Описание установки и метода измерений
В настоящей работе для определения момента инерции тела, масса и размеры которого неизвестны (круглого стержня А), используют тело с известным моментом инерции (сплошной цилиндр В). Цилиндр, жёстко связанный с проволочным подвесом С, закреплен на штативе К (рис. 3.1). Если цилиндр вывести из положения равновесия, повернув его на небольшой угол , и предоставить самому себе, он будет совершать крутильные колебания. При деформации кручения в проволоке возникает возвращающий момент сил , пропорциональный углу поворота
, (3.1)
где D – модуль кручения проволоки. Знак ²–² говорит о том, что момент сил возвращает систему в положение равновесия.
Основной закон динамики вращательного движения для данного случая, с учетом (3.1), имеет вид
, (3.2)
где – угловое ускорение тела.
Далее, введя обозначение , уравнению (3.2) можно придать вид
, или . (3.3)
Уравнение (3.3) является однородным дифференциальным уравнением второго порядка. Из него следует, что угол поворота тела представляет собой следующую функцию времени:
, (3.4)
т. е. под действием момента силы, пропорционального углу поворота, тело совершает гармоническое колебательное движение.
Анализ уравнения (3.4) позволяет установить, что постоянные интегрирования и представляют собой амплитуду и начальную фазу колебаний соответственно, а – циклическую частоту, которая связана с периодом колебаний соотношением .
Из последней формулы находим период крутильных колебаний
. (3.5)
Если известен модуль кручения, то, используя формулу (3.5), можно найти момент инерции тела или системы тел, так как период колебаний легко определяется на опыте путем измерения времени , за которое тело совершает колебаний
.
В настоящей работе модуль кручения проволоки неизвестен, поэтому находят период колебаний цилиндра и период колебаний системы ²цилиндр – стержень² по формулам:
, (3.6)
, (3.7)
где – момент инерции цилиндра, – момент инерции системы ²цилиндр – стержень², равный сумме их моментов инерции .
Из совместного решения уравнений (3.6) и (3.7) следует, что
,
откуда момент инерции стержня равен
. (3.8)
Момент инерции цилиндра относительно оси вращения, совпадающей с его осью симметрии, известен
. (3.9)
Подставив (3.9) в (3.8), получим окончательную формулу для расчёта экспериментального значения момента инерции стержня:
. (3.10)
Теоретически момент инерции сплошного круглого стержня радиусом Rс относительно оси симметрии, перпендикулярной его длине, lс, рассчитывается по формуле
. (3.11)
Дата добавления: 2021-02-19; просмотров: 340;