Магнитные превращения

Некоторые металлы имеют свойство намагничиваться под действием магнитного поля, после снятия которого они обладают остаточным магнетизмом. Это явление установлено на железе и названо ферромагнетизмом. К ферромагнетикам относятся железо, кобальт, никель и некоторые другие металлы.

При нагреве ферромагнитные свойства металла уменьшаются постепенно: вначале слабо, затем резко, и при определённой температуре (точка Кюри) исчезают (точка Кюри для железа – 763° С). Выше этой температуры металлы становятся парамагнетиками. Магнитные превращения не связаны с изменением кристаллической решетки или микроструктуры, они обусловлены изменениями в характере межэлектронного взаимодействия.

Выводы по лекции

В технике под металлами понимают вещества, обладающие комплексом общих свойств: характерным металлическим блеском, высокой электропроводностью, хорошей теплопроводностью, высокой пластичностью и др. Такими же свойствами обладают и металлические сплавы. Применение различных металлов и их сплавов в той или иной области техники определяется их физическими, химическими, технологическими и механическими свойствами.

Обязательным признаком металла является твердое его состояние. При твердом состоянии происходит упорядоченное размещение в пространстве отдельных частиц – атомов, ионов, молекул, образующих в своем сочетании подобие правильной кристаллической решетки.

Точечные дефекты

Эти дефекты (рисунок 3) малы во всех трех измерениях, и размеры их не превышают нескольких атомных диаметров. К точечным дефектам относятся вакансии, или «дырки» (дефекты Шотки), т. е. узлы решетки, в которых атомы отсутствуют. Вакансии чаще образуются в результате перехода атомов из узлов решетки на поверхность (границу зерна, пустоты, трещины и т.д.) или их полного испарения с поверхности кристалла и реже в результате перехода в междоузлие. В кристалле всегда имеются атомы, кинетическая энергия которых значительно выше средней, свойственной данной температуре нагрева. Такие атомы, особенно расположенные вблизи поверхности, могут выйти на поверхность кристалла, а их место займут атомы, находящиеся дальше от поверхности, а принадлежавшие им узлы окажутся свободными, т.е. возникнут тепловые вакансии.

С повышением температуры концентрация вакансий возрастает. Количество вакансий при температуре, близкой к плавлению, может достигать 1% по отношению к числу атомов в кристалле. Быстрым охлаждением от данной температуры можно зафиксировать эти вакансии при нормальной температуре (закалка вакансий).

При данной температуре в кристалле создаются не только одиночные вакансии (рисунок 3, б) но и двойные, тройные и более крупные.

Вакансии образуются и в процессе пластической деформации, а также при бомбардировке металла атомами или частицами высоких энергий (облучение в циклотроне или нейтронное облучение в ядерном реакторе).

Межузельные атомы (дефекты Френкеля). Эти дефекты образуются в результате перехода атома из узла решетки в междоузлие (рисунок 3, а). На месте атома, вышедшего из узла решетки в междоузлие, образуется вакансия.

Рисунок 3. Точечные дефекты в кристаллической решетке

Точечные несовершенства кристаллической решетки появляются и в результате действия атомов примесей, которые, как правило, присутствуют даже в самом чистом металле.

Точечные дефекты вызывают местное искажение кристаллической решетки (рисунок 3, в, г). Смещения (релаксация) вокруг вакансий возникают только в первых двух слоях соседних атомов и составляют доли межатомного расстояния. Вокруг межузельного атома в плотноупакованных решетках смещение соседей значительно больше, чем вокруг вакансий.

Точечные дефекты Шоттки и Френкеля оказывают влияние на некоторые физические свойства металла (электропроводность, магнитные свойства и др.) и предопределяют процессы диффузии в металлах и сплавах.

Линейные дефекты

Линейные несовершенства имеют малые размеры в двух измерениях и большую протяженность в третьем измерении. Эти несовершенства называются дислокациями. Кристаллическая решетка с краевыми дислокациями показана на рисунке 4.

Краевая дислокация (рисунок 4 б, в) представляет собой локализованное искажение кристаллической решетки, вызванное наличием в ней «лишней» атомной полуплоскости или экстраплоскости, перпендикулярной к плоскости чертежа.

Наиболее простой и наглядный способ образования дислокации в кристалле – сдвиг (рисунок 4, а). Если верхнюю часть кристалла сдвинуть относительно нижней на одно межатомное расстояние, причем зафиксировать положение, при котором сдвиг охватывает не всю плоскость скольжения, а только часть ее ABCD, то граница АВ между участком, где скольжение уже произошло, и не нарушенным участком в плоскости скольжения и будет дислокацией (рисунок 4, а). Как видно из рисунка 4, линия краевой дислокации перпендикулярна вектору сдвига.

Если экстраплоскость находится в верхней части кристалла, то дислокацию называют положительной и обозначают ┴ (рисунок 4, в), а если в нижней – то отрицательной и обозначают ┬ (рисунок 4, г). Различие между положительной и отрицательной дислокацией чисто условное. Переворачивая кристалл, мы превращаем отрицательную дислокацию в положительную. Знак дислокации важен при анализе их взаимодействия.

Кроме краевых различают еще винтовые дислокации. Винтовые дислокации в отличие от краевых располагаются параллельно направлению сдвига (линия AD на рисунке 5). При наличии винтовой дислокации кристалл можно рассматривать как состоящий из одной атомной плоскости, закрученной в виде винтовой поверхности. На рисунке 5, б показано расположение атомов на винтовой поверхности вдоль винтовой дислокации.

Рисунок 4. Краевые дислокации:

а – сдвиг, создавший краевую дислокацию; б – пространственная схема краевой дислокации; в, г – схемы расположения атомов у дислокации.

Дислокации окружены полями упругих напряжений, вызывающих искажение кристаллической решетки. В краевой дислокации выше края экстраплоскости межатомные расстояния меньше нормальных, а ниже края – больше.

Энергия искажения кристаллической решетки является одной из важнейших характеристик дислокации любого типа. Чтобы оценить степень искажения решетки, вызванной линейной дислокацией, следует сравнить совершенный кристалл с кристаллом, содержащим дислокацию. Критерием этого искажения служит вектор Бюргерса.

Рисунок 5. Винтовая дислокации:

а – сдвиг, создавший винтовую дислокацию; б – расположение атомов

Для определения вектора Бюргерса краевой дислокации (рисунок 6) проведем вокруг дислокации контур ABCDE. Контур проводят так, чтобы от точки А против часовой стрелки равномерно отложить, например, по шесть межатомных расстояний снизу вверх: АВ, ВС, CD и DE. Контур замкнется на участке DA, который будет состоять только из пяти отрезков. В кристалле, в котором отсутствовали дислокации, этот участок так же, как и предыдущие, состоял из шести отрезков. Разность протяженности контуров АЕ называют вектором Бюргерса и обозначают b. Разность контуров имеет величину порядка межатомных расстояний (10^{-8 см).}

Рисунок 6. Схема определения вектора Бюргерса для линейной дислокации:

а – схема плоскости реального кристалла;

б – решетка совершенного кристалла

Определение вектора Бюргерса для кристалла, содержащего винтовую дислокацию, производят аналогично. В краевой дислокации вектор Бюргерса перпендикулярен к ее линии, а у винтовой – параллелен ей. Если вектор Бюргерса охватывает несколько дислокаций, то величина его соответствует геометрической сумме векторов отдельных дислокации. Вектор Бюргерса позволяет найти силы, требуемые для продвижения дислокации, силы взаимодействия и энергию дислокации и т. д.

Дислокации образуются в процессе кристаллизации металлов (при срастании зерен и блоков) из группы вакансий, а также в процессе пластической деформации и фазовых превращений.

Силовые (упругие) поля дислокации взаимодействуют между собой. Если дислокации, расположенные в одной плоскости скольжения, обладают одинаковым знаком, то они отталкиваются одна от другой (рисунок 7, а); если дислокации разного знака, то они взаимно притягиваются (рисунок 7, б). Сближение дислокации разного знака приводят к их взаимному уничтожению (аннигиляции).

Рисунок 7. Схема взаимодействия дислокаций

Дислокации не могут обрываться внутри кристаллита. Они могут прерываться на других дислокациях или на границах раздела (границы зерен, поверхность кристалла и т. д.). В связи с этим внутри кристалла дислокации образуют замкнутые петли или взаимосвязанные сетки.

Важной характеристикой дислокации является плотность.Подплотностью дислокации понимают суммарную длину дислокации l (см), приходящуюся на единицу объема V кристалла (см³). Таким образом, размерность плотности дислокации (см^-2).