Произвольно расположенных сил
Пусть задана система четырех сил и
Выберем произвольную точку O – центр приведения – и приведем к нему силу , т.е. перенесем силу
в точку O, присоединим пару сил с моментом
(на рисунке присоединенные моменты изображены круговыми стрелками, направленными в сторону поворота силами
и
соответствующих плеч
)
Затем приведем к точке O силу . Перенесем ее в эту точку и присоединим пару с моментом
. Так же поступим с остальными
силами и
, присоединив пары с моментами
и
. Как видно из рисунка, в результате последовательного приведения заданных сил к точке образовались система сходящихся сил и система присоединенных пар с моментами, равными моментам заданных сил относительно точки (центра) приведения.
С помощью силового многоугольника находим силу , эквивалентную системе приведенных сил. Сложив алгебраические моменты присоединенных пар, найдем момент одной эквивалентной им пары:
или, так как моменты присоединенных пар равны моментам данных сил относительно центра приведения,
Главный вектор системы:
Главный момент системы:
Произвольная плоская система сил эквивалентна одной силе – главному вектору – и одной паре, момент которой равен главному моменту.
Допустим, что, приведя плоскую систему сил к точке, мы получили главный вектор и пару сил с моментом
.
Представим главный момент в виде пары сил ( ), численно равных главному вектору (
), и с плечом
. Расположим эту пару таким образом, чтобы одна из сил оказалась направленной вдоль линии действия главного вектора, но в противоположную сторону.
Тогда силы и
можно исключить как взаимно уравновешенные, а оставшаяся сада
и есть искомая равнодействующая рассматриваемой системы сил.
Расстояние от центра приведения до линии действия равнодействующей:
Следовательно, равнодействующая ПСПРС равна главному вектору и расстояние от центра приведения до линии действия равнодействующей равно частному от деления главного момента на модуль главного вектора или равнодействующей.
Теорема Вариньона
Непосредственно из равенства ( ) вытекает важная зависимость между моментом равнодействующей и моментами составляющих сил, известная в механике как теорема Вариньона. Перепишем предыдущее равенство в таком виде:
Из последнего рисунка следует, что – момент равнодействующей относительно любой точки, а по формуле
, поэтому последнее равенство можно переписать в виде
,
т.е. момент равнодействующей ПСПРС относительно любой точки равен алгебраической сумме моментов сил системы, взятых относительно той же точки.
Дата добавления: 2021-12-14; просмотров: 334;