Формулировка и уравнение первого закона термодинамики


Первый закон термодинамики устанавливает эквива­лентность при взаимных

превращениях механической и тепловой энергии и математически может быть выра­жен следующим образом: Q = L, (9)

где Q — количество теплоты, превращенной в работу;

L — работа, полученная за счет теплоты Q.

Количества теплоты Q и работы L измерены в данном случае в соответствии с системой единиц СИ — в одних и тех же единицах — в джоулях.

В результате подвода теплоты к телу температура тела повышается, объем тела увеличивается и производится внешняя работа. При этом «подведенная к телу теплота расходуется на увеличение внутренней энергии тела U и на совершение работы L»:

Q1-2 = ∆ U1-2 + L1-2 , (10)

где Q1-2 – теплота, сообщенная телу при нагревании от состояния 1 до состояния 2;

∆ U1-2 – изменение внутренней энергии тела; ∆ U1-2 = U2 - U1

L1-2 - работа, совершаемая телом в процессе 1-2.

Аналитическое выражение первого закона термоди­намики или основное уравнение теплоты в дифференци­альной форме для любого тела

dQ = dU + dL, (11)

где dQ — количество теплоты, сообщенное извне рабочему телу массой М кг;

dU — изменение внутренней энергии рабочего тела; dL — работа, совершенная рабочим телом по преодо­лению внешнего давления, «внешняя работа» расширения.

Каждый из трех членов этого уравнения может быть в зависимости от характера изменения состояния поло­жительным, или отрицательным, или равным нулю.

Теплота, подводимая к системе – положительная, отводимая от системы – отрицательная.

Работа, производимая системой – положительная (работа расширения Lрасш ), работа, совершаемая над системой – отрицательная (работа сжатия Lсж).

Так как за единицу работы принят Дж, то единицей мощности будет являться Дж/с. Эта единица носит на­звание ватт (Вт). В технике применяют более крупные единицы энергии (работы) и мощности: килоджоуль (кДж), мегаджоуль (МДж), киловатт (кВт), мегаватт (МВт), киловатт-час (кВт•ч).

В промышленности до последнего времени за единицу тепловой энергии принимали калорию (кал), за единицу механической работы килограмм-силу-метр, или кило­граммометр (кгС'М), а за единицу мощности — кило­граммометр в секунду (кгс•м/с). Так как эти единицы слишком малы, то в качестве практических единиц были приняты килокалория (ккал), мегакалория (Мкал), ло­шадиная сила (л. с.) и киловатт (кВт). Соответствующими единицами работы (энергии) были приняты киловатт-час (кВт•ч), лошадиная сила-час (л. с. ч.), а мощности — килограммометр в секунду (кгс · м/с).

Соотношения между различными единицами энергии и мощности даны соответственно в таблицах 6.1 и 6.2.

 

Таблица 6.1-Соотношения между единицами энергии

Единицы измерения   Дж кгс· м Кал
Джоуль 0,102 0,239
Килограмм-сила-метр 9,8067 2,343
Калория 4,1868 0,42686
Килокалория 4,1868·103 4,2686·102 103
Киловатт-час 3,6·106 3,67·105 8,6·105
Фут-фунт-сила 1,356 0,138 0,325

 

Единицы измерения   ккал кВт·ч ft·lbf
Джоуль 2,39·10-4 2,78·10-7 0,7376
Килограмм-сила-метр 2,343·10-3 2,72·10-6 7,233
Калория 10-3 1,16·10-6 3,088
Килокалория 1,16·10-3 3,088·103
Киловатт-час 8,6·102 2,653·106
Фут-фунт-сила 3,25·10-4 3.76·10-7

 

Таблица 6.2- Соотношения между единицами мощности

Единицы измерения   Вт кгс·м/с Кал/с ft·l bf / s л.с.
Ватт 0,102 0,239 0,7376 1,36·10-3
Килограмм-сила-метр в секунду 9,8067 2,343 7,233 1,33·10-2
Калория в секунду 4,1868 0,427 3,088 5,69·10-3
Фут-фунт-сила в секунду 1,3558 0,138 0,3246 1,84·10-3
Лошадиная сила 175,5 542,5

Пользуясь первым законом термодинамики, можно определить коэффициент полезного действия (к. п. д.) теплосиловых установок , характеризующий степень совершенства превращения ими теплоты в работу.

К. п. д. может быть вычислен, если известны расход топлива на 1 кВт-ч и теплота сгорания топлива, т.е. то количество теплоты, которое выделяется при полном сгорании массовой или объемной единицы топлива.

Если расход топлива на 1 кВт-ч (удельный расход топлива) b выражен в кг/(кВт •ч), а теплота сгорания топлива Qр н — в кДж/кг, то к. п. д. теплосиловой уста­новки

 

(12)

 

Энтальпия газов

Аналитическое выражение первого закона термодинамики имеет вид:

- для любого тела , (13)

где - количество теплоты, сообщённое извне рабочему телу массой М, кг;

- изменение внутренней энергии рабочего тела;

- работа, совершённая рабочим телом по преодолению внешнего давления.

 

- для бесконечно малого изменения состояния 1 кг любого газа

 

, (14)

Так как , то

, (15)

где - работа расширения 1кг газа.

 

Заменяя в основном уравнении термодинамики (11) величину через получаем .

 

Выражение является параметром состояния и называется энтальпией i (теплосодержанием), кДж/кг.

, (16)

 

Основное уравнение первого уравнения термодинамики, выраженное через энтальпию имеет вид , (17)

- для идеальных газов , (18)

где - средняя массовая теплоёмкость при p=const в пределах от 0 до Т.

 

Обычно в расчётах требуется знать изменение энтальпии, а не её абсолютное значение. Интегрируя уравнение (17) при p=const, получаем:

 

, (19)

 

то есть количество теплоты в процессе p=const численно можно найти как разность энтальпии конечного и начального состояния.

 

ЛЕКЦИЯ № 7



Дата добавления: 2021-07-22; просмотров: 363;


Поиск по сайту:

Воспользовавшись поиском можно найти нужную информацию на сайте.

Поделитесь с друзьями:

Считаете данную информацию полезной, тогда расскажите друзьям в соц. сетях.
Poznayka.org - Познайка.Орг - 2016-2024 год. Материал предоставляется для ознакомительных и учебных целей.
Генерация страницы за: 0.014 сек.