Движение материальной точки под действием упругой силы и силы вязкого сопротивления среды
1. Уравнение затухающих колебаний. В реальных условиях невозможно сделать колебательную систему, в которой бы не было трения.
Рассмотрим колебания в системе, в которой сила трения пропорциональна скорости движения тела, т.е. , где h – коэффициент вязкого сопротивления среды. Уравнение движения в проекции на ось ОХ принимает вид: =– kx – hv. (11.1)
Так как v = , обозначив k| m = w02, h| m =2n, получаем: . (11.2)
Общий вид решения этого уравнения зависит от соотношения между коэффициентами w0 и n.
2. Затухающие периодические колебания. Пусть сила упругости больше силы вязкого сопротивления среды, так что w0 > n. Решение уравнения в этом случае имеет вид:
x = A0e–ntcos(w t+j0), где w = , (11.3)
A0 – амплитуда в начальный момент времени t =0.
Произведение A0e–nt = A0exp(-t|t) = A(t) - можно интерпретировать как амплитуду, зависящую от времени. Величина t = 1| n - время релаксации колебательной системы, за которое амплитуда колебаний убывает в е раз. Таким образом, колебание тела в вязкой среде при w0 > n с некоторой нестрогостью можно характеризовать как колебания периодические (тело периодически проходит через положение равновесия) с постоянной частотой w = и экспоненци-ально убывающей амплитудой (рис.24). Период затухающих колебаний больше периода свободных колебаний,
T = = Т0.
Скорость затухания колебаний определяют декрементом затухания b, равным отношению любого смещения к тому, которое последует через период.
b = . (11.4)
За каждый период T амплитуда и любое смещение убывают в одно и то же число раз, равное b = enT. Натуральный логарифм этого числа lnb = nT = d (11.5)
называют логарифмическим декрементом затухания. Величину n = h| 2m называют иногда коэффициентом или показателем затухания.
Если N =t|T - число колебаний, которое система совершает в течение времени релаксации t, соответствующее уменьшению амплитуды в e раз, то NnT= Nd = nt = 1. (11.6)
Добротность системы Q = pN равна разности фаз колебаний, соответствующей уменьшению энергии колебательной системы в е раз.
3. Затухающие апериодические колебания. Если силы трения настолько велики, что w0< n, то функция, описывающая колебания, уже не является периодической. Колебания при больших силах трения неповторяющиеся. Колеблющееся тело проходит через положение равновесия не более одного раза (рис.25).
1. x0≠0, v0 = 0.
2. x0≠0, v0≠0.
3. x0 = 0, v0≠0.
Такие колебания называют апериодическими (частица а – заимствована из греческого, означает отрицание).
4. Диссипация энергии. При затухающих колебаниях механическая энергия системы постепенно переходит в тепло, во внутреннюю энергию системы. Говорят, происходит диссипация энергии. Полная механическая энергия системы E = Eк+ Eп = e–2nt. (11.7)
Энергия системы пропорциональна квадрату амплитуды. За время релаксации энергия убывает в е2 раз, за период энергия убывает в b 2 раз. = b 2. (11.8)
Добротность системы Q = 2pE|DE пропорциональна отношению полной энергии системы к величине потерь её за один период колебаний.
Дата добавления: 2020-05-20; просмотров: 572;