Гидродинамика вязкой несжимаемой жидкости

<26 27 282930 31 32 >

1. Вязкая жидкость. Закон Ньютона. Реальные жидкости в отличие от идеальной имеют вязкость, она проявляется в том, что при движении слоев жидкости параллельно друг другу между ними возникает сила трения (рис.102).

F = hs . 3акон Ньютона, 1687 (30.1)

Здесь s - площадь соприкасающихся слоев. Величина определяет скорость изменения скорости течения жидкости в направлении, перпендикулярном слоям жидкости, и называется градиентом скорости. Коэффициент h называют коэффициентом вязкости или динамической вязкостью жидкости. Это характеристика жидкости. Чем больше h, тем больше внутреннее трение, тем более вязкая жидкость.

Единица h в СИ – паскаль-секунда, 1 Па×с = 1 Н×с/м².

С повышением температуры динамическая вязкость жидкостей уменьшается, газов – увеличивается. В таблице 30.1 приведены значения h некоторых жидкостей и газов.

Таблица 30.1
Вязкость жидкостей при 293 К	Вязкость газов при 293 К и p_атм
Ацетон Вода Спирт этиловый Ртуть Глицерин	0,32×10^-³Па×с 1,00×10^-³Па×с 1,20×10^-³Па×с 1,55×10^-³Па×с 1480×10^-³Па×с	Азот Водород Воздух Углекислый газ Кислород	1,75×10^-⁵Па×с 0,88×10^-⁵Па×с 1,82×10^-⁵Па×с 1,47×10^-⁵Па×с 2,02×10^-⁵Па×с

2. Вязкое течение. Формула Пуазейля. Движение жидкости, при котором ее слои скользят друг по другу без завихрений, а линии тока не имеют разрывов, называется вязким (ламинарным). В 1841г. французский врач Жан Пуазейль (I799–I869) экспериментально установил закон истечения вязкой жидкости через тонкую цилиндрическую трубу постоянного сечения: V= . Формула Пуазейля, 1841 (30.2)

Здесь V – объем жидкости, протекающей в единицу времени через сечение трубки радиусом R и длиной l, Dp – перепад давления на концах трубки.

Отношение есть градиент давления, то есть скорость изменения давления вдоль трубы (рис.103).

Падение внутрижидкостного давления в трубе объясняется диссипацией механической энергии текущей жидкости. Так как жидкость несжимаема, то динамический напор в трубе постоянного сечения не может уменьшаться, = const. Поэтому рассеивание механической энергии, то есть превращение ее в тепло, происходит за счет убыли статического напора.

Формула Пуазейля используется, например, в капиллярных вискозиметрах – приборах для измерения вязкости жидкостей и газов.

Скорость движения частиц идеальной жидкости во всех точках сечения прямолинейной трубы одинакова. А в вязкой жидкости скорость движения ее частиц убывает по мере удаления от оси трубы. Огибающая векторов скоростей частиц жидкости, медленно текущей по цилиндрической трубе, образует параболу. Говорят, вязкая жидкость в цилиндрической трубе имеет параболический профиль скоростей (рис.104).

3. Вязкое обтекание шара. Формула Стокса. В 1851г. английский физик Джордж Стокс (I8I9–I903) теоретически вывел формулу, определяющую силу действия на твердый шар со стороны медленно обтекающей его вязкой жидкости.

. Формула Стокса, 1851 (30.3)

Здесь r - радиус шара, v - скорость движения частиц жидкости на бесконечном удалении от шара.

На использовании формулы Стокса основан один из методов определения вязкости жидкостей (рис.105).

В трубу большого диаметра, поставленную вертикально и заполненную исследуемой жидкостью, опускают маленький шарик из вещества, плотность которого больше плотности жидкости. Шарик тонет. Если радиус его не более 1–2 мм, то через 1–2 с он движется равномерно. В этом случае F_A+F_h= mg, (30.4)

или . Þ . (30.5)

Здесь h = vt – отрезок, на котором шарик падает равномерно, t –время падения шарика на этом отрезке.

4. Турбулентное движение жидкости. Число Рейнольдса. Рассмотренные выше случаи справедливы лишь при малых скоростях движения жидкости, когда силы вязкого трения (это т.н. поверхностные силы) больше сил инерции (это массовые, или объемные силы).

С увеличением скорости роль сил инерции частиц жидкости увеличивается, слоистый характер течения жидкости нарушается, линии тока рвутся, появляются вихри. Ламинарное течение переходит в турбулентное. (Ламинарное – от латинского lamina – пластинка, турбулентное –от латинского turbulentus – бурный, беспорядочный).

В 1876–83г.г. английский инженер Осборн Рейнольдс (I842–I9I2) экспериментально нашел количественный критерий перехода ламинарного течения в цилиндрических трубах в турбулентное. Re = Число Рейнольдса (30.6)

Здесь r – плотность жидкости, v – средняя скорость ее течения в трубе, d – диаметр трубы. Число Рейнольдса есть отношение кинетической энергии единичного объема текущей жидкости к работе вязких сил в этом объеме.

При малой скорости, то есть при малом числе Re течение жидкости или газа будет ламинарным. Если скорость растет и достигает значения, соответствующего критическому значению числа Re_кр, то ламинарное течение переходит в турбулентное.

Критерий Рейнольдса является универсальным, он применим не только к цилиндрическим трубам, но и к другим профилям каналов, а также к случаям обтекания жидкостью препятствий. Так, например, при обтекании шара Re_кр@1, при течении жидкости в цилиндре Re_кр@1000. Однако значения Re_кр сильно зависят от состояния поверхностей тел. В общем случае d – характеристический размер. Применительно к шару d – это диаметр шара, применительно к препятствию произвольной формы – размер препятствия, применительно к каналу – ширина канала.

5. Метод подобия в гидромеханике. Число Рейнольдса является одним из критериев подобия в гидромеханике. Закон подобия гласит: два сравниваемых геометрически подобных потока подобны и гидромеханически, если равны соответствующие им числа Рейнольдса, то есть .

Этот закон дает возможность проводить экспериментальное исследование сложных процессов, используя малые модели обтекаемых тел. Например, обдувание в аэродинамических трубах моделей самолетов, моделей телевизионных вышек (под ветровые нагрузки), моделей автомобилей и т.д. Однако нельзя сделать модель как угодно малой (и тем самым удешевить испытания), поскольку с уменьшением размеров тел приходится увеличивать скорости потоков, чтобы Re оставалось постоянным. При скоростях потоков, близких к скорости звука в данной жидкости или газе эти среды уже нельзя считать несжимаемыми. Наряду с числом Рейнольдса в гидромеханике используются и другие критерии подобия.

Так, например, при скоростях, сравнимых со скоростью звука, используют число Маха М, равное отношению скорости движения тела v к скорости звука v_зв, то есть M = v/v_зв. В случае необходимости учета влияния сил тяжести используется число Фруда Fr = v²/gd, равное отношению инерционных сил к силам тяжести. Критерии подобия являются безразмерными числами. Методы подобия используются не только в гидромеханике, но и в теории упругости, теориях теплопроводности, диффузии, электромагнетизма и др.