Свободные колебания в контуре.

<1 2 345 6 7 >

Свойства любой линейной системы определяются тремя параметрами: сопротивлением, емкостью, индуктивностью. Эти параметры могут быть сосредоточенными или распределенными по длине проводника. Сосредоточенными параметры считаются в том случае, если геометрические размеры радиоэлемента малы по сравнению с длиной волны.

Примером простейшей линейной системы является колебательный контур, состоящий из катушки индуктивности и конденсатора. Если активное сопротивление элементов контура равно нулю, то контур называется идеальным.

Реактивные сопротивления индуктивности и емкости зависят от частоты: ; .

Катушка индуктивности и конденсатор образуют замкнутую электрическую цепь в которой возможен колебательный процесс.

Рис. 16. Электрическая схема одиночного колебательного контура и схема включения его при анализе собственных (свободных) колебаний в контуре.

Если конденсатору сообщить некоторый запас электрической энергии путём подключения его к источнику постоянного напряжения, то он зарядится до напряжения Um, при этом энергия электрического поля между пластинами конденсатора .

При подключении конденсатора к катушке индуктивности образуется замкнутый контур L1 C1 (Рис. 16),. Конденсатор начинает разряжаться через катушку и в ней возникает электрический ток. Этот ток создает вокруг катушки магнитное поле. Таким образом, энергия электрического поля конденсатора превращается в энергию магнитного поля катушки. Этот процесс не может происходить мгновенно из-за действия эдс самоиндукции.

Когда конденсатор будет полностью разряжен U_с=0, ток в катушке достигнет максимального значения и вся накопленная ранее энергия будет сосредоточена в магнитном поле катушки . Поскольку активных потерь в идеальном контуре не возникает, энергия не убывает, следовательно, ; , отсюда .Отношение имеет размерность сопротивления (Омы) и называется характеристическим или волновым сопротивлением - ρ (ро). или . Если L – в микрогенри, С – в пикофарадах, то ρ в килоомах.

Ток в катушке не может сохраняться неизменным, поэтому он начинает уменьшаться, что приводит к появлению ЭДС самоиндукции противоположной полярности. Эта ЭДС увеличивается по мере уменьшения тока в катушке и заряжает конденсатор напряжением обратной полярности. Энергия магнитного поля вновь переходит в энергию электрического поля конденсатора. После этого конденсатор вновь начинает разряжаться, а затем ЭДС самоиндукции катушки перезарядит конденсатор до первоначального значения напряжения и так далее. Таким образом, в контуре состоящим из катушки индуктивности и конденсатора происходит колебательный процесс без действия внешних сил. Такие колебания называются свободными или собственными.

В результате в колебательном контуре возникают электромагнитные колебания, т. е. одновременные колебания электрического и магнитного полей. Длина электромагнитной волны , где λ – в метрах; f – в мегагерцах.

Свободные колебания в идеальном контуре совершаются с частотой ; , где f₀ = Гц; L = H(Генри); C = F(Фарада).

В реальном контуре катушка и конденсатор обладают активным сопротивлением, что приводит к уменьшению энергии при передачи её от конденсатора к катушке и наоборот. В результате происходит постепенное уменьшение энергии в контуре и затухание колебательного процесса (Рис. 17).

Рис. 17. Реальный колебательный контур и временные диаграммы свободных колебаний в контуре при различном значении активного сопротивления потерь.

Свойства реального контура характеризуются следующими параметрами.

Добротность.

, где ρ – характеристическое сопротивление; R – активное сопротивление потерь.

; , отсюда ; ; . Точное значение частоты реального контура ниже, чем частота . , где (тэта) - логарифмический декремент затухания.

Чем больше индуктивность и емкость колебательного контура, тем больше период колебаний и меньше их частота.

Добротность – величина обратная коэффициенту затухания контура – δ (дельта).

Q= 50-200 – для реального контура.

Коэффициент затухания (затухание) – показывает,как быстро затухают собственные колебания в контуре. Скорость затухания колебаний, то есть скорость уменьшения амплитуды зависит от величины активного сопротивления потерь и от индуктивности контура. Величина обратная коэффициенту затухания называется постоянной времени контура . Амплитуда колебаний уменьшается по экспоненциальному закону. Коэффициент затухания может быть определён иначе . Коэффициент затухания контура отличается от логарифмического декремента затухания на величину (3,14). .

Логарифмический декремент затухания – величина обратно пропорциональна добротности. ; .

Логарифмический декремент затухания равен отношению энергии, израсходованной на активные потери за половину n-го периода колебания, ко всей энергии, участвующей за этот период колебаний. Практически логарифмический декремент затухания определяется как натуральный логарифм отношения амплитуд двух соседних полупериодов. .

Колебательный процесс в реальном контуре возможен только в том случае, если его характеристическое сопротивление больше активного сопротивления. В противном случае процесс становится апериодическим. В случае апериодического разряда контура вся энергия, полученная конденсатором при первоначальной зарядке, израсходуется на необратимые потери в активном сопротивлении. Условия апериодического разряда конденсатора контура .