Явление электромагнитной индукции. Индуктивность цепи.

; ; .

а б Рис. 79

Данную задачу можно решить одним из двух следующих способов.

Первый способ

В металлическом стержне имеются свободные электроны; рассмотрим один из них, движущийся со скоростью в магнитном поле (рис. 79 а). На электрон действует сила Лоренца: , где – заряд электрона; – линейная скорость его движения по окружности радиусом :

Модуль силы Лоренца

(1)

Направление силы Лоренца определим по правилу левой руки, располагая ладонь перпендикулярно плоскости рисунка. Полученное направление вектора силы, которая действовала бы на положительный заряд, изменяем на противоположное, так как электрон имеет отрицательный заряд. Силой Лоренца свободные электроны смещаются к точке 2 на конце стержня, удаленном от оси вращения (см. рис. 79 а). На другом конце стержня – в точке 1, вследствие недостатка свободных электронов, имеется избыточный положительный заряд ионов кристаллической решетки металла.

Избыточные заряды, сосредоточенные на концах стержня, создают электрическое поле с напряженностью , направленной вдоль стержня. Это поле действует на свободные электроны электрической силой

, (2)

величина которой возрастает по мере накопления избыточных зарядов на концах стержня. Направление электрической силы противоположно силе Лоренца: (см. рис. 79 а). Поэтому через достаточно малое время ( сумма этих сил станет равна нулю и направленное движение электронов к концу вращающегося стержня прекратится. При этом на его концах будут находиться индуцированные заряды определенной величины и установится постоянная разность потенциалов между концами стержня: .

Запишем условие статического равновесия свободных электронов в металлическом стержне – , которое означает равенство модулей этих сил:

, или ; . (3)

Напряженность электростатического поля численно равна градиенту потенциала:

(4)

Приравняем значения напряженности ЭСП в стержне по формулам (3) и (4) и выразим бесконечно малую разность потенциалов между точками стержня, находящимися на расстоянии друг от друга:

(5)

Определим разность потенциалов на концах стержня (между точками 1 и 2), суммируя элементарные значения :

(6)

Вычислим разность потенциалов на концах стержня по формуле (6):

.

Второй способ

Используем закон Фарадея для электромагнитной индукции – ЭДС индукции равна скорости изменения магнитного потока:

, (7)

где – магнитный поток через поверхность, которую описывает стержень при вращении:

(8)

Здесь проекция вектора на нормаль к описанной площади круга , так как вектор (рис. 79 б).

Стержень вращается равномерно, поэтому закон Фарадея (7) примет следующий вид:

(9)

Здесь – период вращения стержня: ; промежуток времени удобен тем, что стержень, совершая за период один оборот, описывает поверхность в форме круга площадью (см. рис. 79 б). С учетом этих замечаний и формулы (8) запишем закон ЭМИ (9) в виде:

. (10)

Так как стержень, в котором имеется ЭДС индукции, является неоднородным участком электрической цепи, запишем для него закон Ома в следующем виде:

(11)

При постоянной скорости вращения устанавливается постоянная разность потенциалов на концах стержня, а ток в стержне . Следовательно, согласно закону (11), получаем равенство

(12)

Учитывая выражение (10) для ЭДС индукции, преобразуем последнюю формулу в расчетную формулу разности потенциалов на концах стержня:

Эта формула совпадает с формулой, полученной выше первым способом.

Отметим, что первый способ позволил определить полярность напряжения (знаки потенциалов ), так как в нем рассмотрен механизм появления индуцированных зарядов на концах стержня посредством действия силы Лоренца на движущиеся со стержнем свободные электроны. Эта сила является сторонней силой , благодаря действию которой возникает ЭДС индукции: .

Задача 48.Рамка, содержащая площадью , вращается с частотой относительно оси , совпадающей с диаметром рамки. Рамка находится в однородном поле с магнитной индукцией , которая направлена перпендикулярно оси вращения. Определите закон изменения ЭДС индукции , максимальное значение ЭДС индукции и направление индукционного тока в момент времени , соответствующий положению рамки, показанному на рис. 80.

Дано Решение

; ; ; . Направление

линии   Рис. 80

Пусть в начальный момент времени плоскость рамки была перпендикулярна линиям магнитного поля, а вектор – нормали к плоскости рамки. Вращение рамки с постоянной частотой и с угловой скоростью – равномерное. При этом угол поворота нормали (см. рис. 80) изменяется с течением времени по закону . Соответственно изменяется проекция на нормаль вектора магнитной индукции:

, (1)

и полный магнитный поток через витки рамки, или потокосцепление ψ:

(2)

Электродвижущая сила индукции , возникающая в рамке при изменении ее потокосцепления по закону (2), определяется законом Фарадея:

(3)

Согласно полученному уравнению (3), ЭДС индукции изменяется с течением времени по гармоническому закону.

Максимальное значение ЭДС индукции – амплитуда колебаний величины ЭДС, достигается периодически при и, как следует из уравнения (3), определяется формулой

(4)

Вычислим величину :

.

Если рамку замкнуть на внешнее сопротивление , то в ней потечет индукционный ток. К моменту времени , как показано на рис. 80, рамка и нормаль к ней повернулись на угол от начального положения нормали, в котором угол , а проекция и потокосцепление были максимальными. Согласно уравнению (2), величина потокосцепления . Это уменьшение магнитного потока приведет к возникновению индукционного тока . Направление этого тока таково, чтобы создаваемое им магнитное поле с индукцией препятствовало бы уменьшению величин и потокосцепления . Для этого необходимо, чтобы вектор ; покажем на рис. 80 такой вектор . Направление индукционного тока и создаваемое им магнитное поле связаны правилом буравчика; ток будет направлен против часовой стрелки.

Через четверть периода вращения рамки угол и величина .

В течение второй четверти периода поворота рамки потокосцепление будет увеличиваться. Поле индукционного тока , препятствующее этому увеличению, имеет направление (это ), т. е. вектор останется сонаправленным с нормалью , так как индукция внешнего магнитного поля . В третьей четверти периода будет уменьшаться вектор , при этом установится (согласно правилу Ленца), а индукционный ток изменит свое направление на противоположное. В связи с этим заметим, что согласно рассмотренной модели работает промышленный генератор переменного тока.

Задача 49.Проводящий стержень длиной находится в однородном магнитном поле с индукцией . Концы стержня замкнуты проводом, находящимся вне поля. Сопротивление всей цепи . Определите направление индукционного тока и мощность , необходимую для равномерного движения стержня со скоростью , направленной перпендикулярно линиям магнитной индукции.

Дано Решение

; ; ; ; . Направление

Рис. 81

При движении стержень пересекает линии магнитной индукции, и через площадь прямоугольника , описанную проводником (рис. 81), имеется магнитный поток

, (1)

где проекция вектора на нормаль к площадке равна , так как вектор ; площадь , увеличивается с течением времени движения стержня и соответственно, согласно формуле (1), увеличивается магнитный поток . Поэтому в стержне возникает ЭДС индукции, равная скорости изменения магнитного потока:

(2)

Модуль этой ЭДС , а в замкнутой цепи сопротивлением протекает индукционный ток, величина которого, согласно закону Ома:

(3)

Направление индукционного тока определим по правилу Ленца. Поскольку причина появления тока – движение стержня, то направление тока будет таким, чтобы препятствовать движению путем торможения стержня силой Ампера: , – действующей на стержень с индукционным током. Покажем на рис. 81 тормозящую силу, как вектор , и по правилу левой руки, размещая ладонь в плоскости рисунка, определим направление индукционного тока , соответствующее указанной силе Ампера (см. рис. 81).

Мощность , необходимую для движения стержня с постоянной скоростью , при которой ЭДС индукции и индукционный ток, согласно формулам (2) и (3), постоянны, найдем по закону Джоуля – Ленца:

(4)

С учетом закона Ома (3) получаем расчетную формулу мощности:

(5)

Вычисляем величину мощности

.

Задача 50. В проволочное кольцо, подключенное к интегратору тока (ИТ) (рис. 82), вставили прямой магнит. При этом по цепи сопротивлением прошел заряд . Покажите направление индукционного тока в кольце и определите магнитный поток через площадь кольца.

Дано Решение

; . Направление

ИТ S N Рис. 82

При внесении магнита линии магнитной индукции , создаваемой магнитом, пересекают площадь, ограниченную кольцом, и создают магнитный поток через эту площадь. Увеличение магнитного потока от начального значения до величины приводит к появлению ЭДС индукции в кольце, которая определяется законом Фарадея:

. (1)

В замкнутой цепи сопротивлением протекает индукционный ток , величина которого, в соответствии с законом Ома:

. (2)

Протекающий в кольце индукционный ток переносит в цепи за время элементарный заряд – через поперечное сечение проволоки и через интегратор тока. Сила тока, согласно определительной формуле:

. (3)

В интеграторе тока суммируются элементарные заряды за все время протекания тока от до :

(4)

Преобразуем подинтегральное выражение (4) с учетом формул (2) и (3):

(5)

В соответствии с полученным выражением (5) записываем расчетную формулу магнитного потока через площадь кольца:

Вычисляем величину магнитного потока

Определим направление индукционного тока . В момент внесения магнита в кольцо увеличивается магнитный поток от нуля до некоторого значения . При этом индукционный ток, согласно правилу Ленца, будет препятствовать увеличению потока магнитным полем , создаваемым этим током. Чтобы уменьшать результирующее поле , и тем самым уменьшать магнитный поток , следует быть направлению магнита. Покажем на рис. 82 направление магнита, а затем, в соответствии с правилом буравчика, направим индукционный ток в кольце – против часовой стрелки.

Задача 51.Кольцо массой из медной проволоки расположено в однородном магнитном поле с индукцией так, что плоскость кольца составляет угол с линиями магнитной индукции. Покажите направление индукционного тока и определите заряд , который пройдет по кольцу, если снять магнитное поле.