Поток вектора напряженности

· Силовую линию поля (линию напряженности) можно провести через любую точку пространства.

· Число проводимых линий ничем не ограничено.

· Линия напряженности в этом случае дает лишь направление напряженности и не характеризует ее величину.

Однако можно ввести условие, связывающее величину напряженности с числом проводимых силовых линий. Тогда в местах, где напряженность больше, линии напряженности будут гуще.

Электростатическое поле разобьем на малые области.

В каждой такой области проведем площадку , перпендикулярную к линиям напряженности.

Через площадку проведем такое число линий напряженности, чтобы число линий, приходящихся на единицу поверхности, было равно напряженности в области площадки , то есть потребуем, чтобы выполнялось условие:

.

При выполнении этого условия величина напряженности оказывается связанной с густотой силовых линий.

Общее число линий, пронизывающих поверхность , равно потоку вектора через эту поверхность:

;

где ,

- единичный вектор внешней нормали к поверхности .

1.7. Теорема Гаусса

- положительно, если из видна внутренняя сторона площадки (угол острый),

- отрицательно, если видна ее внешняя сторона (угол тупой),

то есть ,

где - абсолютная величина перпендикулярной к проекции площадки .

Пусть - телесный угол, под которым площадка видна из точки .

Тогда

( совпадает с элементом шаровой поверхности радиуса , проведенной из точки , поэтому ).

Тогда для потока вектора имеем

Углу будем приписывать

- положительный знак, если из точки видна внутренняя сторона ,

и отрицательный, если внешняя.

Тогда:

- в поле положительного заряда поток напряженности через произвольно ориентированную площадку зависит от величины заряда, образующего поле и от телесного угла , под которым эта площадка видна из занимаемой зарядом точки .

Согласно принципу суперпозиции, напряженность результирующего поля

Поток результирующего вектора равен ,

где , и

Эта формула выражает собой теорему Гаусса:

В произвольном электростатическом поле в вакууме поток вектора напряженности через произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов, расположенных внутри этой поверхности, деленной на электрическую постоянную .

· Если сумма , то - линии напряженности выходят из поверхности,

· если , - линии напряженности входят в поверхность.

Из теоремы Гаусса следует:

1. Линии напряженности могут начинаться только в местах положительных зарядов, а заканчиваться только в местах отрицательных зарядов.

2. Если мы возьмем замкнутую поверхность, охватывающую заряды, алгебраическая сумма которых равна нулю, то полный поток вектора напряженности через поверхность равен нулю. Это означает, что число линий, выходящих из объема, ограниченного данной поверхностью, равно числу линий, входящих в объем.

3. Если замкнутая поверхность проведена в поле так, что внутри нее нет зарядов, то линии напряженности будут ее пронизывать, не начинаясь, и не кончаясь внутри нее. Следовательно, число входящих линий равно числу выходящих линий, и полный поток напряженности через поверхность также равен нулю.