Вынужденные колебания в последовательном контуре
Рассмотрим вынужденные колебания в последовательном контуре, изображённом на рис. 2.21. Будем рассматривать случай установившихся колебаний, когда все переходные процессы закончились, то есть после включения источника напряжения прошло достаточно много времени t >> 1/δ .
Рис. 2.21. Последовательный колебательный контур, возбуждаемый генератором переменного напряжения и комплексная диаграмма напряжений на элементах контура на резонансной частоте.
Рассмотрим случай действия источника гармонических (синусоидальных) колебаний и напряжение источника запишем в комплексной форме Ug(t) = U0 eiωt. Тогда:
(2.38)
Напряжения разные, а ток через элементы цепи одинаковый.
– комплексная величина. Она может быть сдвинута
по фазе относительно напряжения генератора.
(2.39)
Здесь
где (2.40)
Здесь – импеданс последовательного колебательного контура, ξ – расстройка частоты, ρ – характеристическое или волновое сопротивление контура, Q – его добротность.
Физический смысл добротности Q будет рассмотрен ниже.
Кстати из (2.34): (2.41)
Физический смысл волнового сопротивления контура в том, что это – отношение максимального напряжения на конденсаторе (или на индуктивности) к максимальному току. Проще всего получить это выражение через равенство максимальных энергий, запасённых конденсатором и катушкой индуктивности.
Из (2.39) : (2.42)
(2.43)
Запишем комплексные амплитуды колебаний напряжений в виде:
(2.44)
Из (2.42): (2.45)
Это – сдвиг фаз между напряжением на контуре и током. Сдвиг фаз зависит от частоты.
Напряжение на сопротивлении не сдвинуто по фазе относительно тока:
Напряжение на индуктивности умножено на i (см. (2.44)), то есть
Напряжение на конденсаторе умножено на – i (2.44) и
См. диаграмму напряжений на рис. 2.21.
Ток через контур максимален на резонансе, при условии:
Если в (2.43)
Здесь ω0 – резонансная частота, частота максимума тока.
На этой частоте напряжения на индуктивности и ёмкости равны и противофазны:
(2.46)
(2.47)
Сумма напряжений на ёмкости и индуктивности равна нулю на резонансной частоте, а импеданс контура минимален и равен r.
В этом случае фазы колебаний напряжений UL и UC таковы, что они компенсируют друг друга – это называется резонансом напряжений. Векторная диаграмма напряжений для этого случая приведена на рис. 2.21 справа.
На резонансе амплитуды напряжений UL и UC в Q раз больше напряжения генератора!
Если подавать на такой контур переменные напряжения с разными частотами, то контур будет выделять частоты, близкие к резонансной.
Напомним, что величина Q называется добротностью и для последовательного контура она равна отношению характеристического сопротивления ρ к сопротивлению .
(2.48)
Рис. 2.22. Зависимости амплитуд вынужденных колебаний на ёмкости, сопротивлении и индуктивности для двух разных добротностей. При низкой добротности Q ~ 1 максимумы амплитуд разделяются. При добротностях Q >> 1 они почти совпадают. Напряжение на ёмкости при низкой частоте больше напряжения на индуктивности и равно напряжению на генераторе. На частотах выше резонансной напряжение больше на индуктивности. Соответственно изменится и вид векторной диаграммы на рис. 2.21. На максимумах напряжения на индуктивности и ёмкости равны и в Q-раз больше, чем напряжение на генераторе.
Рис. 2.23. Две фазовые характеристики, построенные по формуле (2.45) для разных добротностей. Это сдвиг фаз между напряжением на контуре и током.
Фазовые характеристики для напряжений на ёмкости и индуктивности просто сдвинуты вниз и вверх на π/2, см. (2.44).
Физический смысл добротности можно понять, если записать отношение запасённой в контуре энергии к энергии, теряемой за период.
(2.49)
Последовательный контур можно использовать как полосовой фильтр, пропускающий частоты около резонанса. В радиоэлектронике принято характеризовать полосу граничными
частотами (на рис. 2.24 это частоты ω1 и ω2 ), при которых коэффициент передачи по модулю
падает до . Эти частоты определяются из уравнения:
из ( 2.43)
Отсюда: (2.50)
Решая уравнение (2.50), находим, что при Q >> 1 (2.51)
Заметим, что не каждому удаётся в уме решить даже квадратное уравнение и из (2.50) получить (2.51). Это решение приведено ниже. При первом чтении этот раздел можно пропустить.
Из (2.50)
Окончательно:
из (2.49):
(2.52)
если Q >> 1, то: (2.53)
Если Q << 1, то (2.52) лучше переписать в таком виде:
Сейчас пригодится третий член.
(2.54)
При выводе этой формулы пришлось учитывать и линейный, и квадратичный члены формулы бинома Ньютона.
Видим, что в случае малой добротности частоты ω1 и ω2 сильно различаются.
Величина добротности определяет полосу контура:
если Q >> 1, то или лучше (2.55)
Величину добротности контура по экспериментальной резонансной кривой можно вычислить, разделив резонансную частоту на ширину резонансной кривой на уровне 0.7.
Рис. 2.24.
Резонанс тока в последовательном колебательном контуре с добротностью Q = 20.
График сосчитан по формуле (2.43) и нормирован на единицу.
Добротность, вычисленная по графику действительно равна 20!
Рис. 2.25. Резонансные кривые для токов в последовательном колебательном контуре с различными добротностями Q = 10, 20 и 40 сосчитаны по формуле (2.43). Видно, что токи на резонансной частоте в Q-раз больше. | Рис. 2.26. Те же резонансные кривые для токов в последовательном колебательном контуре с различными добротностями Q = 10, 20 и 40, но нормированные на единицу. Чем выше добротность, тем у́же резонансная кривая. |
Ток в последовательном контуре максимален на резонансной частоте. Значит, импеданс контура минимален на резонансе. На низких частотах импеданс емкостно́й, на высоких – индуктивный. На частоте, близкой к резонансной, его сопротивление минимальное и чисто омическое.
Дата добавления: 2017-10-04; просмотров: 2058;