Б) количество теплоты, подведенное к потоку воздуха в камере сгорания

, где - средняя условная теплоемкость процесса подвода теплоты в камере сгорания

в) работа, развиваемая турбиной на её валу .

1.16. Уравнение неразрывности.

Рассматривается открытая термодинамическая система - поток жидкости или газа. Необходимо определить условия изменения массы рабочего тела при его течении в изолированном канале с твердыми стенками.

С этой целью выделим струйку тока из потока жидкости (рис.1.19) и два

нормальных сечения к её средней линии «1-1» и «2-2».

Рис.1.19. К выводу уравнения неразрывности.

За время каждое из сечений перемещается и занимает положение «1^’-1^’» и «2^’-2^’». Определим массу газа между сечениями «1-1» - «1^’-1^’» и «2-2» - «2^’-2^’»: ;

Принимаем, что поток стационарный, то есть изменение параметров потока не зависит от времени, а также равенство масс т₁ и т₂. Тогда разделив на , получаем уравнение неразрывности

Подставляя размерности величин в эту формулу, получаем уравнение секундного расхода массы газа:

Из формулы для расхода газа следует, что он может уменьшиться, если:

а) уменьшается площадь проходного сечения F, например, при попадании посторонних предметов на вход в двигатель;

б) снижается скорость с , например, при увеличении угла атаки полета самолета уменьшается составляющая скорости полета на входе в двигатель;

в) уменьшается плотность , например, при попадании горячих струй газа на вход в двигатель. В результате температура воздуха растет, а плотность падает согласно уравнению состояния - «тепловое дросселирование».

Разделив и умножив уравнение расхода на плотность тока при критическом режиме течения , получим уравнение расхода в следующем виде:

где ; - относительная плотность тока. При умеренных температурах

1.17. Уравнение первого закона термодинамики для открытой