Рассмотрим теперь дифференциальную форму теоремы Остроградского-Гаусса.


Пусть в некоторой точке с координатами существует напряженность

Построим около точки прямоугольный бесконечно малый параллелепипед объемом .

Пусть объемная плотность заряда в нем равна и зависит от координат выбранной точки поля: .

Поток вектора

· через правую грань (1)

равен:

,

· а через левую (2):

,

· Поэтому поток вдоль оси равен

Таким же образом для верхней и нижней грани получим: ,

для задней и передней: .

По теореме Гаусса ,

причем - заряд, заключенный внутри объема (ввиду малости можно считать что внутри параллелепипеда всюду одинакова),

,

Тогда ,

Или

Сумма, стоящая в левой части, называется дивергенцией вектора ,

, или

-дивергенция вектора напряженности равна объемной плотности зарядов, создающих поле, деленной на .

Это выражение представляет собой теорему Гаусса в дифференциальной форме.

Она характеризует поле в точке.

Электрические заряды являются источниками и стоками поля вектора .

Линии вектора начинаются и заканчиваются на электрических зарядах.

· Если - это источник поля ,

· если - сток поля.

· Если , то в данной точке нет зарядов, линии не прерываются.




Дата добавления: 2020-12-11; просмотров: 359;


Поиск по сайту:

Воспользовавшись поиском можно найти нужную информацию на сайте.

Поделитесь с друзьями:

Считаете данную информацию полезной, тогда расскажите друзьям в соц. сетях.
Poznayka.org - Познайка.Орг - 2016-2024 год. Материал предоставляется для ознакомительных и учебных целей.
Генерация страницы за: 0.007 сек.