Теорема об изменении количества движения МТ
Основной закон динамики (1.1) можно представить в виде:
(1.29)
Здесь – элементарный импульс силы, действующей на МТ.
Соотношение (1.29) выражает теорему об изменении количества движения МТ в дифференциальной форме.
Теорема: Дифференциал количества движения МТ равен элементарному импульсу силы, действующей на МТ.
Проинтегрировав соотношение (1.29) с учетом начальных условий: при t = 0 , получим эту теорему в конечной интегральной форме:
. (1.30)
В (1.30) называется импульсом силы за конечный промежуток времени:
. (1.31)
Теорема: Изменение количества движения МТ за конечный промежуток времени равно импульсу силы, действующей на МТ за тот же промежуток времени.
Проектируя на оси декартовой системы координат равенство (1.30), получим эту теорему в скалярной форме:
,
, (1.32)
,
где Sx, Sy, Sz – проекции импульса силы на оси декартовой системы координат.
Теорема: Изменение проекции количества движения МТ на какую-либо ось за конечный промежуток времени равно проекции на эту же ось импульса силы, действующей на МТ за тот же промежуток времени – соотношение (1.32).
Следствия: если =0, то , т. е. МТ движется таким образом, что ее скорость остается постоянной;
если Fx=0, то Vx = V0х, т. е. МТ движется таким образом, что проекция ее скорости на ось х остается постоянной.
Первое из полученных соотношений находится в полном соответствии с первым законом динамики – законом инерции и подтверждает, что при отсутствии силы МТ движется равномерно и прямолинейно.
Дата добавления: 2016-06-05; просмотров: 1592;