Уравнение теплопроводности


 

Основной составляющей процесса передачи теплоты через ограждения является теплопроводность через материальные слои толщи ограждения. Процесс теплопроводности в материальных слоях конструкции подчиняется закону Фурье, уравнение которого в дифференциальной форме рассматривается в курсе тепломассообмена.

Вывод уравнения теплопроводности в конечных разностях проведем на примере одномерного температурного поля при передаче теплоты через однородную стенку (рис. 2.1). Толща стенки разбивается на элементарные слои размера .

Рис. 2.1. К выводу уравнения теплопроводности в конечных разностях: а - непрерывное поле; б - тепловая цепочка

 

Процесс нестационарной передачи в толще определяется двумя законами: проводимости и аккумуляции теплоты.

Согласно закону проводимости тепловой поток q пропорционален градиенту температуры .

q = - l , (2.1)

где l - коэффициент теплопроводности.

Знак "минус" показывает, что направление теплового потока противоположно направлению теплового градиента (направлению возрастания температуры). Для участка стены между осями элементарных слоев это уравнение можно написать в виде

q = (t1 - t2), (2.2)

где t1 и t2 - температуры на осях соседних элементарных слоев 1 и 2.

Уравнение (2.2) справедливо только для линейного распределения температур в условиях стационарной передачи теплоты.

При нестационарных условиях, учитывая криволинейное распределение температуры в слоях, уравнение проводимости может быть записано в виде

q = (t1 - t2), (2.3)

где = R1-2 - сосредоточенное термическое сопротивление между сечениями 1 и 2.

Уравнение (2.3) справедливо как для стационарных, так и для нестационарных (в отличии от 2.2) условий.

Закон аккумуляции теплоты устанавливает, что приращение количества теплоты dQ, аккумулированное слоем , пропорционально приращению во времени его температуры dt. Изменение количества аккумулированной теплоты DQ для элементарного слоя при изменении во времени (z) его средней температуры на Dz t равно

DQ = сg Dх Dzt, (2.4)

где сg - объемная теплоемкость материала.

Составим уравнение теплового баланса элементарного слоя n при распределении температур в сечении, отмеченном на рисунке 2.1 индексом 1. Слой n обменивается теплотой с соседними элементарными слоями и, согласно закону проводимости, за время Dz он получит от слоя n + 1 количество теплоты

qn+1,n Dz = (tn+1 - tn) Dz, (2.5)

а отдаст слою n -1 количество теплоты

qn ,n-1 Dz = (tn - tn-1) Dz (2.6)

 

Разность DQn между количеством теплоты, определенными уравнениями (2.5) и (2.6), будет аккумулирована слоем n и повысит его среднюю температуру (формула 2.4) на Dz tn.

Уравнение теплового баланса слоя n можно записать

сg Dх Dz tn = [(tn+1 - tn) - (tn - tn-1)]Dz, (2.7)

которое после преобразований может быть записано:

сg = D2х tn, (2.8)

где

 

D2х tn = (tn+1 - tn) - (tn - tn-1) = Dtn+1,n - Dtn ,n-1 = tn+1 + tn-1 -2tn (2.9)

является второй конечной разностью температур, т.е. разностью разностей температур между элементарными слоями. Индекс х показывает, что имеется в виду изменение температуры в пространстве по координате х.

При переходе к пределу и замене конечных разностей бесконечно малыми приращениями из уравнения (2.8) получаем дифференциальное уравнение Фурье:

сg = l (2.10)



Дата добавления: 2021-07-22; просмотров: 357;


Поиск по сайту:

Воспользовавшись поиском можно найти нужную информацию на сайте.

Поделитесь с друзьями:

Считаете данную информацию полезной, тогда расскажите друзьям в соц. сетях.
Poznayka.org - Познайка.Орг - 2016-2024 год. Материал предоставляется для ознакомительных и учебных целей.
Генерация страницы за: 0.01 сек.