Формулировка классической электродинамики в четырёхмерном представлении (потенциалы, источники поля и уравнения).
Система уравнений классической электродинамики (уравнения Максвелла) может быть записана с использованием скалярного и векторного потенциалов электромагнитного поля (раздел 12.8):
. (1)
Для однородной изотропной среды с учётом условия калибровки Лоренца
, ( ) (2)
справедливы неоднородные уравнения в форме Даламбера (Д`Аламбер) для скалярного и векторного потенциалов электромагнитного поля:
(3)
(4)
. (5)
В уравнениях (3)-(4) правые части рассматриваются как известные функции координат и времени. Выше было показано, что уравнения (2)-(4) эквивалентны системе уравнений Максвелла.
Соотношения специальной теории относительности (СТО) приобретают наиболее простую форму в 4-пространстве – в пространстве-времени (мир Минковского). Представляется целесообразным попытаться описать основные уравнения классической электродинамики в четырёхмерном представлении. Первым шагом на этом пути может быть введение 4-потенциала и 4- плотности тока как четырёхмерных векторов относительно преобразований Лоренца в четырёхмерном пространстве-времени. В СТО можно выбрать набор координат с действительным, или мнимым временем. В предыдущем разделе было сказано, что набор координат 4-пространства с мнимым временем предпочтительнее при описании электромагнитных явлений.
Определим вектор 4-потенциала следующим образом:
. (6)
Определим вектор 4- плотности тока:
. (7)
Напомним, что 4-радиус-вектор определён соотношением:
. (8)
Для вакуума уравнения (3)-(4) можно записать единой формулой:
(9)
Условие калибровки Лоренца потенциалов электромагнитного поля (2) в четырёхмерном пространстве принимает вид:
(10)
Выпишем ещё явную форму закона сохранения электрического заряда в дифференциальной форме:
с использованием тензорных обозначений
(11)
Заметим, что 4-дивергенция четырёхмерного вектора (11) является инвариантом преобразований Лоренца, т.е. скалярной величиной.
Итак, среди всех возможных решений уравнения Пуассона в 4-пространстве для каждой из проекций 4-вектора потенциала необходимо отобрать такие решения, которые удовлетворяют уравнению (10), при этом, оказывается, что источник электромагнитного поля, пропорциональный плотности 4-вектора тока должен быть согласован с условием (11). Заметим далее, что при попытке использовать введённые 4-векторы и уравнения для них в качестве исходного постулата классической электродинамики нам надо не забыть ещё и указать связь этих величин с силовыми характеристиками электромагнитного поля в трёхмерном пространстве. В чём же положительный результат проведённого анализа? Постулат о том, что 4-потенциал – это 4-вектор относительно преобразований Лоренца в пространстве-времени - сразу задаёт правило преобразования его компонент. Именно этим путём можно получить соотношения (1) предыдущего раздела.
Техника работы с четырёхмерными векторами и уравнениями классической электродинамики может быть освоена в результате разбора решения следующих задач.
Задача 1. Показать, что система уравнений (9) эквивалентна системе уравнений (3)-(4) для потенциалов электромагнитного поля в вакууме в трёхмерном пространстве.
Решение. Переписывая систему уравнений (9) в трёхмерных обозначениях, получаем
(12)
Для значений индексов k=1,2,3 эквивалентность уравнений (9) и (4) сомнений не вызывает в силу определения вектора 4-плотности тока через вектор объёмной плотности тока в трёхмерном пространстве. Для k=4 из системы уравнений (9) следует
(13)
мнимая единица сокращается, а с учётом зависимости для вакуума приходим к уравнению (3).
Задача 2. Показать, что уравнение (10) эквивалентно условию Лоренца (2) для потенциалов электромагнитного поля в вакууме в трёхмерном пространстве.
Решение. Выражение
, (14)
очевидно, эквивалентно выражению в трёхмерном пространстве. В соответствии с определением и получаем:
. (15)
Действительно, обращение в нуль 4-дивергенции 4-потенциала эквивалентно условию калибровки Лоренца для трёхмерных представлений потенциалов электромагнитного поля.
Задача 3. Показать, что уравнение (11) эквивалентно закону сохранения электрического заряда для электромагнитного поля в трёхмерном пространстве.
Решение. Выражение
, (16)
очевидно, эквивалентно выражению в трёхмерном пространстве. В соответствии с определением и получаем:
. (17)
Действительно, обращение в нуль 4-дивергенции вектора 4- плотности тока эквивалентно закону сохранения электрического заряда в трёхмерном пространстве.
Задача 4. Вычислить компоненты 4-вектора и компоненты вектора 4-плотности тока при переходе из системы координат в систему координат .
Решение. Формально решение задачи имеет вид:
. (18)
Матрица прямого преобразования Лоренца рассмотрена выше (соотношение (13) раздела 13.1.7):
. (19)
Осуществляя умножение матрицы на вектор-столбцы и , последовательно получаем:
, . (20)
Отметим идентичность формы преобразования Лоренца 4-векторов разной физической природы. Если в полученных зависимостях «раскрыть» содержание символов в соответствии с принятыми выше определениями (6)-(8), получим возможность изучать преобразования векторного и скалярного потенциалов электромагнитного поля в трёхмерном пространстве и преобразования компонент плотности тока и объёмной плотности электрического заряда при переходе из системы координат в систему координат :
(21)
Далее естественно предположить, что в штрихованной системе координат сохраняют силу выражения для напряжённости электрического поля и индукции магнитного поля:
(22)
Символы grad и rot в выражениях (22) отмечены штрихами, это означает, что дифференциальные операции должны выполняться по штрихованным переменным, эти переменные являются аргументами трёхмерных векторных функций и скалярной в трёхмерном пространстве функции . В разделе 13.2.2 (формулы (3)) получены правила перехода от дифференцирования по штрихованным переменным к дифференцированию по координатам исходной системы отсчёта:
(23)
Воспользуемся соотношениями (23) для вычисления, например, формул преобразования проекции :
После очевидных упрощений получаем:
. (24)
Для проекции аналогичным образом получаем:
.
По определению в нештрихованной системе отсчёта справедливо , откуда
.
В итоге имеем формулу преобразования:
. (25)
Предоставим читателю самостоятельно получить формулу преобразования проекции :
(26)
В разделе 13.2.1 мы постулировали правила преобразования электрических величин. Оказывается, что если постулировать существование 4-вектора потенциала (с соответствующими правилами преобразования) и сохранить зависимости силовых характеристик электромагнитного поля от потенциалов электромагнитного поля в трёхмерных системах координат, то первая строчка формул (1) упомянутого раздела является следствием принятого постулата.
Выведем правило преобразования, например, для проекции :
.
Вспоминая соотношения
.
получаем окончательно:
. (27)
Аналогичным образом можно получить все выражения второй строчки формул (1) раздела 13.2.1.
Формулы преобразования вектора 4-плотности тока (20) описывают следующие правила преобразования
. (28)
Легко убедиться, что соотношения (28) совпадают с формулами (2) и (3) раздела 13.2.1.
<== предыдущая лекция | | | следующая лекция ==> |
Формулы преобразования электромагнитного поля. | | | Тензор электромагнитного поля. |
Дата добавления: 2017-09-01; просмотров: 1952;