Описание процессов распространения автоволн

- может быть возбуждён соседним элементом (при условии, что трансмембранный потен­циал соседнего элемента выше значения порога рассматриваемого).

- не может возбудить соседний элемент

- уровень его мембранного потенциала равен потенциалу покоя (φ_м = φ_м^п ).

Обратите внимание на несоответствие постулатов τ-модели, представлениям об изменении возбудимости при возбуждении Н.Е.Введенского. Так состояние φ_м^п > φ_м > φ_м^пор после пика (спайка) возбуждения в τ‑модели мы характеризуем как состояние рефрактерности. А ранее мы говорили, что в этом состоянии возбудимая ткань находится в периоде экзальтации, т.е. повышенной возбудимости, поскольку снижен порог раздражения за счёт повышения уровня мембранного потенциала. Следует признать, что снижение порога раздражения в фазе следовой деполяризации потенциала действия далеко не всегда вызывает состояние экзальтации. Для этого, видимо, нужны дополнительные условия. Постулаты τ‑модели более соответствуют реальным явлениям.

Графическое представление τ‑модели показано на рис. 209251750.

Рис. 209251750. Графическое представление τ‑модели (с изменениями). R – рефрактерность. Клетка с темной штриховкой — элемент, находящиеся в состоянии возбуждения τ‑зона. Светлая штриховкой — клетки в состоя­нии (R ‑ τ) - рефрактерный хвост. Незаштрихованные клетки — элементы, находящиеся в покое.

В оригинале имеет несколько иной вид

Допущения τ‑модели:

1. конфигурация потенциала действия упрощена

2. не учитываются состояния относительной рефрактерности, а весь период R считается аб­солютно рефракторным или просто рефрактерным.

Из представленной модели следует, что возможны лишь три типа перехода элемента из одного фазового состояния в другое:

1. возбуждение ® рефрактерный хвост

2. рефрактерный хвост ® покой

3. покой ® возбуждение

Рис. 209251751. Графическое представление фазовых переходов элементов в τ‑модели.

Используя графическую модель, волну возбуждения можно представить в виде некото­рой зоны, состоящей из элементов, находящихся в рефрактерной фазе R, двигающейся по области покоящихся клеток с по­стоянной скоростью V (рис. 209251914).

Рис. 209251914. Плоская волна возбуждения. V – скорость движения волны, λ –длина волны.

Длина волны возбуждения λ, определяется соотношением, введенным Н.Винером:

λ = R·V

Отсюда следует, что если рефрактерность элементов некоторого участка активной среды R₁ повышена по сравнению с R₂ (рис. 209260845), то и длина вол­ны возбуждения в этом участке будет больше:

λ₂ > λ₁.

Рис. 209260845. Плоские волны возбуждения в активных средах разной рефрактерности.

Используя графическую модель, волну возбуждения можно представить в форме, показывающей изменение системы во времени (рис.709161046).

Рис.709161046. Распространение плоской волны возбуждения. S – место действия стимула (раздражителя).

Рис.709161118. Распространение плоской волны возбуждения от двух стимулов, нанесённых в разные моменты времени ( t₁ и t₅) . S – место действия стимула (раздражителя).

Основные свойства автоволн, касающиеся их распространения:

1. распространяется без затухания.

2. не интерферируют

3. не отражаются от препят­ствий

4. направление распространения определяется зонами рефрактерности и покоя.