Движение материальной точки под действием упругой силы и силы вязкого сопротивления среды


1. Уравнение затухающих колебаний. В реальных условиях невозможно сделать колебательную систему, в которой бы не было трения.

Рассмотрим колебания в системе, в которой сила трения пропорциональна скорости движения тела, т.е. , где h – коэффициент вязкого сопротивления среды. Уравнение движения в проекции на ось ОХ принимает вид: =– kx – hv. (11.1)

Так как v = , обозначив k| m = w02, h| m =2n, получаем: . (11.2)

Общий вид решения этого уравнения зависит от соотношения между коэффициентами w0 и n.

2. Затухающие периодические колебания. Пусть сила упругости больше силы вязкого сопротивления среды, так что w0 > n. Решение уравнения в этом случае имеет вид:

x = A0e–ntcos(w t+j0), где w = , (11.3)

A0 – амплитуда в начальный момент времени t =0.

Произведение A0ent = A0exp(-t|t) = A(t) - можно интерпретировать как амплитуду, зависящую от времени. Величина t = 1| n - время релаксации колебательной системы, за которое амплитуда колебаний убывает в е раз. Таким образом, колебание тела в вязкой среде при w0 > n с некоторой нестрогостью можно характеризовать как колебания периодические (тело периодически проходит через положение равновесия) с постоянной частотой w = и экспоненци-ально убывающей амплитудой (рис.24). Период затухающих колебаний больше периода свободных колебаний,

T = = Т0.

Скорость затухания колебаний определяют декрементом затухания b, равным отношению любого смещения к тому, которое последует через период.

b = . (11.4)

За каждый период T амплитуда и любое смещение убывают в одно и то же число раз, равное b = enT. Натуральный логарифм этого числа lnb = nT = d (11.5)

называют логарифмическим декрементом затухания. Величину n = h| 2m называют иногда коэффициентом или показателем затухания.

Если N =t|T - число колебаний, которое система совершает в течение времени релаксации t, соответствующее уменьшению амплитуды в e раз, то NnT= Nd = nt = 1. (11.6)

Добротность системы Q = pN равна разности фаз колебаний, соответствующей уменьшению энергии колебательной системы в е раз.

3. Затухающие апериодические колебания. Если силы трения настолько велики, что w0< n, то функция, описывающая колебания, уже не является периодической. Колебания при больших силах трения неповторяющиеся. Колеблющееся тело проходит через положение равновесия не более одного раза (рис.25).

1. x0≠0, v0 = 0.

2. x0≠0, v0≠0.

3. x0 = 0, v0≠0.

Такие колебания называют апериодическими (частица а – заимствована из греческого, означает отрицание).


4. Диссипация энергии. При затухающих колебаниях механическая энергия системы постепенно переходит в тепло, во внутреннюю энергию системы. Говорят, происходит диссипация энергии. Полная механическая энергия системы E = Eк+ Eп = e2nt. (11.7)

Энергия системы пропорциональна квадрату амплитуды. За время релаксации энергия убывает в е2 раз, за период энергия убывает в b 2 раз. = b 2. (11.8)

Добротность системы Q = 2pE|DE пропорциональна отношению полной энергии системы к величине потерь её за один период колебаний.



Дата добавления: 2020-05-20; просмотров: 563;


Поиск по сайту:

Воспользовавшись поиском можно найти нужную информацию на сайте.

Поделитесь с друзьями:

Считаете данную информацию полезной, тогда расскажите друзьям в соц. сетях.
Poznayka.org - Познайка.Орг - 2016-2024 год. Материал предоставляется для ознакомительных и учебных целей.
Генерация страницы за: 0.008 сек.