Основные характеристики однофазного синхронного генератора

Принцип действия синхронного генератора основан на возникновении

э.д. с. в обмотке якоря в результате пере­сечения ее витков постоянным магнитным полем, создаваемым индуктором.

Якорем называется та часть машины, в обмотке которой наводится переменная э. д. с. Индуктором называется та часть машины, обмотка которой служит для создания главного постоянного магнитного поля. В синхронных ма­шинах основного типа якорем служит статор, а индуктором - ротор.

Величина э. д. с., индуктированная в обмотке статора синхронного генератора, определяется по формуле:

Е = 4,44 к W1 f Ф, ( 1 )

где к — постоянный коэффициент, зависящий от конструктивных параметров машины; W1 - число витков в якорной обмотке; f – частота

генерируемой э.д.с, зависящей от числа пар полюсов р и частоты вращения

ротора п; Ф - постоянный магнитный поток машины.

f = р п / 60 (Гц). ( 2 )

Для практического изучения работы синхронного генератора, т.е. для исследования его электрических, магнит­ных и механических свойств достаточно снять его основные характеристики: холостого хода, внешнюю и регулиро­вочную характеристики.

Зависимость Е = f (Iвозб) , снятая при холостом ходе машины (Iнагр = 0 ) и постоянной частоте вращения п, называется характеристикой холостого хода или магнитной характеристикой генератора.

Внешняя характеристика синхронного генератора определяет его электрические свойства и представляет собой зависимость напряжения U на зажимах генератора от величины тока нагрузки Iн , т.е. U = f ( Iн ) при

п = пн = сопst, Iвозб = сопst, соs φ = сопst.

Подключение к обмотке якоря электроприемников вызывает появление тока нагрузки, который создает в ма­шине свое магнитное поле, воздействующее на магнитное поле индуктора (реакция якоря), в результате последнее искажается, что приводит к изменению величины э.д.с. якоря.

U = Е - Iн Z , ( 3 )

где Z — полное сопротивление цепи.

Семейство кривых, показывающих U = f ( Iн ) при различных соs φ называется внешней характеристикой.

Для обеспечения постоянного напряжения при переменной нагрузке необходимо регулировать ток возбуждения Iвозб. Кривые зависимости Iвозб = f ( Iн ) называются регулировочными характеристиками синхронного генератора. Они показывают, как следует изменять ток в цепи возбуждения, чтобы обеспечить стабильное U при переменной нагрузке.

Генератор ГАБ-1-0/230 с номинальной мощностью 1 кВА, переменного однофазного тока рассчитан на номи­нальное Uн = 230В, Iн = 5,44А при соs φ = 0,8 и Iн = 4,7 А при соs φ = 1, f = 50 Гц, п = 3000 мин-1. Он предназначен для питания силовой и осветительной нагрузки и используется в передвижном бензоэлектрическом агрегате АБ-1-0/230.

Генератор имеет вращающийся индуктор с двумя явно выраженными полюсами. Сердечники полюсов набраны из листов электротехнической стали и стянуты заклепками. На них установлены катушки возбуждения, соединенные с двумя контактными кольцами, насаженными на вал генератора

с изолирующей подкладкой. Через них к катуш­кам подводится постоянный ток возбуждения Iвозб , поступающий от выпрямителя, установленного на корпусе генератора. Для начального возбуждения генератора между полюсами электромагнитов индуктора установлены два постоянных магнита, изготовленных из сплава стали с высокой коэрцитивной силой. Магниты крепятся к валу винтами с помощью наконечников.

Ротор устанавливается в щиты генератора на двух шариковых подшипниках, заполненных смазкой ЦИАТИМ-201.

Статор состоит из корпуса, отлитого из алюминиевого сплава, и запрессованного в него пакета из листов элект­ротехнической стали с обмоткой. В пакете статора имеются 24 полузакрытых паза. В пазы заложены 2 обмотки - силовая ОС и дополнительная - ОД. Начала и концы силовой обмотки, а также начало ОД выведены в статоре со сто­роны контактных колец и подводятся к блоку управления. Концы ОД подведены к селеновому выпрямителю, раз­мещенному на боковой части статора.

3. Модуль. Электроника – ПК-3

Тема №1: Электронные приборы [Джонс]

Физические основы работы полупроводниковых приборов. Полупроводниковые диоды. Источники вторичного электропитания. Однополупериодная и двухполупериодная однофазная и многофазная схемы выпрямления. Управляемый источник напряжения. Сглаживающие фильтры.

Транзисторы: биполярные и полевые. Схемы включения. Вольтамперные характеристики. Интегральные микросхемы.

По своим электрическим свойствам твердые вещества можно разделить на три класса: проводники, изоляторы и полупроводники. Класс, в который попадает тот или иной материал, зависит от поведения электронов на внешней орбите атома. В случае изолятора, такого как полиэтилен, эти валентные электроны прочно связаны с ядром и лишь немногие из них способны порвать связь со своими атомами и участвовать в движении, образующем электрический ток. В проводнике, таком как медь, очень много свободных электронов при любой температуре выше абсолютного нуля, поскольку валентные электроны совсем слабо связаны со своими атомами и свободно дрейфуют.

Полупроводники являются необычными материалами. Полупроводником, чаще все применяемым в транзисторах, является кремний, хотя используется и германий. Оба эти элемента — четырехвалентные, то есть на внешней орбите их атомов находятся по четыре электрона. Кристаллы кремния и германия имеют очень ясную и стройную структуру, благодаря которой атомы удерживаются вместе в устойчивом образовании; говорят, что устойчивость обеспечивается ковалентной связью. Известно, что при наличии у атома восьми валентных электронов вещество оказывается очень стабильным (инертные газы находятся в таком состоянии). Соседние атомы в кристалле кремния или германия принимают совместное участие в таком образовании, в результате чего каждое ядро имеет «половинную долю» в восьми валентных электронах вместо индивидуального владения четырьмя валентными электронами, которыми обладал бы изолированный атом. Такая структура из атомов кремния схематически показана на рис. 16(a); каждая из указанных на рисунке связей между атомами, представляет собой совместно используемый валентный электрон. Здесь интересно отметить, что чрезвычайная твердость алмаза связана с тем, что четырехвалентные атомы углерода имеют такую же

Алмаз действительно считается полупроводником, но прочность ковалентных связей, которая и обеспечивает его физическую твердость, приводит фактически к очень слабой электропроводности. Какое счастье, что для транзисторов мы имеем намного лучшие и значительно более дешевые альтернативные материалы!

Электроны и дырки

Идеальная решетка из атомов кремния, показанная на рис. 1.6(a), существует только при температурах вблизи абсолютного нуля. При комнатной температуре вследствие тепловых колебаний атомов происходит разрыв некоторых связей; электроны отрываются от атомов и свободно блуждают по кристаллу. Там, где электрон становится свободным, он оставляет после себя дырку или отсутствие отрицательного заряда, которое также может казаться перемещающимся, если разорванная связь заполняется электроном из соседнего атома. На рис. 1.6(A) представлен участок кристаллической решетки кремния при комнатной температуре со свободным электроном и получившейся дыркой.

Наличие свободных электронов делает кремний проводником

электричества, хотя и очень плохим. Если, например, подключить образец из кремния к батарее, то приложенное поле будет увлекать свободные электроны по направлению к положительному выводу. При этом дополнительные свободные электроны появляются на отрицательном выводе и могут передвигаться по полупроводнику, перескакивая от дырки к дырке. Так устанавливается электрический ток. Если температура полупроводника увеличивается, то разрывается большее число связей, появляется больше электронов и дырок и проводимость растет. Интересно отметить, что этот температурный эффект прямо противоположен эффекту, наблюдаемому в металлах: даже при низких температурах в проводнике имеется такое облако свободных электронов, что фактором, ограничивающим проводимость, является уже не отсутствие свободных электронов, а их способность двигаться между атомами металла. При увеличении температуры проводника амплитуда колебаний атомов увеличивается и они в большей степени препятствуют движению свободных электронов. Таким образом, с ростом температуры сопротивление проводника увеличивается, тогда как у полупроводника оно падает. Очень слабая проводимость, которой обладает чистый полупроводник, называется собственной проводимостью.

Проводимость полупроводника с примесями.

Добавление примесей в полупроводник приводит к интересным результатам. Атомы некоторых примесей способны внедряться в кристаллическую решетку, не внося в нее чрезмерной деформации, и в случае, когда валентность этих атомов отличается от собственной валентности полупроводника, проводимость кристалла значительно возрастает. На рис. 1.7 показан результат введения пятивалентных атомов фосфора в кристалл кремния. Четыре из пяти валентных электронов связаны с соседними атомами кремния, а оставшийся электрон настолько слабо связан, что становится свободным и может передвигаться по кристаллу, увеличивая его проводимость. Введение примесей в полупроводник называют легированием, а появляющаяся при этом проводимость называется примесной проводимостью. Пятивалентные примеси, такие как фосфор, называются донорными, так как они добавляют свободные электроны в кристалл. Поскольку примесная проводимость в данном случае обусловлена свободными отрицательными зарядами (электронами), этот тип легированных полупроводников называют полупроводниками п-типа.

На рис. 1.8 показан эффект от введения в кремний трехвалентных атомов бора. Несмотря на то, что атом бора имеет только три валентных электрона, он принимает дополнительный электрон от одного из соседних атомов кремния для заполнения его ковалентных связей. Это приводит к образованию в решетке дырки или отсутствия электрона, и такая дырка может перемещаться, участвуя, таким образом, в обеспечении проводимости. На самом деле, конечно, при этом происходят перескоки валентных электронов, но результат заключается в том, что дырка переходит от атома к атому. Трехвалентные примеси, подобные бору, называют акцепторными, поскольку они, будучи введены в кристалл, способны принимать электроны. Так как теперь проводимость обусловлена положительными дырками, этот легированный полупроводник носит название полупроводника р-типа.

Важно понимать, что образец полупроводника как р - типа, так и n-типа, сам по себе не обладает в целом электрическим зарядом. В любом случае общее число электронов уравновешивается таким же числом протонов в ядрах атомов. Обозначения р- и n- относятся только к типу зарядов, ответственных за проводимость внутри кристалла.

Основные и неосновные носители

Несмотря на то, что наличие примеси в легированных полупроводниках является основной причиной проводимости, все же остается и собственная проводимость чистого полупроводника, вызванная нарушением ковалентных связей из-за тепловых колебаний. Таким образом, в материале л-типа кроме свободных электронов, обусловленных донорной примесью, имеется небольшое количество дырок, образовавшихся в результате тепловой генерации пар электрон-дырка. Аналогично в материале р-типа имеется немного электронов теплового происхождения. Носители зарядов, намеренно введенные путем легирования, называют основными носителями, тогда как носители зарядов (противоположного знака — Прим. перев.), возникающие в результате тепловых колебаний, называются не основными.

р-п переход

Работа полупроводникового прибора, такого как транзистор, определяется эффектами, имеющими место на границе между материалами р- и п-типа. На этой стадии важно понять, что полупроводниковый переход представляет собой изменение материала с р-типа на п-тип в пределах одной и той же непрерывной кристаллической решетки. При простом соединении образцов материала р-типа и материала п-типа не возникает р-n переход.

На рис. 1.9 показан диод, представляющий собой р-п переход с металлическими контактами с каждой стороны. Под изображением перехода приведен график изменения потенциала на р-п переходе. Как только переход образован, часть свободных электронов из области п-типа вблизи границы переходит в область р-типа и заполняет часть дырок р-п области. На месте электронов остается область с некомпенсированным положительным зарядом. То же самое происходит в области р-тпа, где возникает отрицательный заряд.

Эти заряды образуют потенциальный барьер, препятствующий дальнейшему перемещению электронов через переход, благодаря чему наступает равновесие. В результате такого начального перемещения дырок и свободных электронов вблизи р-п перехода практически не остается свободных носителей. Эта область, шириной менее одного микрона, называется обедненным слоем.

Смещенный р-п переход

Если к р-п переходу подключен внешний источник постоянного напряжения, то потенциальный барьер обедненного слоя увеличивается или уменьшается в зависимости от полярности поданного напряжения или смещения.

На рис. 1.10 показаны оба случая: (а) обратное смещение, когда потенциальный барьер увеличивается, а обедненный слой расширяется, и (Ь) прямое смещение, когда барьер уменьшается, а обедненный слой сужается. В случае обратного смещения через переход течет очень маленький ток, связанный с тепловым разрушением ковалентных связей в обеих областях.

Не основные носители имеют такую полярность, которая способствует их прохождению через переход. Однако при комнатной температуре этот обратный ток у кремниевого перехода настолько мал (порядка 1 нА), что на практике им часто пренебрегают. Когда же переход смещен в прямом направлении, потенциальный барьер понижается, нарушается равновесие и часть электронов из п области и дырок из р области теперь способны пересечь переход.

Чем больше напряжение прямого смещения, тем ниже потенциальный барьер, тем большее число электронов и дырок проходит сквозь обедненный слой и, следовательно, возникает ток, текущий через переход.

Следует отметить, что при увеличении э.д.с. прямого смещения, эффективное сопротивление перехода уменьшается из-за понижения потенциального барьера. В результате небольшое увеличение напряжения, приложенного в прямом направлении, вызывает значительное увеличение тока. Обычно у маломощных кремниевых диодов напряжение прямого смещения 0,6 В вызывает ток около 1 мА, а при напряжении 0,8 В ток возрастает до 100 мА.

Прямая и обратная характеристики типичного маломощного кремниевого диода показаны на графике зависимости тока от приложенной э.д.с. на рис. 1.11. Из графика видно, что кремниевый переход практически не проводит ток, пока э.д.с. прямого смещения не превышает 0,5 В. У германиевых переходов эта величина меньше и составляет 0,2 В.

Из сказанного следует, что ток может свободно протекать через диод в одном направлении, а в другом направлении диод представляет собой почти бесконечное сопротивление. Такая односторонняя характеристика указывает на важное применение диодов: выпрямление, преобразование переменного напряжения в постоянное.

Лавинный пробой

Хотя при обратном смещении диод ведет себя как изолятор, дальнейшее увеличение приложенного напряжения приводит к ситуации, когда переход вдруг начинает проводить (рис. 1.12). Происходит это из-за электронов теплового происхождения, приобретающих за счет электрического поля в обедненном слое энергию, достаточную для образования новых пар электрон-дырка при соударении с атомами кремния. Эти вновь образовавшиеся носители затем сами создают свободные носители и лавина нарастает. Процесс не приводит к разрушению перехода, если ограничить ток и тем самым не допустить его перегрева. Лавинный пробой может происходить при напряжениях от 5 В до 1000 В и выше. Напряжение пробоя зависит от конструкции диода и степени легирования кремния. Значением напряжения пробоя

ограничивается обратное пиковое напряжение в выпрямителях.

Выпускаются специальные диоды с низким напряжением пробоя, которые называются зенеровскими, по имени Карла Зенера, который в 1934 году открыл механизм электрического пробоя. Зенеровские диоды (стабилитроны - Прим. переев) обычно имеют очень высокую степень легирования, создающую большую концентрацию основных носителей и позволяющую обедненному слою оставаться тонким даже при обратном смещении перехода. В результате градиент потенциала становится настолько большим, что пробой может произойти при обратном напряжении менее 3 В. Очень крутая характеристика пробоя, показанная на рис. 1.12, говорит о том, что

падение напряжения на диоде в режиме пробоя остается почти постоянным.

при изменении обратного тока в широком диапазоне. Поэтому, стабилитроны используются для стабилизации выходного напряжения в источниках питания. Строго говоря, понятие зенеровского пробоя включает в себя туннельный эффект при преодолении потенциального барьера и применимо только к диодам с напряжением пробоя менее 5 В, а при напряжении пробоя более 5 В диоды правильнее называть лавинными.

Транзистор [4]

Биполярный транзистор состоит из двух р-п переходов, образованных слоями полупроводников с примесями. На рис. 1.13 показана самая простая конструкция п-р-п транзистора. Тонкий слой слабо легированного полупроводника р-типа (база) расположен между двумя более толстыми слоями п-типа (эмиттер и коллектор). Толщина базы может быть меньше одного микрона.

Принцип действия транзистора

На рис. 1.14 показан транзистор, включенный по схеме с общим эмиттером.

В схеме, приведенной на рис. 1.14(a), ток базы не течет, а в схеме на рис. 1.14(A) переключатель 5 замкнут, позволяя току из батареи В1 течь в базу транзистора. Сначала рассмотрим схему на рис. 1.14(a). Важно отметить, что переход коллектор-база смещен в обратном направлении и имеющийся потенциальный барьер препятствует потоку основных носителей. Таким образом, пренебрегая утечкой, можно считать, что при разомкнутом ключе S коллекторный ток равен нулю. Теперь рассмотрим, что произойдет, когда ключ S замкнут (рис. 1.14(A)). Переход база-эмиттер становится смещенным в прямом направлении, а переход коллектор-база остается смещенным в обратном направлении. Благодаря смещению перехода база-эмиттер в прямом направлении электроны из эмиттера п-типа посредством диффузии проходят по базе р-типа по направлению к обедненному слою на переходе база-коллектор. Эти электроны, являющиеся неосновными носителями в области базы, достигнув обедненного слоя, по потенциальному барьеру «как с горки» быстро скатываются в коллектор, создавая тем самым в транзисторе коллекторный ток. Действие смещенного в прямом направлении перехода база-эмиттер напоминает открывание ворот и позволяет току протекать по цепи эмиттер-коллектор. Таков принцип действия транзистора.

Следующий момент требует объяснения. Почему электроны не рекомбинируют с дырками в базе р-типа в процессе диффузии в сторону коллектора? Ответ состоит в том, что базу делают совсем слабо легированной, то есть с низкой концентрацией дырок, и очень тонкой; следовательно, имеется лишь малая вероятность того, что электрон будет перехвачен дыркой и рекомбинирует. Когда электрон рекомбинирует в области базы, происходит кратковременное нарушение равновесия, поскольку база приобретает отрицательный заряд. Равновесие восстанавливается с приходом дырки из базовой батареи В2 Батарея В1 является источником дырок для компенсации рекомбинирующих в базе, и эти дырки образуют базовый ток транзистора. Благодаря базовому току в базе не происходит накопления отрицательного заряда и переход база-эмиттер поддерживается смещенным в прямом направлении, а это, в свою очередь, обеспечивает протекание коллекторного тока. Таким образом, транзистор является прибором, управляемым током.

Отношение тока коллектора к току базы называется коэффициентом усиления тока (hfE). Он должен равняться числу электронов в секунду, успешно проследовавших от эмиттера к коллектору, деленному на число рекомбинировавших. В типичном маломощном кремниевом транзисторе приблизительно 1 из 100 электронов рекомбинирует в базе, так что усиление тока имеет значение порядка 100.

Фактически в работе транзистора принимают участие как электроны, так и дырки, что отличает его от униполярного или полевого транзистора. Ранее упоминалось, что при смещении р-п перехода в прямом направлении текущий по нему ток образуют как электроны, так и дырки. Но при рассмотрении смещенного в прямом направлении перехода база-эмиттер мы пока учитывали только электроны, пересекающие этот переход. Такой подход оправдан практически, поскольку область эмиттера п-типа специально легируется очень сильно, чтобы обеспечить большое число свободных электронов, в то время как область базы легируется совсем слабо, и это дает настолько мало дырок, что ими можно пренебречь при рассмотрении тока через переход база-эмиттер. Эмиттер так сильно легирован, что напряжение лавинного пробоя перехода база-эмиттер обычно всего лишь 6 В. Этот факт нужно иметь в виду при работе с некоторыми переключающими схемами, где необходимо позаботиться о том, чтобы обратные смещения не были слишком большими. Но это обстоятельство может быть и полезным, поскольку переход база-эмиттер маломощного транзистора ведет себя как 6-вольтовый стабилитрон и иногда используется в этом качестве.

Источники питания[5] .

Общие положения

Для многих современных электронных устройств необходимо питание от источников постоянного тока. Для преобразования переменного тока в постоянный ток применяют выпрямители, в которых используют электровакуумные, ионные и полупроводниковые приборы, обладающие вентильными свойствами, т. е. односторонней проводимостью. В данной теме рассматриваются выпрямители на полупроводниковых приборах, которые в настоящее время находят наибольшее применение.

Структурная схема выпрямительного устройства приведена на рис. 2.1.

Силовой трансформатор Тр предназначен для согласования входного (сетевого) u1 и выходного (выпрямленного) Uн напряжений выпрямителя, он электрически отделяет питающую сеть от цепи нагрузки Н. Блок вентилей В выполняет функцию выпрямления переменного тока. Для уменьшения пульсаций выпрямленного тока в цепи нагрузки Н применяют сглаживающий фильтр СФ. В случае управляемого выпрямителя необходим блок управления БУ, содержащий систему управления вентилями и систему автоматического регулирования уровня выходного напряжения.

В неуправляемые выпрямители встраивают блок стабилизации СТ, поддерживающий номинальный уровень выходного напряжения или тока нагрузки при колебаниях напряжения сети.

Классификационные признаки выпрямителей:

неуправляемые (Uн = const) и управляемые (Uн = var);

однополупериодные и двухполупериодные;

однофазные и многофазные (чаще трехфазные);

малой (до 1 кВт), средней (до 100 кВт) и большой (свыше 100 кВт) мощности;

низкого (до 25 В), среднего (до 1000 В) и высокого (свыше 1000 В) напряжений.

Основные параметры выпрямителя:

Uн.ср (Iн.ср) — среднее значение выпрямленного напряжения (тока) нагрузки;

Um.ог — амплитуда основной гармоники выпрямленного напряжения;

q_n = Um.ог/Uн.ср — коэффициент пульсации выпрямленного напряжения;

S — мощность трансформатора (в вольтамперах — В•А или в киловольтамперах — кВ•А);

Iпр.ср — прямой средний ток вентиля;

Uпр.ср — среднее напряжение (меньше 2,5 В) на вентиле при токе Iпр.ср;

Uобр.max и Iпр.max — максимальные допустимые обратное напряжение и прямой ток вентиля.

Однофазные выпрямители

Однофазные выпрямители переменного тока широко применяют для питания различных устройств электронной аппаратуры. Мощность этих выпрямителей колеблется от десятков до нескольких сотен ватт. Основными схемами однофазных выпрямителей являются: однополупериодная и двухполупериодная (мостовая или со средней точкой).

Однофазная однополупериодная схема выпрямления (рис. 2.2, а) с активной нагрузкой является простейшей из известных схем выпрямления. Она состоит из силового трансформатора Тр, одного вентиля (диода) VD и нагрузки Rн.

Первичная обмотка трансформатора включена в сеть переменного тока с напряжением u1; к вторичной обмотке с напряжением u2 последовательно подключены диод и нагрузка.

Временные диаграммы напряжения u2 вторичной обмотки трансформатора, напряжения на нагрузке uн и на вентиле ud представлены на рис. 2.2, б, в, г.

Ток iн в нагрузке протекает только при положительной полуволне вторичного напряжения u2 трансформатора, т. е. когда напряжение на аноде диода более положительное, чем на его катоде. При этом напряжение на диоде Uпр < 2,5 В. При отрицательной полуволне u2 диод закрыт, максимальное обратное напряжение на диоде Uобр.max » U2m.

Ток в нагрузке Rн протекает только в один полупериод синусоидального напряжения, отсюда название выпрямителя — однополупериодный.

Рассчитаем среднее выпрямленное напряжение за период по формуле

т.е.

.

среднее значение пульсирующего тока.

Амплитуду Um.ог основной гармоники выпрямленного напряжения uн определим из его разложения в ряд Фурье:

откуда

Umог = U_{2 m} / 2 .

Тогда коэффициент пульсации

Однофазные полупроводниковые выпрямители используют для питания устройств, требующих малого тока и высокого напряжения, например, для питания электроннолучевых трубок, трубок рентгеновских аппаратов и др.

К недостаткам этих выпрямителей следует отнести следующее: униполярный ток, который проходя через вторичную обмотку, намагничивает сердечник трансформатора, изменяя его характеристики и уменьшая КПД; малое значение выпрямленного напряжения (Uн.ср » 1/3U2m); высокий уровень пульсаций (qn = 1,57) и большое обратное напряжение на диоде (Uобр » U2m).

Мостовая схема двухполупериодного выпрямителя (рис. 2.3, а) состоит из трансформатора Тр и четырех диодов, собранных по мостовой схеме.

Одна из диагоналей моста соединена с выводами вторичной обмотки трансформатора, вторая диагональ — с нагрузкой Rн. Положительным полюсом нагрузки является общая точка соединения катодов вентилей, отрицательным — точка соединения анодов. Временные диаграммы выпрямленного напряжения uн и тока iн приведены на рис. 2.3, б. В положительный полупериод синусоидального напряжения u2, когда точка 1 находится под положительным, а точка 2 под отрицательным потенциалами, ток i2' протекает через вентиль VD1, сопротивление нагрузки Rн и вентиль VD3.

Вентили VD2 и VD4 в этот момент закрыты, так как находятся под обратным напряжением.

Во второй полупериод, когда в точке 1 вторичной обмотки отрицательный потенциал, а в точке 2 — положительный, ток i2» протекает через вентиль VD2, нагрузку Rн и вентиль VD4 в направлении, указанном стрелками с одним штрихом. Вентили VD1 и VD3 в этот момент закрыты, так как находятся под обратным напряжением.

Таким образом, токи i2' и i2», протекающие через нагрузку Rн, совпадают по направлению. Кривые напряжения и тока на нагрузке (см. рис. 2.3, б) повторяют (при прямом напряжении на диодах Uпр » 0) по величине и форме выпрямленные полуволны напряжения и тока вторичной обмотки трансформатора. Они пульсируют от нуля до максимального значения U2m.я

Средние значения выпрямленного напряжения и тока равны:

А, коэффициент пульсации:

Обратное напряжение на вентиле

Трехфазные выпрямители

Для выпрямления трехфазного тока применяют мостовые схемы и схемы с нулевой точкой. Обычно применяют мостовую схему (схему Ларионова), которая состоит из трёхфазного трансформатора Тр, шести вентилей и нагрузки Rн (рис. 2.4, а).

Вентили схемы объединены в две группы — катодную с объединенными катодами вентилей VD1, VD2 и VD3 и анодную с объединенными анодами вентилей VD4, VD5 и VD6. Первичная и вторичная обмотки трансформатора могут быть соединены как по схеме треугольник, так и по схеме звезда (см. рис. 2.4, а), напряжения на фазах которых сдвинуты по отношению друг к другу на 120⁰

В рассматриваемой схеме в каждый момент времени открыты два вентиля: один из катодной группы, другой из анодной группы. В катодной группе ток протекает через вентиль, на аноде которого положительный потенциал в данный момент времени является наибольшим, а в анодной группе ток протекает через вентиль, на катоде которого в данный момент наибольший отрицательный потенциал. Так, в интервал времени от t1 до t2 ток протекает через вентили VD1 и VD5, в интервале от t2 до t3 через вентили VD1 и VD6 и т. д. (рис. 2.4, б).

Положительные полуволны синусоид фазных напряжений u2a, u2b и u2c выпрямляются вентилями катодной группы, т. к. эти направления напряжений для них являются проводящими, а отрицательные полуволны выпрямляются вентилями анодной группы. Следовательно, на нагрузке формируется напряжение uн, равное сумме выпрямленных напряжений катодной и анодной групп, а именно, отрезками чередующихся линейных напряжений uab, ubc и uca с частотой, в шесть раз большей частоты напряжения сети. Через каждый вентиль протекает ток в течение одной трети периода.

Средние выпрямленные напряжение и ток мостовой схемы:

Максимальное значение обратного напряжения на вентиле равно максимальному линейному напряжению вторичной обмотки трансформатора.

Коэффициент пульсации напряжения в нагрузке

Преимущества трехфазной мостовой схемы выпрямления переменного напряжения: высокая частота и незначительная пульсация выпрямленного напряжения, что уменьшает размеры и массу сглаживающего фильтра; хорошее использование вентилей по напряжению, что позволяет получить высокое выпрямленное напряжение. Её основной недостаток — необходимость в шести вентилях.

Сглаживающие фильтры

Требования к уровню пульсации напряжения, питающего электронную аппаратуру, очень высокие: так, допустимый коэффициент пульсации qn для питания двухтактных усилителей напряжения не должен превышать 1…ј2%, однотактных усилителей 0,1…0,5%, а усилителей промежуточной частоты — 0,01…ј0,05%.

Сглаживающие фильтры предназначены для уменьшения пульсаций выпрямленного напряжения на нагрузке до значений, при которых не сказывается их отрицательное влияние на работу электронной аппаратуры. Они должны пропускать постоянную составляющую выпрямленного напряжения и заметно ослаблять его гармонические составляющие.

Действие фильтра по уменьшению пульсации напряжения (тока) на нагрузке характеризуется коэффициентом сглаживания kc, представляющим собой отношение коэффициента пульсации на выходе выпрямителя qn1 (до фильтра) к коэффициенту пульсации на нагрузке qn2 (после фильтра), т. е. kc = qn1 / qn2.

На рис. 2.5. приведены схемы простейших однофазных сглаживающих фильтров широкого применения.

Ёмкостный фильтр (рис. 2.5, а) включают параллельно нагрузке Rн, что исключает прохождение через нагрузку высокочастотных гармонических составляющих тока.

Управляемые выпрямители

Растёт группа потребителей энергии, которые нуждаются в регулируемом выходном напряжении. Для питания таких потребителей применяют тиристорные выпрямители:

однофазные при малых токах потребления и трехфазные большой мощности.

На рис. 2.12, а приведена схема однофазного управляемого выпрямителя с выводом нулевой точки трансформатора. В качестве вентилей в выпрямителе использованы тиристоры VS1 и VS2.

При указанной на рис. 2.12, а полярности вторичного напряжения u2 трансформатора Tр тиристор VS1 может пропускать ток iн' при условии, что на его управляющий электрод поступит сигнал управления Iy1. Этот сигнал подают со сдвигом по фазе по отношению к моменту естественного отпирания на угол a, называемый углом управления (рис. 2.12, б). Моментом естественного отпирания тиристора называют момент появления положительного напряжения между анодом и катодом тиристора (при a = 0).

При включении тиристора при активной нагрузке Rн в момент времени

wt = a напряжение на нагрузке Uн возрастает скачком до значения Uн' = u2' (при идеальном тиристоре и идеальном трансформаторе). При wt = π ток вентиля и ток нагрузки становятся равными нулю, тиристор VS1 запирается. До отпирания тиристора VS2 в нагрузке появляется бестоковая пауза, энергия в нагрузку не передается. В момент wt = π + a подается управляющий импульс на тиристор VS2, тиристор открывается, к нагрузке прикладывается напряжение uн». Ток протекает через нижнюю полуобмотку трансформатора, тиристор VS2 и нагрузку, сохраняя прежнее направление. В момент wt = 2 π происходит выключение тиристора VS2.

Среднее значение напряжения нагрузки

Уменьшение среднего напряжения Uср при увеличении угла a показано на рис. 2.12, в. Зависимость Uср(a) называют регулировочной характеристикой выпрямителя.

Задержка по фазе управляющих сигналов, подаваемых на тиристоры, осуществляется с помощью систем импульсного фазового управления.