ЭЛЕКТРОСТАТИКА. ЧАСТЬ I
7.1 ОСНОВЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ ДИНАМИКИ
7.1.1 Законы Ньютона в релятивистской динамике
7.1.2 Энергия тела в СТО. Полная энергия, кинетическая энергия, энергия покоя
7.1.3 Связь энергии и импульса тела. Инварианты к преобразованиям Лоренца
7.2. ЭЛЕКТРОСТАТИКА. ЧАСТЬ I
7.2.1 Закон сохранения электрического заряда и закон Кулона – основополагающие законы электростатики
7.2.2 Напряженность электрического поля. Графическое отображение электрических полей
Некоторые примеры
Вопросы для повторения
7.1 ОСНОВЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ ДИНАМИКИ
7.1.1 Законы Ньютона в релятивистской динамике
Вопросы, которые мы рассмотрели на предыдущей лекции, касались постулатов, лежащих в основе специальной теории относительности (СТО), и проблем, традиционно относящихся к кинематике поступательного движения (преобразований координат, времён, скоростей). Теперь обратим внимание на проблемы, относящиеся к динамике поступательного движения, и прежде всего, обсудим, в каком виде выполняются в рамках СТО законы Ньютона.
Первый закон Ньютона выполняется полностью, поскольку соответствует первому постулату Эйнштейна: все законы природы выполняются одинаковы образом в инерциальных системах отсчёта.
Второй закон Ньютона справедлив в общем виде:
= 
, (7.1)
где 
,
(здесь m0 – масса покоящегося тела (масса покоя); с – скорость света в вакууме).
Ранее мы отмечали, что дробь 
в последней формуле зачастую интерпретируется, как релятивистская масса m тела, движущегося со скоростью u:
, (7.2)
Что касается третьего закона Ньютона, то здесь требуются пояснения. Дело в том, что его классическая формулировка, в которой утверждается, что каждое действие носит характер взаимодействия, была выдвинута в то время, когда предполагалось, что взаимодействие переносится в пространстве мгновенно: достаточно что-то изменить в одном месте Вселенной, и в любом другом её месте это изменение можно почувствовать тут же. Но, согласно СТО, никакой сигнал не может распространяться быстрее света, то есть в передаче сигнала всегда есть запаздывание! Так, например, мы чувствуем воздействие далёких звёзд, свет от которых шёл к Земле миллиарды лет. Часть этих звёзд, возможно, уже прекратила существование, и в этом случае мы на них (наша Земля), конечно же, уже не действуем, хотя сами их действие ощущаем и будем ощущать ещё достаточно долго. Таким образом, в третьем законе Ньютона утверждение о том, что всякое действие носит характер взаимодействия, следует воспринимать с учётом запаздывания сигнала о воздействии одного тела на другое.
7.1.2 Энергия тела в СТО.
Полная энергия, кинетическая энергия, энергия покоя
По данным ЮНЕСКО, самой известной формулой физики XX века является соотношение
E = mc2. (7.3)
В этой формуле m – релятивистская масса, см. (7.2); c – скорость света в вакууме, а E – полная энергия тела, включающая все виды энергии – кинетическую, потенциальную, энергию взаимодействия молекул и атомов, элементарных частиц, из которых они состоят… Фактически, соотношение (7.3) говорит об эквивалентности массы и энергии, в частности, поскольку, согласно закону сохранения полная энергия замкнутой системы не меняется со временем, не должна меняться и релятивистская масса такой системы.
Выражаемая формулой (7.3) связь массы с энергией уже находит практическое применение при создании атомного оружия и построении мирной ядерной энергетики.
Как и в классической динамике, мерой изменения энергии тела является работа, и, учитывая, что работа A, которую требуется совершить с тем, чтобы разогнать тело из состояния покоя до некоторой скорости, численно равна приобретенной при этом телом кинетической энергии WК, можно получить формулу для кинетической энергии в релятивистской физике.
Если E = mc2 = 
для тела, разогнанного до скорости u, то в состоянии покоя (при u = 0) масса m = m0 (масса покоя) и полная энергия тела является энергией покоя E0 = m0c2. Согласно определению, WК = A = E - E0, или
WК = mc2 - m0c2. (7.4)
Как видим, данное выражение и отдалённо не напоминает формулу вида WK = 
, выведенную нами на одной из предыдущих лекций в предположении, что масса ускоряемого тела не меняется со временем. Тем не менее, следует помнить, что правильная теория должна допускать предельный переход от одних формул к другим при изменении соответствующих параметров задачи. В частности, продемонстрируем, что выражение (7.4) принимает вид, известный нам из классической физики, в области скоростей u << c. Для этого запишем формулу (7.4) более подробно:
WК = mc2 - m0c2 = - m0c2 = m0c2 
.
Далее используем известное из математики правило разложения в ряд по малому параметру выражение вида (1 + x)n, где ׀x׀ << 1:
(1 + x)n » 1 + nx. (7.5)[7]
В нашем случае x = - 
(при u << c, действительно, ׀x׀ << 1); а n = - ½, то есть
WК = m0c2 = m0c2 
= 
.
Учитывая, что при u << c релятивистская масса m практически равна массе покоя m0, мы, как и требовалось, получили классическое выражение для кинетической энергии поступательного движения тела постоянной массы.
7.1.3 Связь энергии и импульса тела.
Инварианты к преобразованиям Лоренца
Как мы отметили выше, полная энергия тела связана с его релятивистской массой соотношением E = mc2. Преобразуем это выражение, возведя в квадрат правую и левую части и используя формулу для зависимости массы от скорости:
E2 = m2c4 = 
= 
= m02c4 + 
c2, или
E = 
. (7.6)
Пример 1:
При скорости объекта u << с (то есть при << 1)
E = = m0c2 
= m0c2 
=
= m0c2 
» m0c2 
= m0c2 + = E0 + WК,
чего и следовало ожидать.
Пример 2:
Согласно второму постулату Эйнштейна в СТО кванты света (фотоны) в любой инерциальной системе отсчёта движутся со скоростью c, то есть не могут покоиться, и поэтому не обладают массой покоя: m0 = 0. Поэтому для фотонов можно записать:
E = pc, или p = mc.
В заключение скажем несколько слов о основных законах природы, о которых мы говорили выше: о законах сохранения импульса, момента импульса, энергии. Согласно первому постулату Эйнштейна эти законы, так же, как и закон сохранения электрического заряда, в рамках СТО безусловно выполняются в любых инерциальных системах отсчёта. Кроме этого, следует отметить ряд параметров, которые должны оставаться неизменными при переходе от одной такой системы к другой (про них говорят, что они являются инвариантами по отношению к преобразованиям Лоренца).
К числу таких параметров относятся, например, скорость света в вакууме, масса покоя тела m0 и связанная с ней энергия покоя E0, а также выражение, которое следует из формулы (7.6) и отражает связь полной энергии тела и его импульса:
m02c4 = E2 - p2c2.
Нетрудно убедиться, что условию инвариантности соответствует выражение, связывающее координаты x1 и x2точки и моменты времени t1 и t2, в которые она имела эти координаты:
[c(t2 - t1)]2 - (x2 - x1)2 = [c(t2¢ - t1¢)]2 - (x2¢ - x1¢)2. (7.7)
В более общем случае, учитывая возможные изменения координат по всем трём осям X и Y и Z и используя следующее обозначение: (Dl)2 = (x2 - x1)2 + (y2 - y1)2 + (z2 - z1)2, можно записать:
(cDt)2 - (Dl)2 = (DS)2 (7.8)
Входящий в эту формулу параметр DS называется пространственно-временным интервалом; о нём также можно сказать, что он является инвариантом по отношению к преобразованиям Лоренца. Само существование такого инварианта является подтверждением того, что пространство и время не являются независимыми сущностями, а неразрывно связаны друг с другом.
7.2 ЭЛЕКТРОСТАТИКА. ЧАСТЬ I
7.2.1 Закон сохранения электрического заряда и закон Кулона – основополагающие законы электростатики
Известно, что в природе существуют два вида электрических зарядов: положительные и отрицательные. Одноимённые заряды отталкиваются, разноимённые – притягиваются. Положительный заряд приобретает, например, стеклянная палочка, натёртая шёлком; отрицательный – эбонитовая палочка, натертая шерстью. До натирания палочки являются электронейтральными, в процессе натирания заряды одного знака остаются на палочке, другого знака – переходят на шёлк или шерсть. При этом происходит перераспределение зарядов, новых зарядов не возникает, а существовавшие ранее не исчезают.
Общий заряд тела определяется избытком или недостатком в нём зарядов того или иного знака. Так, например, в металлах этот заряд определяется количеством элементарных носителей электрического заряда – свободных электронов, частиц, которые имеют массу m »9,1×10-31 кг и заряд e » - 1,6×10-19 Кл (заряд электрона принимается отрицательным). Заряд электрона – минимальный, который может иметь свободная частица.
Тела могут обмениваться электрическими зарядами, отдавая их или принимая, однако при этом, согласно закону сохранения, алгебраическая сумма зарядов тел, входящих в замкнутую систему, не меняется со временем.
q1 + q2 + … + qi + … + qN = const. (7.9)
Термин «алгебраическая сумма» означает, что при суммировании необходимо учитывать знаки зарядов (сумма может оказаться и положительной, и отрицательной, и равной нулю); под замкнутой здесь понимается система, которая не обменивается зарядами с окружающей средой.
Вторым основополагающим законом, лежащим в основе учения об электричестве, является закон Кулона, согласно которому (как мы это уже говорили ранее):
– разноимённо заряженные тела притягиваются друг к другу, одноимённо заряженные – отталкиваются;
– сила взаимодействия заряженных тел прямо пропорциональна произведению их зарядов и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними;
– если тела – однородно заряженные шары, сферы или их можно считать точечными зарядами (см. рис. 7.1), формулу закона Кулона можно записать в виде
 |
F =
. (7.10)
В этой формуле e0 = 8,85×10-12 Ф/м– электрическая постоянная, q1 – заряд первого тела, q2 – заряд второго тела (на рис. 7.1 знаки зарядов противоположны), r – расстояние между центрами тел (шаров, сфер), e – диэлектрическая проницаемость среды, в которой находятся тела, F – сила их электростатического взаимодействия. Заметим: в полном соответствии с третьим законом Ньютона силы взаимодействия равны по величине и противоположны по направлению.
Закон Кулона – один из тех законов физики, которые не выводятся из каких-либо теоретических соображений, а отражают объективную реальность, и поэтому сами лежит в основе любых теорий, пытающихся объяснить «устройство» окружающего мира.
Закон Кулона можно применять и в тех случаях, когда заряженные тела не являются шарами, сферами или точечными зарядами. Пусть, например, одно из тел точечным считать нельзя. Тогда его необходимо мысленно разбить на N малых частей, для которых уже можно записать формулы вида (7.10), вычислить силы 
, действующие со стороны этих частей на второе заряженное тело, а затем вычисленные силы векторно сложить. Говорят, что в данном случае используется принцип суперпозиции: искомая результирующая сила
= 
.
Вычисления будут тем точнее, чем большим будет число N частей, на которые мы мысленно разбиваем первое тело; в предельном случае это число должно стремиться к бесконечности, а суммирование заменится интегрированием.
В общем случае подобные расчёты могут оказаться достаточно сложными, поэтому для нахождения сил, действующих на заряженные тела, в электростатике часто используют не сам закон Кулона, а формулы, в которых фигурирует вспомогательная силовая характеристика, называемая напряжённостью электрического поля.
7.2.2 Напряженность электрического поля.
Графическое отображение электрических полей
Напомним: если на тело в каждой точке пространства действует определённая сила, то говорят, что тело находится в поле сил. Если на заряженное тело со стороны других заряженных тел в каждой точке пространства действует сила Кулона, то можно говорить о поле таких сил, или об электрическом поле. По определению напряженностью электрического поля 
в заданной точке называется отношение силы 
, действующей на точечный зарядq0, помещённый в эту точку, к величине этого заряда:
= 
. (7.11)
Направление вектора совпадает с направлением силы, действующей на положительный точечный заряд q0; в СИ напряжённость электрического поля измеряется в вольтах на метр: [ ] = 1 В×м-1; при этом 1 В×м-1 = 1 Н×Кл-1. Вольт – единица измерения электрического потенциала; обоснованность подобного выбора единицы измерения напряжённости электрического поля мы подтвердим позднее.
Замечание
Приведённое выше определение даёт нам практический способ нахождения . Так, например, если нас интересует напряженность электрического поля в данной точке комнаты, необходимо поместить в эту точку положительный заряд заданной величины q0, измерить электрическую силу, которая на него будет действовать в этой точке (для этого можно использовать достаточно чувствительный динамометр), и, разделив F на q0, вычислить величину Е. Направление совпадает с направлением силы .
Задание:
Используя определение напряжённости электрического поля и формулу закона Кулона, убедитесь, что напряжённость электрического поля, создаваемого точечным зарядом q на некотором расстоянии r от него, рассчитывается по формуле
E =
. (7.12)
По такой же формуле рассчитывается напряжённость электрического поля, создаваемого заряженным шаром (или сферой) на расстоянии r от его центра при условии, что это расстояние больше радиуса шара (сферы).
Для напряжённости, так же, как и для силы, справедлив принцип суперпозиции: напряженность электрического поля , создаваемого в заданной точке системой заряженный тел, равна векторной сумме напряжённостей электрических полей, создаваемых в этой точке каждым телом в отдельности:
= 
. (7.13)
Пример определения путём векторного суммирования напряжённостей полей трёх зарядов поясняется рисунком 7.2.
Таким образом, если хотя бы одно из взаимодействующих заряженных тел – не точечное, не равномерно заряженные шар или сфера, напрямую формулу закона Кулона использовать нельзя, нужно выражать силу , действующую на заряд q, через напряженность электрического поля , в котором заряд находится:
. (7.14)
Саму же напряжённость следует заранее рассчитать, пользуясь уже рассмотренным принципом суперпозиции, применяя теорему Гаусса (о ней речь пойдёт позднее) и просто (если это возможно) заранее измерить с помощью соответствующих приборов.
Электрическое поле можно отображать графически с помощью силовых линий. Силовой называется линия, касательная в каждой точке к которой совпадает по направлению с силой, действующей в электрическом поле на точечный положительный заряд, помещаемый в эту точку.
Силовые линии начинаются на положительных зарядах и заканчиваются на отрицательных (или уходят в бесконечность). Очевидно, силовые линии не должны пересекаться, поскольку, если бы хотя бы пара линий пересеклась в какой-то точке поля, то в этой точке можно было бы провести две касательные (по одной к каждой линии), а, значит, однозначно определить направление действия кулоновской силы на помещаемый туда заряд было бы нельзя.
Примеры картин силовых линий полей, создаваемых отдельными зарядами и системами зарядов, приведены на рис. 7.3 – 7.5.
Принцип построения силовой линии поясняется рисунком 7.5. Пробный точечный заряд q0 помещаем в некоторую точку поля, по принципу суперпозиции находим величину и направление результирующего вектора 
в этой точке. Затем отпускаем заряд q0 и даём ему возможность немного сместиться под действием сил поля. В новой точке фиксируем заряд, опять определяем величину и направление вектора напряжённости, вновь отпускаем заряд, позволив ему сдвинуться дальше, затем ещё раз останавливаем и ищем напряженность поля, и т. д. Определив направления векторов напряжённости на пути перемещения пробного заряда от +q1 до -q2, строим линию, к которой все эти вектора были бы касательными.
Это и будет искомая силовая линия (на рисунке изображены лишь три последовательных положения заряда q0и три соответствующих вектора напряжённости: , 
и 
).
Некоторые примеры
- Один из проектов создания электронных пушек для уничтожения военных космических аппаратов подразумевает стрельбу по движущейся мишени пучком ускоренных электронов. После прохождения разности потенциалов в 10 МВ (или 107 В) скорость электронов возрастает почти до 0,98c, что позволяет поражать цели на орбите вокруг Земли практически мгновенно.
- При столкновении протона и антипротона происходит их аннигиляция: они исчезают, но при этом рождаются два кванта электромагнитного излучения, суммарная энергия которых равна примерно 3×10-10 Дж. При аннигиляции молекулы обычной воды и молекулы воды из антивещества энергии выделяется уже в 18 раз больше. Это означает, что при попадании в атмосферу земли метеорита из «антильда» массой всего в 1 г при его аннигиляции выделится энергия примерно 1,8×1013 Дж: в три с лишним раза больше, чем выделилось энергии при взрыве четырёхтонной атомной бомбы в Хиросиме.
- Средняя напряжённость электростатического поля нашей планеты (системы Земля – ионосфера) составляет примерно 100 В/м.
- Оценка и нормирование электростатических полей на рабочих местах осуществляется в зависимости от времени воздействия поля на работника. Так, при напряженности электрического поля менее 20 кВ/м время пребывания на рабочем месте не регламентируется, но уже в электростатических полях с напряженностью более 60 кВ/м нахождение персонала без специальных средств защиты не допускается вообще.
Вопросы для повторения
1. Выполняются ли законы Ньютона в рамках СТО?
2. Как рассчитывается кинетическая энергия в СТО?
3. Продемонстрируйте, что при малых скоростях объекта релятивистская формула для его кинетической энергии переходит в выражение, известное из классической механики.
4. Что имеется в виду, когда говорят, что некоторый параметр является инвариантом к преобразованиям Лоренца? Приведите примеры таких параметров.
5. Продемонстрируйте, что пространственно-временной интервал действительно является инвариантом к преобразованиям Лоренца.
6. Сформулируйте закон сохранения электрического заряда.
7. Сформулируйте закон Кулона; ответ поясните рисунком.
8. Что называется напряжённостью электрического поля? В каких единицах она измеряется в СИ? Как отображается графически?
9. В чём заключается принцип суперпозиции в случае напряженности электрического поля? Ответ поясните рисунком.
10. Изобразите картины силовых линий электростатических полей, создаваемых уединёнными точечными зарядами, близко расположенными разноимёнными и одноимёнными электрическими зарядами, обкладками плоского электрического конденсатора.
Дата добавления: 2020-02-05; просмотров: 539;
Поиск по сайту
Узнать еще
Публикации по технике и механике
Публикации по биологии
Публикации по информатике
Публикации по строительству
Публикации по физике
Публикации по химии
Публикации по электронике
Публикации по искусству
Публикации по истории
Публикации по медицине
