Система уравнений Максвелла
Первое уравнение Максвелла в интегральной формеявляется обобщением закона электромагнитной индукции Фарадея в форме
.
Согласно Максвеллу этот закон справедлив не только для проводящего контура, но и для любого замкнутого контура, мысленно выбранного в переменном магнитном поле. Иными словами, с переменным магнитным полем независимо от того, находятся в нём проводники или нет, неразрывно связано вихревое электрическое поле.
Переменное электрическое поле, так же как и электрический ток, является источником магнитного поля. Количественной мерой магнитного действия переменного электрического поля служит ток смещения. Плотностью тока смещенияназывается вектор:
.
Второе уравнение Максвелла в интегральнойформе: циркуляция вектора напряжённости магнитного поля по произвольному контуру L равна алгебраической сумме макротоков и тока смещения сквозь поверхность, натянутую на этот контур (рис. 2.21) и находится по формуле
,
где - плотность тока проводимости; IСМ.- ток смещения.
Третье уравнение Максвелла в интегральной форме
,
где r - объемная плотность свободных электрических зарядов.
Четвёртое уравнение Максвелла в интегральной форме
.
Систему уравнений Максвелла необходимо дополнить так называемыми материальными уравнениями, характеризующими электрические и магнитные свойства среды.
В случае изотропных несегнетоэлектрических и неферромагнитных сред и макротоков, подчиняющихся закону Ома, эти уравнения имеют вид
, , ,
где e0, m0 - электрическая и магнитная постоянные; e, m - относительные диэлектрическая и магнитная проницаемости среды; s - удельная электрическая проводимость среды.
Дата добавления: 2016-07-27; просмотров: 1671;