Горизонтальный магнитный диполь (вертикальная рамка).

Рассмотрим в прямоугольной системе координат поле горизонтального магнитного диполя. Ось У направим по оси магнитного диполя, а начало координат совместим с диполем (рис. 29). Ось Х направим перпендикулярно чертежу.

На оси Х, перпендикулярной к оси диполя, существует лишь одна составляющая Н_у. Составляющие Н_х и H_z равны 0. Комплексная величина Н_у определяется в виде:

Н_у = (Re h_y + i·Im h_y), (129)

где h_y – вещественная часть магнитного числа, Im h_y – мнимая часть магнитного числа. Множитель характеризует поле диполя в воздухе (m - момент магнитного диполя). На основании приведенного выражения вычисляют амплитуду и фазу этой составляющей по формулам:

|H_y| = ; φ_y = arctg . (130)

Равенство нулю других компонент поля обуславливает на оси Х простое строение поля и отсутствие эллиптической поляризации

Более сложный вид имеет поле горизонтального магнитного диполя на оси у:

Н_х = 0, Н_у = (Re h_y + i·Im h_y); Н_z = (Re h_z + i·Im h_z). (131)

Поле на оси У эллиптически поляризовано в вертикальной плоскости х = 0.

Выполненный анализ графиков амплитуд и фаз составляющих магнитного поля горизонтального магнитного диполя на осях Х и У показывает, что при геологическом картировании наиболее выгодно вести измерения на оси диполя. Здесь амплитуды Н_у и Н_z и фаза φ_z более сильно зависят от параметра р₁, а следовательно, от удельного сопротивления среды. При поисках хорошо проводящих геологических объектов измерение следует вести на оси Х, где поле диполя обладает наиболее простым строением, а составляющая Н_z появляется лишь при наличии проводящих вертикальных и наклонных неоднородностей.