Релаксационные переходы
Переход системы частиц в состояние термодинамического равновесия называется процессом релаксации, а квантовые переходы, которые способствуют установлению и поддержанию термодинамического равновесия, называются релаксационными переходами. В качестве примера, иллюстрирующего релаксационные переходы, рассмотрим процессы в некотором объеме газа. Как известно, молекулы газа находятся в тепловом хаотическом движении, причем средняя кинетическая энергия молекулы газа пропорциональна KT (K – постоянная Больцмана, Т – абсолютная температура газа). В процессе теплового хаотического движения молекулы газа сталкиваются между собой. При этом сталкивающиеся частицы могут взаимодействовать между собой либо упруго, т.е. без изменения суммарной кинетической энергии сталкивающихся частиц, либо неупруго, когда часть кинетической энергии одной частицы может перейти во внутреннюю Энергию другой (или наоборот: внутренняя энергия одной частицы может перейти в кинетическую энергию другой). В состоянии термодинамического (теплового) равновесия температура газа и суммарная кинетическая энергия всех частиц остаются неизменными. Неизменна и внутренняя энергия частиц, которая распределяется между уровнями по закону Больцмана.
Если нарушить равновесие, например, резко увеличить температуру газа до величины T2, то при новой температуре средняя кинетическая энергия молекул газа возрастет (станет пропорциональна KT2), суммарная кинетическая энергия всех частиц газа возрастет, а внутренняя энергия частиц некоторое время будет оставаться неизменной. В результате неупругих соударении, при которых часть кинетической энергии молекул переходит во внутреннюю энергию частиц, произойдет ее увеличение так, что установится новое распределение частиц по энергиям. После установления нового равновесия внутренняя энергия распределяется по закону Больцмана при температуре Т2. Постоянная времени установления процесса релаксации называется временем релаксации tрел.
Релаксационные процессы происходят не только в газах, но и в твердых телах. Переход кинетической энергии одной частицы во внутреннюю энергию другой при неупругих столкновениях молекул газа является примером релаксационных переходов. Релаксационные переходы носят статистический характер. Вероятности релаксационных переходов между уровнями Е1 и Е2 будем обозначать Е12, а обратных переходов Е21. В большинстве случаев, имеющих место в квантовых приборах, релаксационные переходы являются безызлучательными.
В состоянии термодинамического равновесия населенности уровней не изменяются во времени, поэтому число безызлучательных переходов с уровня 1 на уровень 2 в 1 с равно числу обратных безызлучательных переходов с уровня 2 на уровень 1
N1БE12 = N2БE21. (2.46)
В состоянии термодинамического равновесия распределение населенностей определяется законом Больцмана. Получаем
E21 / E12 = exp (hn21 / KT). (2.47)
Из этого следует, что вероятность безызлучательных переходов сверху вниз больше, чем снизу вверх (E21 > E12) в отличие от вероятностей вынужденных переходов, которые одинаковы. Если hn21 << KT, что обычно справедливо для квантовых приборов СВЧ-диапазона, то можно заменить приближенным выражением
E21 / E12 = 1 + hn21 / KT. (2.48)
Дата добавления: 2017-05-02; просмотров: 1162;