Основные свойства электромагнитной волны. Уравнение электромагнитной волны. Фазовая скорость. Монохроматиче-ские волны.

Рассмотрим основные свойства электромагнитных волн.

1. Из выражений (6.1.12) видно, что переменное электромагнит-ное поле распространяется в пространстве в виде электромагнитной волны. Фазовая скорость волны равна:

υ =			.	(6.2.1)
	μμ ₀ εε₀
Если электромагнитная волна распространяется в вакууме (ε 1,
μ = 1), то получаем:			=

c =		,	(6.2.2)
^μ0 ^ε0

где с = 3⋅10⁸ м/с – скорость света в вакууме.

С учетом выражения (6.2.2) фазовая скорость электромагнитной волны равна:

υ =	c	=	c	,	(6.2.3)
με	n

где n = εμ – абсолютный показатель преломления среды.

2. Из уравнений Максвелла вытекает вывод о том, что электро-

магнитная волна является поперечной.

Рассмотрим плоскую электромагнитную волну, распространяю-щуюся вдоль оси Ох. Тогда E и H, а также их компоненты по коор-динатным осям не будут зависеть от координат у и z. Поэтому уравне-ния (6.1.2−6.1.5) упрощаются следующим образом:

			dH _x
0 =μμ₀
dt

∂E			dH _y
	z	=μμ₀


	∂x			dt
	∂E_y	= −μμ₀	dH	z

∂x		dt

^∂_∂^E_x^x = 0

(6.2.4)

(6.2.6)

				dE_x
0 =εε₀
dt
					dE_y
∂H
	z	= −εε₀

∂x		dt

	∂H _y		dE	z
			=εε₀
∂x	dt

^∂_∂^H_x^x = 0

(6.2.5)

(6.2.7)

Уравнения (6.2.6–6.2.7) и первые из уравнений систем (6.2.4–6.2.5) показывают, что Е_х и Н_х не зависят от координаты х и времени t. Сле-довательно, отличные от нуля Е_х и Н_х могут быть обусловлены лишь постоянными однородными полями, накладывающимися на электро-магнитное поле волны. Таким образом, электромагнитное поле волны не имеет составляющих вдоль оси Ох. Отсюда вытекает, что векторы E и H перпендикулярны к направлению распространения волны(век-тору υ), т. е. что электромагнитные волны поперечны (рис. 6.2.1).

y υ

Рис. 6.2.1

3. Из уравнений Максвелла вытекает вывод о том, что векторы E

и H электромагнитной волны всегда взаимно перпендикулярны.Рас-смотрим следующие уравнения из систем (6.2.4−6.2.5):

∂H

= −εε

dE_y

(6.2.8)

∂x

∂E_y

= −μμ₀

dH_z

(6.2.9)

∂x

∂E

=μμ

dH _y

(6.2.10)

∂x

∂H _y

=εε₀

dE_z

(6.2.11)

∂x

Уравнения (6.2.8−67.2.9) связывают компоненты E_y и Н_z, а урав-нения (6.2.10−6.2.11) − компоненты E_z и Н_у. Допустим, что первона-чально было создано переменное электрическое поле Е_у, направленное вдоль оси Оу. Согласно уравнению (6.2.8) это поле создает магнитное поле Н_z, направленное вдоль оси Оz. В соответствии с уравнением (6.2.9) магнитное поле Н_z, создаст электрическое поле Е_у и т. д. Со-ставляющие электрического E_z и магнитного Н_у полей при этом не возникают . Аналогично, если первоначально появится магнитное поле Н_у,то оно возбудит электрическое поле E_z и т.д.В этом случае невозникают составляющие полей Е_у и Н_z. Из уравнений (6.2.8−6.2.11)

видно, что в любом случае вектора E и H электромагнитной волны всегда взаимно перпендикулярны (рис. 6.2.1).

4. Колебания векторов E и H в волне происходят с одинаковой фазой,а амплитуды колебаний этих векторов связаны соотношением:

εε ₀ E_m = μμ₀ H_m.

(6.2.12)

Докажем это. Возьмем для описания волны уравнения (6.2.8−6.2.9), положив Е_z = Н_у = 0.

Продифференцируем первое уравнение (6.2.8) по х:

∂² H _z ∂x ²

_⇒ ∂² H _z

∂x ²

= −εε ₀

dE _y

⇒

∂

2 _H

= −εε ₀

d dE_y

⇒

∂x²

= −εε

−μμ

⇒

∂ ² H

^z =εε μμ

d ² H

⇒

(6.2.13)

∂x

⇒

d ² H

−

∂² H

z ₌

dt ²

∂x²

Аналогично продифференцировав уравнение (6.2.9) по х, получим:

d ² E	y	− υ²	∂² E	y	= 0.	(6.2.14)
dt ²		∂x²

Полученные уравнения (6.2.13−6.2.14) являются частным случаем уравнений (6.1.12).

Простейшими решениями уравнений (6.2.13−6.2.14) являются функции вида:

E_y = E_m cos(ωt − kx +α₁),	(6.2.15)
H _z = H _m cos(ω t − kx +α₂),	(6.2.16)

где _k ₌ ^ω_υ − волновое число, α₁, α₂ − начальные фазы колебаний элек-

трической и магнитной составляющей волны.

Выражения (6.2.15−6.2.16) называют уравнениями плоской моно-хроматической электромагнитной волны.В векторном виде уравне-

ния плоской электромагнитной волны имеют вид:

= E_m cos (ωt − kx +α₁ ),

(6.2.17)

= H _m cos (ω t − kx + α₂ ).

(6.2.18)

Если подставить выражения (6.2.15−6.2.16) в (6.2.8), то получится:

− kH_m sin (ω t − kx +α ₂ ) = −εε ₀ ω E_m sin (ω t − kx +α₁ ).

(6.2.19)

Если подставить выражения (6.2.15−6.2.16) в (6.2.9), то получится:

− kE sin (ωt − kx +α ) = −μμ

ω H

sin (ω t − kx +α

(6.2.20)

Чтобы равенства (6.2.19−6.2.20) выполнялись, необходимо вы-

полнение следующих условий:

α₁ = α₂,

(6.2.21)

=εε

ωE

E ² _m

=μμ₀ H ²_m.

(6.2.22)

⇒ εε ₀

kE _m =μμ₀ωH_m

Таким образом получается еще одно свойство электромагнит-ной волны.

6.3. Энергия электромагнитной волны. Вектор Умова −

Пойнтинга.

Электромагнитные волны переносят энергию. Поток волновой энергии или энергетический поток (энергия,переносимая волной вединицу времени через некоторую площадку) равен:

Ф_э = ^dW .	(6.3.1)
dt

Плотность потока волновой энергии (энергия,переносимая вол-

ной в единицу времени через единичную площадку, перпендикуляр-ную направлению переноса энергии) равна:

S =	Ф	=	W		= wυ		(6.3.2)
				= υ

					или	S
	^S⊥		^S⊥	t		w ,

где w − объемная плотность энергии волны; S − вектор плотности по-тока волновой энергии.

Плотность энергии электромагнитного поля w состоит из плотности энергии электрического поля и плотности энергии магнитного поля:

w = w + w =	¹ εε	E²+	¹ μμ	H ²,	(6.3.3)
em

где w_e – плотность энергии электрического поля волны; w_m – плот-ность энергии магнитного поля волны.

В данной точке пространства векторы E и H изменяются в оди-наковой фазе. Поэтому соотношение (6.2.22) между амплитудными

значениями E и H справедливо и для их мгновенных значений:

εε ₀ E² =μμ₀ H ².

(6.3.4)

Отсюда следует, что плотности энергии электрического и магнит-ного полей волны каждый момент времени одинаковы:

εε

_E2

=μμ

_H 2

⇒

¹ εε

E²=

¹ μμ

H ²⇒ w = w .

(6.3.5)

Поэтому выражение (6.3.3) можно написать в виде:

w =2 w =εε	E².	(6.3.6)
	e
Из выражения (6.3.4) выразим напряженность Е электрического
поля волны:
E =		μμ₀	H

		εε₀		(6.3.7)
и подставим в (6.3.6):
w = εε₀μμ₀ EH =	¹ EH ,	(6.3.8)
				υ

где υ =		− фазовая скорость электромагнитной волны. Под-
εε ₀μμ₀

ставим выражение (6.3.8) в (6.3.6) и получим модуль вектора плотно-сти потока S энергии электромагнитной волны:

Векторы E и H	S = EH.	(6.3.9)
взаимно перпендикулярны и образуют с направ-

лением распространения волны правовинтовую систему. Поэтому на-

правление вектора E × H совпадает с направлением переноса энергии (направлением вектора фазовой скорости), а модуль этого вектора ра-

вен ЕН. Следовательно, вектор плотности потока электромагнитной
энергии можно представить как векторное произведение E	и H :
S = E × H.	(6.3.10)
Вектор S называется вектором Умова − Пойнтинга.