Диэлектрики, полупроводники и металлы
В квантовой механике полный набор величин, т.е. набор величин, достаточный для полного описания состояния квантовомеханической системы, состоит из четырех величин, одной из которых обязательно является проекция спина на некоторое выделенное направление (обычно ось z), а три другие определяются видом квантовой системы. В атоме обычно рассматривают энергию Е, модуль момента импульса ÷М ê и проекцию момента импульса Мz, которые соответственно описываются квантовыми числами: n ,l, m. В кристалле более удобны проекции квазиимпульса электрона и проекция спина.
Принцип Паули утверждает, что каждый полный набор может быть реализован в данной квантовой системе только один раз. Полное число различных значений волнового вектора в кристалле с ребрами Li = Ni ai вдоль направлений ребер элементарной ячейки ai составляет N = N1N2N3 и равно числу элементарных ячеек в кристалле. Поэтому в энергетической зоне и соответствующей ей зоне Бриллюэна имеется 2N состояний (умножение на 2 учитывает две возможные ориентации спина электрона).
При образовании кристалла электроны заполняют энергетические уровни в соответствии с принципом Паули, и на каждом уровне располагаются по два электрона. Электрические свойства кристалла определяются в первую очередь степенью заполнения зон электронами. Если на каждую элементарную ячейку приходится один атом одновалентного элемента, то в энергетической зоне будет занято электронами ровно половина возможных состояний - уровней. Если кристалл образован атомами двухвалентного элемента, и каждый атом может отдать в энергетическую зону два электрона, то эта зона может быть заполнена электронами целиком, т.е. точно все уровни окажутся занятыми. Такая же ситуация может реализоваться в кристалле, образованном одновалентными атомами, если на каждую элементарную ячейку приходится по два атома.
Энергетическая зона, в которой нет ни одного электрона, не может внести никакого вклада в проводимость кристалла вследствие отсутствия носителей заряда, способных создать электрический ток. Это утверждение справедливо и для полностью заполненной электронами зоны. Под действием поля электрон может переходить только на свободные уровни зоны, а если их нет, то электрическое поле не может создать направленного движения носителей заряда, поскольку ускорение электрона в электрическом поле сопровождается увеличением его энергии. Межзонные переходы под действием электрического поля маловероятны, ввиду значительной ширины запрещенной зоны в сравнении с энергией сообщаемой электрическим полем.
Вывод: электроны могут создать ток проводимости в кристалле только в том случае, если они находятся в незаполненной зоне.
Проводниками при образовании кристаллов становятся те вещества, которые при любой температуре имеют энергетическую зону, заполненную электронами не полностью. Возможные в этом случае варианты структуры энергетических зон показаны на рисунках 39.7. и 39.8. На рисунке 39.7 ситуация соответствует атомам элемента, имеющим по одному валентному электрону, и соответствующая зона (валентная зона) оказалась наполовину заполненной. Такая ситуация характерна для веществ с нечетным числом валентных электронов. Электроны незаполненной валентной зоны в электрическом поле могут осуществлять перенос заряда, и валентная зона является зоной проводимости.
Рисунок 39.
8 соответствует четному числу валентных электронов атомов кристалла. Такой кристалл должен был бы стать непроводником по крайней мере при абсолютном нуле. Но особенности структуры энергетических зон, а именно то, что минимум верхней зоны оказался энергетически ниже максимума низшей зоны, определяют возможность для электронов занять низшие энергетические состояния в верхней зоне и участвовать в создании тока проводимости. В этом случае говорят, что наблюдается перекрытие энергетических зон.
К непроводникам относятся те вещества, в которых имеется некоторое количество целиком заполненных зон, отделенных от свободных зон запрещенной зоной. В зависимости от ширины запрещенной зоны эти вещества очень приближенно делят на полупроводники, с запрещенной зоной до » 3 эВ, и диэлектрики, с запрещенной зоной более » 3 эВ. С этой точки зрения полупроводники логичней было бы называть полудиэлектриками или полуизоляторами. Структура энергетических зон для непроводников показана на рисунке 39.9.
При низких температурах, когда тепловая энергия kBT пренебрежимо мала по сравнению с шириной запрещенной зоны, электроны валентной, полностью заполненной зоны, не могут создать электрического тока, и такие кристаллы являются изоляторами.
С повышением температуры, при не слишком большой ширине запрещенной зоны, вероятность перехода электронов валентной зоны в верхнюю пустую зону увеличивается и становится ощутимой. Соответственно заметное количество электронов валентной зоны переходят в свободную зону и получают возможность двигаться во внешнем электрическом поле, т.е. создавать электрический ток. В результате сопротивление кристалла быстро (почти по экспоненциальному закону) уменьшается с ростом температуры. Такие кристаллы называют полупроводниками, а зоной проводимости называется верхняя незаполненная зона.
Освободившиеся уровни в валентной зоне могут быть заняты оставшимися электронами валентной зоны, если им будет сообщаться дополнительная энергия, например электрическим полем. Поэтому электроны валентной зоны тоже участвуют в создании электрического тока в кристалле.
Дата добавления: 2021-01-11; просмотров: 376;