 приведены графики функции (7.04) при
Ua = 0,1 В.;
Ua = 0,2 В.;
Ua = 0,3 В.;
Ua = 0,4 В.;
Ua = 0,5 В.;
Ua = 0,6 В.;
Ua = 0,7 В.;
Ua = 0,8 В.;
Ua = 0,9 В.;
Ua = 1,0 В.
Крайние значения для Ua на рисунке 2 обозначены.
Наблюдая рисунок 2, заметим, что прямые пучка пересекаются в точке фокуса при определённой температуре:
T = TF ;
Для КД213А TF = 605,2 К.
При T = TF , согласно уравнению (7.04), напряжение Ua престаёт оказывать влияние на Ia. Ln(Ia) в этой точке всегда равен одной и той же величине, независимо от напряжения Ua. Величина натурального логарифма этого тока равна:
Ln(IF) = KT ∙ TF ∙ ( UF - UB )
Можно сделать вывод, что для уравнения
Ln(Ia) = KT ∙ ( T∙ (UF -Ua) + TF ∙ (Ua-UB) ) (7.04) ;
KT = 0,0956 Вольт-1 ∙ Кельвин-1 - коэффициент;
TF =605,2 Kельвин - температура фокуса для аргумента T;
UB = 0,885 Вольт - напряжение электрического барьера ;
UF = 1,161Вольт - напряжение фокуса для аргумента Ua;
UF = UB + UD ,
UF - UB = UD - разность потенциалов,
влияющая на величину Ln(IF) = KT ∙ TF ∙ ( UF - UB ).
Мы рассмотрели математику эмиссионного уравнения (7.04) и определили свойства параметров TF и UF.
ПРИЛОЖЕНИЕ 6
Дата добавления: 2020-10-14; просмотров: 362;