Основное уравнение гидростатики
Рассмотрим наиболее важный для практики частный случай равновесия жидкости, находящейся под действием только сил тяжести. Давление на
поверхности будем считать известным и равным , отличным от атмосферного (рис. 12).
Так как на жидкость действует только сила тяжести, то:
(ускорения по осям X и Y отсутствуют, а по оси Z ускорение свободного падения направлено вниз, поэтому ).
Подставим X, Y, Z в уравнения Эйлера (первые два уравнения обращаются в нуль) и получим:
После интегрирования
Для вычисления постоянной интегрирования С, подставим граничные условия и получим её значение:
а подставив С в полученное выше уравнение, запишем:
Уравнение выражает закон сохранения энергии в покоящейся жидкости. Сумма удельной потенциальной энергии положения z и удельной потенциальной энергии давления есть величина постоянная во всех точках данной покоящейся жидкости.
Окончательно получим
.
А если учесть, что , то ,
где h – глубина погружения точки в жидкость.
Рисунок 12 – К основному уравнению гидростатики
Это уравнение выражает закон Паскаля: давление, приложенное к граничной поверхности жидкости. передается всем частицам этой жидкости по всем направлениям и без изменения.
Закон Паскаля используется при проектировании гидростатических машин, например, гидравлического пресса.
Дата добавления: 2016-06-15; просмотров: 1934;