Необратимое истечение
В реальных условиях, вследствие трения потока о стенки канала, процесс истечения является необратимым. За счет теплоты трения энтропия рабочего тела возрастает.
На рис. 6.8 представлены обратимый (1-2) и необратимый (1-2д) процессы истечения водяного пара из сопла.
Для обратимого процесса истечения скорость на выходе из сопла равна
. | (6.26) |
В действительном процессе при том же перепаде давлений расходуется меньшая разность энтальпий (h1-h2д), в результате уменьшается скорость истечения, т.к. часть кинетической энергии, благодаря трению, переходит в теплоту
. | (6.27) |
Отношение c2д/c2 = j называется скоростным коэффициентом. Для паровых и газовых турбин экспериментальные данные показывают, что
j = 0,92-0,98. Совместное решение (6.26) и (6.27) дает формулу для расчета потери кинетической энергии в действительном процессе истечения
. | (6.28) |
Отношение , где (h1 - h2) – располагаемый тепловой перепад, называется коэффициентом потери энергии. Для паровых и газовых турбин x = 4…5 %.
Коэффициент потери энергии и скоростной коэффициент взаимосвязаны.
Для сопел паровых и газовых турбин при c1 = 0 эта связь имеет вид
. | (6.29) |
Совместное решение (6.28) и (6.29) с учетом дает формулу для расчета энтальпии на выходе из сопла
. | (6.30) |
Площадь выходного сечения сопла рассчитывается по уравнению неразрывности потока
. | (6.31) |
Удельный объем v2д определяется по известным значениям параметров
p2, h2д. Для сопел Лаваля действительное значение энтальпии в минимальном сечении сопла (hkpд) и его площадь (fmin) рассчитываются по аналогичным формулам:
, | (6.32) |
, | (6.33) |
где vkpд, ckpд – действительные значения удельного объема и критической скорости в минимальном сечении сопла.
Необратимый процесс расширения рабочего тела при истечении из сопла (1-2д) сопровождается увеличением энтропии (DsH) и потерей эксергии (Dexпот):
, | (6.34) |
. | (6.35) |
Дата добавления: 2021-07-22; просмотров: 343;