Ферромагнетики. Опыт Столетова. Кривые намагничивания ферромагнетиков. Гистерезис. Точка Кюри. Домены. Качественные объяснения свойств ферромагнетиков.

Ферромагне́тики - это вещества, обладающие самопроизвольной намагниченностью, которая сильно изменяется под влиянием внешних воздействий – магнитного поля, деформации, температуры. Магнитная восприимчивость ферромагнетиков положительна и значительно больше единицы.

• При не слишком высоких температурах ферромагнетики обладают самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью, которая сильно изменяется под влиянием внешних воздействий.
• Для ферромагнетиков характерно явление гистерезиса (явление зависимости вектора намагничивания и вектора напряжённости магнитного поля в веществе не только от приложенного внешнего поля, но и от предыстории данного образца).
• Ферромагнетики притягиваются магнитом.

Впервые систематические исследованиямагнитной проницаемости μот напряженности Н были проведены Столетовым. Зависимость магнитной проницаемости некоторых ферромагнетиков от напряженности магнитного поля – кривая Столетова.

χ d = d I d H {\displaystyle \chi _{d}={\frac {dI}{dH}}} Из рисунка видно, что кривая χ d {\displaystyle \chi _{d}} начинается при Н = 0 с некоторого конечного значения χ a {\displaystyle \chi _{a}} (начальная восприимчивость) и достигает наибольшего значения χ m {\displaystyle \chi _{m}} (максимальная восприимчивость), соответствующего наиболее крутому подъёму кривой , и затем стремится к нулю, когда намагниченность приближается к насыщению I s {\displaystyle I_{s}} .

У каждого ферромагнетика имеется такая температура, называемая точкой Кюри,выше которой это вещество теряет свои особые магнитные свойства.

Наличие температуры Кюри связано с разрушением при T>T_k упорядоченного состояния в магнитной подсистеме кристалла – параллельной ориентации магнитных моментов.

Петля гистерезиса – график зависимости намагниченности вещества от напряженности магнитного поля Н.

Намагниченность J_s при H=H_s называется намагниченностью насыщения.

Намагниченность ±J_R при H=0 называется остаточной намагниченностью (что необходимо для создания постоянных магнитов)

Домен — область в ферромагнитном кристалле, в которой существует самопроизвольная намагниченность