Механические величины и их характеристики. Сила и система сил. Эквивалентные системы сил. Понятие о равнодействующей и уравновешивающей силах.
ГЛАВА I
ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И АКСИОМЫ СТАТИКИ.
I.1. Механические величины и их характеристики. Сила и система сил. Эквивалентные системы сил. Понятие о равнодействующей и уравновешивающей силах.
Изучаемые в механике величины разделяют на два класса: скалярные и векторные. Скалярные величины полностью характеризуются численным их значением. К таким величинам относятся объём, площадь, моменты инерции и др. Векторные величины характеризуются численным значением (модулем), точкой приложения, линией действия и направлением в пространстве или на плоскости. Сила, скорость, ускорение являются векторными величинами.
Графически векторная величина изображается отрезком прямой АВ, направление которого изображается стрелкой (рис.1.1). Длина отрезка в выбранном масштабе определяет численную величину или модуль вектора. Прямая линия, совпадающая с вектором и продолженная неограниченно, называется линией действия вектора. Точка приложения вектора к телу может совпадать с его началом (точкой А) или с его концом (точкой В).
Рис.1.1
Остановимся более подробно на характеристике вектора силы.
Он характеризует результат механического взаимодействия материальных тел. Вектор силы обозначают в тексте одной латинской буквой со стрелкой наверху (например ), либо двумя буквами со стрелкой над ними (например, ). Те же буквы без верхней стрелки служат для обозначения модуля силы. Например, есть модуль силы . На рисунках нет необходимости силу обозначать символом вектора, т.е. символом , так как она уже представлена вектором и поэтому достаточно указать её модуль (см. рис.1.1).
За единицу силы в Международной системе СИ принимается сила, которая массе в I кг сообщает ускорение I . Эта величина называется ньютон (сокращенно - I Н).
В технической системе единиц МКГСС, которая часто используется в механике наряду с системой СИ, за единицу силы принимают килограмм силы (сокращенно - I кгс). Эта величина равна весу одного кубического дециметра воды при температуре 4°С на уровне моря и на широте 45°.
В таблице I приложения приведены основные и производные единицы измерения механических величин в двух системах и перевод их из одной системы в другую.
Величина силы взаимодействия между двумя телами может быть измерена опытным путем при помощи динамометров (силомеров).
Совокупность сил, действующих одновременно на рассматриваемое тело, называется системой сил. Силы одной системы называют составляющими или компонентами. Если под действием системы сил тело находится в равновесии, то такая система сил является уравновешенной или эквивалентной нулю.
Две системы сил называют статически эквивалентными, если их взаимная замена не приводит к изменению состояния равновесия или равномерного и прямолинейного движения тела. Это понятие позволяет упрощать решение задач статики путем замены сложной системы сил более простой, но ей эквивалентной.
Важнейшим принципом, которому подчинены силы любой системы, является принцип независимого их действия. Он формулируется следующим образом. Действие каждой силы данной системы не зависит от действия других сил. Иными словами, результат действия системы сил на тело не зависит от порядка их приложения, а определяется конечным состоянием загружения тела. Этот принцип широко используется при сложении сил, т.е. при определении их равнодействующей.
Равнодействующей системы сил называют такую силу, результат действия которой полностью совпадает с результатом действия заданной системы сил.
Необходимо помнить, что не всякая система сил может быть эквивалентна равнодействующей. При изучении действия на тело плоской и пространственной системы сил, этот вопрос будет рассмотрен подробно. Если система действующих на тело сил может быть приведена в состояние равновесия (покоя) путем приложения к телу ещё одной силы, то последняя называется уравновешивающей силой.
Легко установить, что равнодействующая и уравновешивающая силы равны по величине и действуют вдоль общей прямой в противоположные стороны. На рис.1.2 показана систем а сил , , ,…, , приводящаяся к равнодействующей , линия действия которой проходит через точку А. Сила , приложенная в точке А, равная по модулю силе и направленная противоположно ей, является уравновешивающей силой для данной системы.
Рис.1.2
Если система сил не приводится к одной равнодействующей, то она не может быть уравновешена одной силой. Для этого требуется приложить к телу новую систему сил, которая называется уравновешивающей системой.
Задача установления условий, при которых твердое тело под действием заданных сил находится в равновесии, является основной задачей статики. Такие условия позволяют определить величины и направления уравновешивающих сил или систем.
1.2. Силы внутренние и внешние.
Любое материальное тело конечных размеров можно представить системой бесконечно большого числа материальных точек. Силы, с которыми указанные точки действуют одна на другую, называются внутренними силами. По своей природе внутренние силы являются уравновешенными и существуют в любом изолированном или связанном теле. Определение и исследование внутренних сил составляет специальную задачу, рассматриваемую в раздел II (основы сопротивления материалов) и в разделе III (основы строительной механики).
Кроме внутренних сил на материальные точки тела действуют внешние силы, являющиеся результатом взаимодействия рассматриваемого тела с другими телами. Внешние силы разделяются на поверхностные и объёмные (массовые).
Поверхностные силы, как правило, являются распределенными по некоторым площадкам тела, но при решении задач механики твердого тела они могут быть заменены более простыми сосредоточенными силами. На рис.1.3,а показано возможное нагружение тела распределенной нагрузкой q в реальных условиях, а на рис.1.3,6 показано нагружение этого же тела сосредоточенной силой , эквивалентной по своему действию распределенной нагрузке q.
Рис.1.3
Аксиомы статики.
В результате постоянного изучения явлений, происходящих в окружающем мире, устанавливаются истины, которые в силу своей очевидности не требуют доказательства. Такие истины называют аксиомами. Впервые система аксиом механики была установлена Ньютоном и отражала истины, свойственные движению твердого тела под действием приложенных к нему сил. Аксиомы статики, достаточные для обоснования частного случая движения тела, т.е. его равновесия, являются следствием общих Ньютоновских аксиом.
Аксиома I. Две силы, приложенные к твердому телу, уравновешиваются тогда и только тогда, когда они равны по модулю и действуют вдоль общей прямой в противоположные стороны.
Содержание этой аксиомы поясним на примере. Пусть задано твердое тело (рис.1.4), к которому в точках А и В соответственно приложены силы и , действующие вдоль прямой АВ. Если модули этих сил равны, т.е. = , а направления их противоположны, то данное тело будет находиться в равновесии (покое). При не соблюдении хотя бы одного из указанных условий равновесие тела нарушится. Две равные и противоположно направленные силы составляют простейшую уравновешенную систему сил.
Рис.1.4
Аксиома II. Равновесие твердого тела не нарушится, если к заданным силам присоединить, или от них отобрать систему уравновешенных сил.
Эта аксиома очевидна в виду того, что любая система уравновешенных сил эквивалентна нулю и не может, следовательно, изменить состояние равновесия твердого тела.
Из рассмотренных двух аксиом вытекает важное для теории и практики следствие о переносе точки приложения силы вдоль линии её действия. Пусть тело, представленное на рис.1.5, находится в равновесии, или движется равномерно и прямолинейно под действием некоторой системы сил: , , ,…, . Продолжим линию действия одной из сил, например , и приложим в некоторой точке В этой линии две равные и противоположно направленные силы и , которые, согласно аксиоме I, не изменяют состояние тела. Положим, что модули этих сил равны модулю силы , т.е. = = .
В этом случае силы и равные по величине и действующие вдоль общей прямой в противоположные стороны, взаимно уравновешиваются.
Согласно аксиоме II они могут быть удалены без нарушения состояния равновесия или движения этого тела.
Рис.1.5
В результате, вместо силы на тело будет действовать статически равная ей сила , приложенная в произвольной точке В, взятой на линии действия силы . Приведенное рассуждение справедливо по отношению к любой силе заданной системы.
Следствие из аксиомынужденные колебания.ю свободы. Свободные и вбающих моментов, подбор сечений и определение перемещений.: Состояние твердого тела не нарушится от переноса точки приложения любой силы вдоль её линии действия в новое произвольное положение.
Аксиома III. Равнодействующая двух сил, приложенных к телу в одной точке равна диагонали параллелограмма, построенного на этих силах. Точка приложения равнодействующей совпадает с точкой приложения заданных сил.
Рис.1.6
На рис.1.6 показано действие на тело двух сил и , приложенных в точке А. Диагональ АС параллелограмма, построенного на этих силах, будет являться их равнодействующей .
На основании аксиомы III осуществляется геометрическое сложение двух сил, а также произвольного числа сил, расположенных в пространстве или на плоскости.
Аксиома 1V. Силы, с которыми два тела действуют друг на друга, равны по величине и направлены вдоль общей прямой в противоположные стороны.
Из введения уже известно, что сила возникает в результате взаимодействия между телами или материальными точками. Смысл настоящей аксиомы состоит в том, что если некоторое тело А действует на тело В с силой , то и тело В будет действовать на тело А с равной ей, но противоположно направленной силой .
Рис.1.7
Сила называется "действием", а сила - "противодействием". Например, фундамент здания (рис.1.7) оказывает на грунтовое основание давление и одновременно испытывает со стороны основания противодействие, называемое отпором основания. Равнодействующая отпора основания равна по величине и противоположно направлена давлению . Однако в этом случае нельзя говорить, что силы и , взаимно уравновешиваются, так как они приложены к разным телам. Сила действует на основание, а сила - на фундамент.
Дата добавления: 2018-11-26; просмотров: 2373;