ОТРЫВ ПОТОКА ОТ СТЕНОК СОПЛА


В косом скачке, отходящем от линии турбулентного отрыва сверх­звукового потока, линии тока отклоняются от первоначального на­правления, параллельного стенке, на конечный угол вглубь основно­го потока (рис. 4.11). Тангенциальный разрыв между отклоненным потоком и газом находящимся у стенки, неустойчив и размывается в турбулентную область, которая представляет собой клин (в плоском случае). Угол при вершине клина * в случае несжимаемой жидкости равен 15 2° и для сжимаемой (табл. 4.16)

.

 

 

Рис. 4.11. Схема турбулентного отрыва сверхзвукового потока от стенки сопла:

1 – течение до отрыва; 2 – косой скачок, отходящий от точки отрыва; 3 – отклоненный поток; 4 – граница потенциального течения; 5 – турбулентная зона; 6 – действительное распределение давления на стенке; 7 – аппроксимация распределения давления.

 

Таблица 4.16

Угол клина

М
к=1,4 к=1,25
0,92 0,78 0,68 0,58 0,94 0,83 0,73 0,62

Приближенно перепад давлений зависит линейно от числа М перед точкой отрыва: 1+0,5 М.

На основании изложенного по­следовательно рассчитываются следу­ющие параметры: Мт — число Маха перед точкой отрыва; dT/d — место отрыва потока в сверхзвуковом сопле; РТтяга сопла при отрыве потока. В зоне свободной турбулент­ности, примыкающей к стенкам сопла, течение дозвуковое, градиенты давления относительно малы и давление приближенно равно давле­нию вокруг выходного среза. Следовательно, предполагается, что восстановление давления от рТ (перед точкой отрыва) до рН происходит полностью в косом скачке (см. рис. 4.11). Тогда имеем

;

;

.

Приближено

.

Условие безотрывного течения на протяжении всего сопла имеет вид da/d d /d для заданного роН; условию запуска сопла соответст­вует равенство da=dT.

До момента запуска сопла на участок, ограниченный снизу по тече­нию линией отрыва, а сверху - сечением, в котором давление равно наружному рН, действует сжимающий перепад давлений.

В момент запуска сопла линия отрыва потока совпадает с выходным срезом, а концевой участок находится под действием сжимающего пе­репада давлений

,

где роп — давление в двигателе при запуске сопла.

В действительности возрастание давления от рТ до р происходит не скачкообразно, а постепенно, на участке длиной около 10 , причем рост давления начинается еще до точки отрыва на расстоянии примерно 2,5 , и к точке отрыва давление достигает уровня 0,6 (р2 - )+ .

Если давление вокруг среза сопла превышает давление на срезе ( ), но еще не возник отрыв потока, то вблизи выходного среза сопла имеется зона с повышенным давлением, распределение которого описывается эмпирической формулой

.

Относительная длина возмущенной зоны зависит от степени нерасчетности и числа Маха на срезе сопла: , где К уменьшается с ростом Ма=6,3; 2,5 и 2 при Ма=2; 2,5; 3 и 3,5 соответственно.

Экспериментально установлено, что прирост давления при отрыве вблизи выходной кромки сопла меньше, чем в том случае, когда скачок находится достаточно глубоко в сопле. Это особенно заметно в случае сопел, имеющих параболический профиль с малыми углами наклона стенки вблизи среза к оси сопла (например, а=6,5°). В этом случае повышение давления описывается эмпирическим соотношением

,

где lт — расстояние от среза сопла до места отрыва.

По-видимому, в пределе ( ) 0 сопло параболического типа с большой степенью расширения не будет полностью омываться потоком до тех пор, пока давление на стенке сопла не достигнет противодавления.

В процессе холодных испытаний модели параболического сопла при увеличении и снижении давления в камере наблюдался гистерезис относительной высотной характеристики сопла (отношения тяги к идеальной пустотной тяге). Это связано с тем, что кроме отрыва потока с разомкнутой, сообщающейся с окружающей средой отрывной зоной (см. рис. 4.11) в параболических соплах с малыми углами наклона конечного участка контура к оси сопла возможно существование замкнутой кольцевой отрывной зоны, не сообщающейся с окружающей средой; после отрыва поток вновь присоединяется к стенке.

Кроме того, наблюдались нестационарные боковые усилия (из-за нарушения симметричности линии отрыва потока, расположенной в
глубине сопла), достигающие 4 % номинальной тяги при замкнутой
кольцевой отрывной зоне.

Звуковое течение в критическом сечении сопла с расширяющейся частью устанавливается при давлении окружающей среды р ,большем критического давления и при расход через сопло не зависит от рН. В области расход газа приближенно определяется с помощью формулы

.

 

 



Дата добавления: 2016-06-29; просмотров: 2554;


Поиск по сайту:

Воспользовавшись поиском можно найти нужную информацию на сайте.

Поделитесь с друзьями:

Считаете данную информацию полезной, тогда расскажите друзьям в соц. сетях.
Poznayka.org - Познайка.Орг - 2016-2024 год. Материал предоставляется для ознакомительных и учебных целей.
Генерация страницы за: 0.009 сек.