Алгоритм решения первой и второй задач

Динамики МТ – схема алгоритма Д14 ОЗД

С комментариями и примерами

 

Комментарии

К.2.Рассматриваемый объект, принимаемый за МТ, или указан, или выбирается, исходя из условий задачи. Изображается силовая схема: активные силы (заданные силы) в случае свободной МТ и активные силы (заданные силы) и пассивные силы (реакции связи) в случае несвободной МТ.

К.3.В некоторых задачах необходимо решать и первую и вторую задачи динамики, тогда алгоритм используется несколько раз.

К.4.ПЗД – первая (прямая) задача динамики,

ВЗД – вторая (обратная) задача динамики.

В случае ВЗД обязательно определяются начальные условия.

К.5,6,7,8.Выбирается способ задания движения МТ.

Кроме представленных трех способов задания движения МТ, могут быть использованы другие координатные способы: полярный, цилиндрический, сферический и т.д.

В ПЗД модуль и направляющие косинусы силы , определяются по известным формулам из векторного анализа.

Если заданы или необходимо определить уравнения движения МТ, соответственно дифференцирование (ПЗД) или интегрирование (ВЗД) происходит дважды.

Если задана или необходимо определить скорость движения МТ, соответственно дифференцирование (ПЗД) или интегрирование (ВЗД) происходит один раз.

Если задано или необходимо определить ускорение МТ, производятся алгебраические действия.

Правые части дифференциальных уравнений (т.е. силы или их проекции) могут быть постоянными функциями, функциями только времени, только положения МТ, только ее скорости или функциями нескольких параметров одновременно.

При интегрировании уравнений могут использоваться метод разделения переменных, теория линейных дифференциальных уравнений (однородных и неоднородных) или другие способы интегрирования. Постоянные интегрирования определяются с помощью начальных условий для положения и скорости МТ.

Для компактности алгоритма индекс n опущен.

К.9.Результаты решения могут быть изображены на рисунке.

Пример 1

2 Движение свободной МТ массы m задано уравнениями

Определить силу , действующую на МТ, как функцию ее координат.

3n = 1 4ПЗД – да

5Векторный способ – нет.

6Координатный декартовый способ – да.

9Ответ:

 

 

Пример 2 (обратная задача примера 1).

2 На свободную МТ массы m действует сила, проекции которой на координатные оси:

Определить уравнения движения МТ, если в начальный момент она имеет координаты (а,0,0) и ей сообщили скорость .

3 n = 1 4 ПЗД – нет. ВЗД – да.

5Векторный способ – нет.

 

 

6 Координатный декартовый способ – да.

Каждое из уравнений 6интегрируется дважды:

Постоянные интегрирования С12,…С6 находятся из начальных условий, наложенных на МТ:

 


Используя начальные условия, получим систему шести уравнений для определения шести постоянных интегрирования, решение которой имеет вид:

С1= 0, С2 = 0, С3 = 0, С4 = 0, С5 = b, С6 = 0.

9 Ответ: уравнения движения примут вид:

Пример 3 (движение МТ в плоскости)

2Определить уравнение движения снаряда массы m в свободном полете в однородном поле силы тяжести, выпущенного самолетом с высоты h над землей с абсолютной скоростью, равной , направленной горизонтально, принимая силу сопротивления воздуха равной .

Используется декартовая система координат: ось х направлена по горизонтали, ось у – по вертикали.

Снаряд принимается за МТ. Силовая схема изображена на рис. 2, где .

3 n = 1 4ПЗД – нет. ВЗД – да.

5Векторный способ – нет.

 

Рис. 2

6 Координатный декартовый способ – да.

® ,

® .

Проинтегрируем каждое из уравнений дважды.

Разделяя переменные, получим:

, .

Интегрируя первый раз, найдем:

, .

Потенцируя эти выражения, получим:

, .

Интегрируя второй раз, найдем:

, .

Используя начальные условия,

при t=0, x=0, y=h, , ,

получим систему четырех алгебраических уравнений для четырех неизвестных постоянных интегрирования С1, С2, С3, С4:

Из четвертого уравнения С3 = ln mg,

из третьего уравнения С1 = ln V0,

из второго уравнения ,

из первого уравнения .

9 Ответ: уравнения движения примут вид:

, .

Время полета снаряда до земли может быть найдено из второго соотношения, положив в нем y=0. Дальность полета снаряда может быть определена из первого соотношения, подставив в него время t полета снаряда до земли.

 

Пример 4(математический маятник)

2 МТ массы m, подвешенная на невесомой нерастяжимой нити (стержне) длины l к неподвижной точке О, совершает под действием собственного веса движение по окружности в вертикальной плоскости около положения равновесия (плоский математический маятник).

Найти закон движения МТ для случая ее малых отклонений от положения равновесия и натяжение нити (стержня) N как функцию угла j, образованного нитью с вертикалью (рис. 3), если при t = 0 j = j0 и V = V0.

3n = 3

 

n = 1

4ПЗД – нет, ВЗД – да.

Рис. 3

5 Векторный способ – нет.

6Координатно-декартовый способ – нет.

7Естественный способ – да.

Траектория движения МТ известна (окружность), поэтому используются уравнения движения МТ при естественном способе задания движения (1.8):

,

так как .

Имея в виду, что , перепишем эти уравнения в виде:

Интегрируя первое уравнение, можно решить ВЗД – найти угол j как функцию от времени t, то есть закон движения МТ.

Второе уравнение дает нам возможность решить ПЗД – определить натяжение нити (стержня) N.

Для того, чтобы найти закон движения МТ – решить ВЗД, необходимо проинтегрировать дважды дифференциальное уравнение движения (первое уравнение), что невозможно сделать через элементарные функции. Поэтому найдем приближенное решение задачи. Для этого будем рассматривать малые отклонения МТ от положения равновесия, принимая .

Тогда дифференциальное уравнение движения примет вид:

, где .

Общее решение этого линейного дифференциального уравнения с постоянными коэффициентами можно представить в следующем виде:

,

где С1 и С2 – произвольные постоянные интегрирования, определяемые из начальных условий движения: , .

9 .

Движение МТ является гармоническим колебательным движением с периодом колебаний

.

Таким образом, период малых колебаний математического маятника не зависит от массы МТ и начальных условий, а зависит только от длины математического маятника.

n = 2

4ПЗД – нет. ВЗД – да. 5 Векторный способ – нет.

6Координатно-декартовый способ – нет.

7Естественный способ – да.

Для того, чтобы проинтегрировать первое уравнения преобразуем это уравнение, подставив , а также в первое уравнение. Тогда, разделив переменные, получим:

.

Проинтегрировав это уравнение, будем иметь:

,

где С – произвольная постоянная интегрирования.

Использовав начальные условия при , найдем постоянную интегрирования С:

, и, следовательно,

.

Умножив обе части этого выражения на , получим

.

n = 3

4 ПЗД – да. 5 Векторный способ – нет.

6Координатно-декартовый способ – нет.

7Естественный способ – да.

Подставляя формулу для во второе уравнение движения, найдем натяжение нити (стержня) N как функцию j:

.

Из полученной формулы можно сделать следующие выводы:

· если j0 = 0 (маятнику сообщается начальная скорость в положении равновесия МТ), то натяжение нити (стержня) определяется формулой:

,

причем в самом нижнем положении точки (при j = 0) натяжение нити (стержня) будет:

;

· если маятник отвести от вертикали на угол j0 и затем отпустить его без начальной скорости (V0 = 0), то натяжение нити (стержня) будет определяться соотношением:

.

Очевидно, что если j0=1800, то в самом нижнем положении МТ (при j = 0) натяжение нити (стержня) N будет в пять раз больше веса Р.






Дата добавления: 2016-06-05; просмотров: 1219; ЗАКАЗАТЬ НАПИСАНИЕ РАБОТЫ


Поиск по сайту:

Воспользовавшись поиском можно найти нужную информацию на сайте.

Поделитесь с друзьями:

Считаете данную информацию полезной, тогда расскажите друзьям в соц. сетях.
Poznayka.org - Познайка.Орг - 2016-2021 год. Материал предоставляется для ознакомительных и учебных целей.
Генерация страницы за: 0.041 сек.