Вертикальный энергоанализ

У нас есть сейсмограмма ОГТ в качестве первичного материала. Выбираем окно в пределах сейсмограммы, ширина которого составляет около 40-50 миллисекунд, центр этого окна соответствует какому-тоt₀. Рис 5.3. Затем в пределах окна вводим кинематические поправки в каждую трассу со скоростью V_нач, которую выбираем по ближайшей скважине, используя фактически средние скорости. Затем в пределах окна производим суммирование всех отсчетов, т.е. получаем какую-то среднюю амплитуду или среднюю энергию (квадрат амплитуд). Если в этом окне имеется какая-то ось синфазности, которая спрямилась, то будем иметь большую амплитуду, если же спрямление оси синфазности не произошло, т.е. нет однократной волны, то суммарная амплитуда будет гораздо меньше. Суммарную амплитуду уже откладываем на графике, где V_нач – это скорость с которой мы ввели кинематические поправки (иногда называют V_{априорное}). Затем увеличиваем эту скорость на какую-то величину и повторяем процедуру. Такие процедуры повторяются в заданном пределе скоростей, до какого-то максимума. И получаем график зависимости суммарной энергии от величины скорости для вводимых поправок. Этот график называется спектром скоростей. Максимум этого энергии этого спектра свидетельствует о спрямлении имеющейся оси синфазности и правильно выбранной скорости для ввода кинематических поправок.Значит это значение скорости и необходимо использовать для выделения однократной волны для заданного t₀ (середина окна суммирования). Такие же процедуры мы можем сделать для временных окон с большим t₀ и меньшим, получить спектры скоростей и по их максимумам определить необходимую для каждого t₀скорости V_огт. Иначе говоря, можем получить закон рис 5.4. Такие процедуры получили название вертикальногоэнергоанализа, т.е. мы как бы анализируем скорости по вертикали.

Второй максимум на спектре скоростей может появиться из-за наличия еще одной оси синфазности, скорее всего кратной, которая спрямляется при скорости V_{огт кратная}.