Геометрическая оптика 2 глава
Оптической системе глаза свойственны некоторые специфические недостатки.
В нормальном глазу при отсутствии аккомодации задний фокус совпадает с сетчаткой — такой глаз называют эмметропическим; глаз называют аметропическим, если это условие не выполняется.
Наиболее распространенными видами аметропии являются близорукость (миопия) и дальнозоркость (гиперметропия). Близорукость — недостаток глаза, состоящий в том, что задний фокус при отсутствии аккомодации лежит впереди сетчатки; в случае дальнозоркости задний фокус при отсутствии аккомодации лежит за сетчаткой. Для коррекции близорукого глаза применяют рассеивающую линзу, дальнозоркого — собирающую.
1 Это вопрос не только физический, но и физиологический.
§ 21.6. Лупа
Возможность разрешения деталей предмета зависит от размеров его изображения на сетчатке глаза или от угла зрения. Угол зрения можно увеличить, приблизив предмет к глазу, однако это связано с некоторыми ограничениями: 1) в ряде случаев технически невозможно существенно изменить расстояние между предметом и глазом (например, при рассмотрении звезд или Солнца); 2) невозможно приблизить предмет на расстояние меньшее, чем до ближней точки глаза, из-за предельных возможностей аккомодации.
В связи с этим для увеличения угла зрения используют оптические приборы: телескопы, лупы, микроскопы и т. п.
Рассмотрим устройство одного из наиболее простых оптических приборов — лупы.
Лупой называют оптическую систему, в передней фокальной плоскости которой или в непосредственной близости от нее расположен наблюдаемый предмет.
Изображение, создаваемое лупой, находится в бесконечности или на удобном для глаза расстоянии. Если изображение в бесконечности, то оно наблюдается глазом без аккомодации.
На рис. 21.14, а показано двумя лучами, как с помощью лупы формируется изображение на сетчатке; N — объединенная узловая точка оптической системы глаза, предмет помещен в передней фокальной плоскости. Луч 1 проходит через центр лупы без преломления, а затем преломляется глазом. Другие лучи, идущие от этой же
точки предмета, после преломления в лупе будут параллельны лучу 1. Чтобы определить положение изображения на сетчатке, выберем из этих лучей тот, который проходит через объединенную узловую точку (луч 2). Он не преломляется глазом. Его пересечение с сетчаткой и укажет положение изображения предмета. Остается лишь для полноты картины достроить начальную часть луча 2 и конечную часть луча 1 (показаны штриховыми линиями).
Увеличением лупы называют отношение угла зрения под которым видно изображение предмета (см. рис. 21.14, а), к углу зрения , под которым виден предмет, находящийся на расстоянии наилучшего зрения а0 = 25 см (рис. 21.14, б).
Из рисунков видно:
(21.10)
где В — линейный размер предмета. Учитывая (21.10), получаем увеличение лупы
(21.11)
Отсюда видно, что формула для увеличения связывает постоянную величину фокусного расстояния f лупы с расстоянием наилучшего зрения — довольно условной величиной. У близорукого глаза а0 < 25 см, у дальнозоркого а0 > 25 см, поэтому для близорукого глаза увеличение от одной и той же лупы будет меньше, чем для дальнозоркого.
Учитывая, что напряжение аккомодации сильно утомляет глаз и допустимо лишь как кратковременное явление, следует при пользовании лупой помещать предмет в фокальную плоскость, а глаз — у самой лупы.
Лупы изготовляют из одной или нескольких линз. Увеличение лупы зависит от ее конструкции и изменяется в пределах от 2 до 40—50. Наиболее распространены лупы с 10-кратным увеличением.
Разрешаемое с помощью лупы расстояние между двумя точками можно вычислить по формуле (21.8). Например, если для 10-кратного увеличения взять,
то получим
§ 21.7. Оптическая система и устройство микроскопа
Для получения больших увеличений в качестве лупы следует использовать [см. (21.11)]короткофокусные линзы. Однако такие линзы имеют небольшие размеры, им свойственны значительные
аберрации, что накладывает ограничения на увеличение лупы. Большее увеличение можно осуществить, рассматривая действительное изображение предмета, созданное дополнительной линзой или системой линз. Таким оптическим устройством является микроскоп; лупу в этом случае называют окуляром, а дополнительную линзу или систему линз — объективом.
Для того чтобы глаз не был напряжен, стремятся совместить изображение, созданное объективом, с фокальной плоскостью окуляра. На рис. 21.15 показан ход лучей в микроскопе, объективом и окуляром которого являются собирающие линзы, и в глазу.
Изображение А1В1 предмета АВ, созданное линзой объектива Об, находим согласно правилу построения изображения в тонкой линзе; луч 1, параллельный главной оптической оси, проходит после преломления в линзе через фокус, луч 2 через центр линзы идет без преломления; изображение А1В1 расположено в передней фокальной плоскости окуляра.Лучи 1 и 2 доходят до линзы окуляра Ок и в ней преломляются. Чтобы показать ход этих лучей после преломления в окуляре, проведем следующее рассуждение.
Все лучи, идущие из некоторой точки фокальной плоскости (например, A1, после преломления в линзе должны распространяться параллельно друг другу. Проведем из А1 луч A1D через центр линзы; лучи 1 и 2 после преломления в окуляре пройдут параллельно AtD до встречи с глазом. Пусть луч 1 проходит через объединенную узловую точку N глаза и потому без преломления дойдет до точки А2 сетчатки. В эту же точку сфокусируется луч 2. На сетчатке глаза получаем изображение А2В2 предмета АВ.
В современных оптических микроскопах объектив и окуляр состоят из нескольких линз, представляющих собой единую
центрированную оптическую систему (рис. 21.16). Главные плоскости объектива и окуляра такой системы показаны на рисунке раздельно, окружающая среда имеет одинаковый показатель преломления. Лучи 1 и 2, идущие от точки В предмета АВ, пересекаются в точке В', где формируется изображение, создаваемое объективом. Луч 2 попадает на окуляр параллельно главной оптической оси, поэтому он проходит через фокус F'2. Так как лучи 1 и 2 выходят из одной точки В' фокальной плоскости, то после преломления в окуляре они будут параллельны друг другу.
Можно указать главные точки и фокусы микроскопа как единой центрированной оптической системы. Так как луч 1 в пространстве предметов параллелен главной оптической оси, то он в пространстве изображений пересечет оптическую ось в заднем фокусе F'. Главные точки и плоскости найдем из условия, что точка и ее изображение, расположенные в соответствующих главных плоскостях, равноудалены от главной оптической оси.
Чтобы не загромождать чертеж, выберем точку К передней главной плоскости так, чтобы луч, распространяющийся от этой точки параллельно оптической оси, в пространстве предметов совпадал с лучом 1. Сопряженную ей точку К', расположенную в задней фокальной плоскости, найдем из условия, что она лежит на луче 1 и удалена на такое же расстояние от главной оптической оси, как и точка К. Проецируя К' на главную оптическую ось, получаем заднюю главную точку Н'.
Для нахождения передней главной точки из К' направим луч 3 параллельно главной оптической оси. Он пройдет через F2 до пересечения с задней главной плоскостью объектива. Чтобы определить направление этого луча после выхода из передней главной плоскости объектива, сделаем дополнительное построение: из
точки D, лежащей в фокальной плоскости, проводим луч DC параллельно главной оптической оси, он должен пройти через фокус F1 а луч 3 пройдет параллельно CFV Пересечение луча 3 с главной оптической осью дает передний фокус F микроскопа, а с лучом 1 — положение точки К, которая лежит в передней главной плоскости; Н — передняя главная точка микроскопа.
Отметим, что в этом случае фокусы расположены между главными точками.
Так как показатели преломления среды пространств предмета и изображения одинаковы, то на основании (21.6) фокусные расстояния равны между собой: / = —f.
Определим фокусное расстояние микроскопа.
Из подобия и , а также и соответственно имеем
(21.12)
(21.13)
где f1 — фокусное расстояние объектива, f2 — фокусное расстояние окуляра, — расстояние между задним фокусом объектива и передним фокусом окуляра, называемое оптической длиной тубуса. Разделив (21.12) на (21.13) и учитывая, что \КН\ = \КгН2\, имеем f2: f = : f1 откуда фокусное расстояние микроскопа
(21.14)
Так как и для микроскопа в принципе справедлива общая формула (21.11), то [см. (21.14)]
(21.15)
Итак, увеличение микроскопа равно отношению произведения оптической длины тубуса на расстояние наилучшего зрения а0 к произведению flf2 фокусных расстояний объектива и окуляра. Формулу (21.15) можно представить как произведение двух
сомножителей:
(21.16)
где Гок — увеличение окуляра, Гоб — увеличение объектива1.
На рис. 21.17 изображены общий вид (а) и схема (б) биологического микроскопа. Его главные части: основание 8, коробка с микрометрическим механизмом 9, предметный столик 10, револьвер 11с объективами 5, конденсор 2 и окуляр 7. Оптическая система состоит из двух частей: осветительной и наблюдательной. В осветительную часть входят зеркало 1, конденсор с ирисовой апертурной диафрагмой 3 и съемный светофильтр 4, а в наблюдательную — объектив, призма 6 и окуляр, соединенные в тубусе микроскопа.
Пучок лучей от источника света падает на зеркало, которое отражает его к диафрагме, проходит через конденсор и исследуемый препарат и затем попадает в объектив.
§ 21.8. Разрешающая способность и полезное увеличение микроскопа. Понятие о теории Аббе
Из формулы (21.15) можно сделать вывод, что при надлежащем выборе f1 и f2 увеличение микроскопа будет сколь угодно большим. Однако на практике биологи, врачи и другие специалисты, работающие с микроскопами, редко используют увеличения, превышающие 1500—2000. Чтобы уяснить причины такого положения, ознакомимся с понятиями «предел разрешения», «разрешающая способность» и «полезное увеличение микроскопа».
Предел разрешения — это такое наименьшее расстояние между двумя точками предмета, когда эти точки различимы, т. е. воспринимаются в микроскопе как две точки.
Разрешающей способностью обычно называют способность микроскопа давать раздельные изображения мелких деталей рассматриваемого предмета. Это величина обратна пределу разрешения. Разрешающая способность микроскопа обусловлена волновыми свойствами света, поэтому выражение для предела разрешения можно получить, учитывая дифракционные явления.
Рассмотрим дифракционную теорию разрешающей способности микроскопа, предложенную Э. Аббе.
При освещении прозрачного предмета в микроскоп попадает свет, рассеянный (дифрагированный) объектом. В качестве наиболее простого предмета была взята дифракционная решетка — объект с достаточно определенной структурой.
Пусть решетка D (рис. 21.18) состоит из четырех щелей 1—4. От каждой щели распространяются вторичные волны, на рисунке показан ход пяти лучей от каждой такой волны. Вторичные волны, падающие под одинаковым углом к оптической оси линзы L, соберутся в фокальной плоскости F. Если разность хода вторичных волн, идущих от соседних щелей и отклоненных на одинаковый угол, равна целому числу длин волн, то в местах, обозначенных точками на плоскости F, появятся главные максимумы (центральный, 1-й, 2-й). Картину, образуемую в фокальной плоскости линзы, называют первичным изображением. Оно содержит определенную информацию о предмете, однако не является изображением в общепринятом понимании.
Собственно изображение, или вторичное изображение (1'—4', образуется в плоскости I при пересечении вторичных волн, идущих от каждой из щелей. Вторичное изображение создается после первичного, поэтому оно не может содержать большей информации о предмете, чем первичное.
В оптических устройствах, в том числе и в микроскопе, пучки света всегда ограничены, поэтому важно знать, к какому искажению изображения предмета это может привести и какое минимальное количество лучей способно передавать правильную информацию о предмете.
Главные максимумы попарно симметрично располагаются относительно центрального и в некоторой степени дублируют друг друга. Совокупность максимумов, расположенных с одной стороны от центра, вместе с центральным достаточна, чтобы передать информацию о предмете. Следовательно, экранирование лучей, идущих от максимумов, расположенных по другую сторону от центра, лишь уменьшит яркость изображения предмета.
При экранировании в плоскости F лучей от нечетных главных максимумов объективно создаются условия, при которых второй главный максимум играет роль первого, четвертый — второго, и т. д., и, как видно из (19.29), изображение будет такое же, как и у дифракционной решетки с вдвое меньшим периодом.
Центральный максимум имеет общую структуру для решеток с разным периодом и, следовательно, не содержит информации об особенностях предмета. Поэтому если пропустить лучи только центрального максимума, экранировав все остальные, то вторичное изображение предмета (решетки) не сформируется.
Такого рода опыты с различным ограничением пучков света в плоскости F проделал Аббе. Он установил, что для соответствия вторичного изображения предмету необходимо по крайней мере, чтобы из первичного изображения проходили дальше лучи центрального и одного из первых главных максимумов.
Реально свет от предмета распространяется к объективу микроскопа в некотором конусе (рис. 21.19, а), который характеризуется угловой апертурой —
углом и между крайними лучами конического светового пучка, входящего в оптическую систему1. В предельном случае, согласно Аббе, крайними лучами конического светового пучка будут лучи, соответствующие центральному (нулевому) и 1-му главному максимумам (рис. 21.19, б). При этом луч падает на предмет (решетку) под углом и/2, такой же угол и для первого дифракционного максимума. Из формулы (19.39) при = u/2 и = -и/2 получаем
(21.17)
В рассмотренной модели предмета (решетка) за предел разрешения г следует принять элемент структуры — постоянную дифракционной решетки с, т. е. z = с при указанных а и 3. Из (21.17)
находим
(21.18)
или, учитывая, что , и вводя А = п sin (и/2),
(21.19)
где А — числовая апертура, п — показатель преломления среды, находящейся между предметом и линзой объектива,l0— длина волны света в вакууме.
Как видно из формулы (21.19), один из способов уменьшения предела разрешения микроскопа — использование света с меньшей длиной волны. В связи с этим применяют ультрафиолетовый микроскоп, в котором микрообъекты исследуются в ультрафиолетовых лучах. Принципиальная оптическая схема такого микроскопа аналогична схемам обычного микроскопа. Основное отличие заключается, во-первых, в использовании оптических устройств, прозрачных для ультрафиолетового света, и, во-вторых, в особенности регистрации изображения. Так как глаз непосредственно не воспринимает этого излучения, то употребляются фотопластинки, люминесцентные экраны или электронно-оптические преобразователи (см. раздел седьмой).
Другой способ уменьшения предела разрешения микроскопа — увеличение числовой апертуры, что достигается увеличением как показателя преломления среды между предметом и объективом, так и апертурного угла. В обычных условиях (воздух) показатель преломления равен единице. Угол же и/2 может иметь большие значения — теоретически до 90°. Если этот угол очень велик, то лучи первого максимума могут не попасть в объектив. Так, например,
на рис. 21.20 показано, что объектив Об не захватывает лучей, выходящих из точки 1 под углом 45°. Чтобы эти лучи попали, надо предмет приблизить к объективу, например в точку 2. Однако расстояние предмета от линзы не может изменяться произвольно, оно постоянно для каждого объектива и приближать предмет нельзя.
Числовая апертура может быть увеличена с помощью специальной жидкой среды — иммерсии — в пространстве между объективом и покровным стеклом микроскопа. В иммерсионных системах по сравнению с тождественными «сухими» системами получают больший апертурный угол (рис. 21.21). В качестве иммерсии используют воду (п — 1,33), кедровое масло (п = 1,515), монобромнафталин (п = 1,66) и др. Для каждой иммерсии специально рассчитывают объектив, и его можно применять только с данной иммерсией.
В современных микроскопах угол и/2 достигает наибольшего значения, равного 70е. С этим углом получают максимальные числовые апертуры и минимальные пределы разрешения (табл. 28).
Таблица 28
A Z' мкм Сухая система 0,94 • 1 = 0,94 0,30 Водяная иммерсия 0,94 • 1,33 = 1,25 0,22 Масляная иммерсия 0,94 • 1,515 = 1,43 0,19 |
Данные приведены для наклонного падения света на объект и наиболее чувствительной глазу длины волны 0,555 мкм.
Условия освещения объекта влияют на разрешающую способность микроскопа, что важно учитывать в биологических исследованиях. Известен курьез, когда исследователи-биологи отнесли к
разным видам диатомею, так как разные условия освещения выявляли иначе структуру её панциря. На рис. 21.22 показан вид объекта при полном (а) и частичном (б) разрешении из-за разного освещения.
Заметим, что окуляр совершенно не влияет на разрешающую способность микроскопа, он только создает увеличенное изображение объектива.
Оценим полезное увеличение микроскопа, используя формулу (21.19).
Если предмет имеет размер, равный пределу разрешения z, а размер его изображения г', и если это изображение расположено на расстоянии наилучшего зрения от глаза, то увеличение микроскопа Г = г'/г.
Подставляя в эту формулу 2 из (21.19), получаем
(21.20)
Нормальный глаз в предельном случае различает две точки предмета, угловое расстояние между которыми равно 1' (см. § 21.4). Считают, что удобная различимость должна соответствовать углу зрения в интервале от 2' до 4' или значениям z' (на расстоянии наилучшего зрения) от 140 до 280 мкм. Подставляя их, а также = 0,555 мкм f в формулу (21.20), находим интервал значений увеличения микроскопа:
500А<Г<1000А.
Эти увеличения называют полезными, так как при них глаз различает все элементы структуры объекта, которые разрешимы микроскопом.
Подставляя числовую апертуру иммерсионной системы с маслом (А = 1,43) в (21.21), получаем следующее неравенство для полезных увеличений такого микроскопа: 700 < Г < 1400.
1 Предполагается, что объектив микроскопа наиболее сильно ограничивает световой поток, т. е. является апертурной диафрагмой.
§ 21.9. Некоторые специальные приемы оптической микроскопии
Измерение размеров микроскопических объектов с помощью микроскопа.Для этого применяют окулярный микрометр — круглую стеклянную пластинку, на которой нанесена шкала с делениями. Микрометр устанавливают в плоскости изо бражения, получаемого от объектива. При рассматривании в окуляр изображения объекта и шкалы накладываются и можно отсчитать, какое расстояние по шкале соответствует измеряемой величине. Отсчет по шкале еще не дает размера объекта, так как совмещаемое со шкалой изображение не равно размеру предмета. Надо найти цену одного деления окулярного микрометра, для этого при-
меняют объектный микрометр — шкалу с делениями по 0,01мм. Рассматривая объектный микрометр как предмет, совмещают в одном поле зрения две шкалы — объектную и окулярную — и определяют цену деления окулярного микрометра.
Вместо объектного микрометра можно применить любой препарат, размер которого известен, или использовать счетную камеру Горяева, употребляемую в медицинских измерениях.
В настоящее время широко применяют окулярно-винтовой микрометр, который изображен на рис. 21.23. Этот прибор устанавливают вместо окуляра. При вращении винта перемещается перекрестие, что позволяет отсчитывать доли делений микрометра. Окулярно-винтовой микрометр нуждается в предварительной градуировке. Микропроекция и микрофотография.Формирование микроскопического изображения происходит с участием человека и завершается образованием действительного изображения в глазу. Обычный микроскоп сам по себе не создает действительного изображения, однако для фотографирования (микрофотография) или проекции микроскопического изображения на экран (микропроекция) должно быть получено действительное изображение. Для этого изображение, даваемое объективом Об, надо расположить дальше фокусного расстояния окуляра Ок (рис. 21.24).
Метод фазового контраста.Интенсивность световой волны, проходящей через прозрачный объект, почти не изменяется, но фазы претерпевают изменения, зависящие от толщины объекта и его показателя преломления. В этом смысле прозрачные объекты называют дефазирующими. Увидеть детали таких объектов обычным образом невозможно. В биологических исследованиях такие объекты иногда окрашивают, однако при этом могут изменяться их свойства и жизнеспособность.
Для рассмотрения деталей дефазирующих объектов Ф. Цернике предложил метод фазового контраста.
Пусть объект состоит из однородной прозрачной среды 1 с показателем преломления п, в которой имеется прозрачное включение 2, например бактерия с показателем преломления п1 (рис. 21.25). При попадании плоскопараллельного пучка света часть его будет проходить через прозрачный объект и линзой L фокусироваться в небольшом участке Ф фокальной плоскости F, а другая часть будет дифрагировать на неоднородности и соберется линзой в точке А плоскости I.
Фазовый состав световых колебаний в плоскости I графически в координатах интенсивность—фаза изображен на рис. 21.26. Кривая 1 соответствует прямому свету, прошедшему через объект без дифракции, кривая 2 — свету, дифрагированному объектом.
Если п1 > п2, то эта кривая будет отставать по фазе, что и показано на рисунке. Кривую 2 можно представить как сумму двух волн. Одна из них (1) проходит объект без дифракции, другая (3) является результатом дифракции на бактерии с показателем преломления n1. Кривую 3 можно найти графически, вычитая из ординат кривой 2 ординаты кривой 1.
Глаз в плоскости I (см. рис. 21.25) не различает волны 1 и 2, так как их интенсивности одинаковые, а на различие фаз глаз не реагирует; Необходимо фазовый рельеф преобразовать в амплитудный.
Как видно из рис. 21.26, волна 3 сдвинута по фазе относительно волны 1 приблизительно на /2, что соответствует оптической разности хода /4. Если изменить фазу волны 1 на '2, то волны 1 и 3 окажутся либо в фазе (рис. 21.27, а), либо в противофазе (рис. 21.27, б). Кривую 2 найдем графически как сумму ординат кривых 1 и 3. Из рисунка видно, что в этом случае волны 1 и 2 уже различаются по интенсивности (амплитуде), поэтому глаз заметит бактерию на однородном световом поле.
Так как волна 1 проходит в плоскости F (см. рис. 21.25) через небольшой участок, то можно, поставив в этом месте небольшую круглую пластинку (фазовую пластинку) Ф, изменить фазу волны. Иногда фазовую пластинку изготавливают из материала, который частично поглощает волну 1, в этом случае контраст изображения бактерии будет еще сильнее, так как будет увеличена разница амплитуд волн 1 и 2. Фазово-контрастные устройства (пластинки, конденсоры) обычно комплектуют как дополнительные приспособления к микроскопам.
Ультрамикроскопия.Это метод обнаружения частиц, размеры которых лежат за пределами разрешения микроскопа. Микроскопы, работающие по этому методу, называют ультрамикроскопами. В них осуществляют боковое (косое) освещение, благодаря чему субмикроскопические частицы видны как светлые точки на темном фоне; строение частиц увидеть нельзя.
Дата добавления: 2020-11-18; просмотров: 402;