ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ ВОДЫ И ВОДЯНОГО ПАРА
Ввиду практической несжимаемости воды можно допустить, что удельный объем воды при 0°С не зависит от давления и равен ν'0= 0,001 м3/кг. При температуре 0°С и соответствующем давлении насыщения р = 0,000611 МПа внутренняя энергия, энтальпия и энтропия условно принимаются равными нулю.
.
Количество теплоты, которое требуется для нагрева воды от 0°С до температуры кипения при постоянном давлении определяется по формуле
(6.1)
или при t0= 0
где ср - средняя теплоемкость воды в интервале температур от 0° С до температуры кипения ts при данном давлении (ср = 4,1865 кДж/(кг.К)).
Первый закон термодинамики для изобарного процесса подогрева воды имеет вид
, (6.2)
где - внутренняя энергия воды при температуре кипения; =0; - работа расширения воды при ее нагреве, определяемая по формуле
,
где - удельный объем воды при температуре 0° С; - удельный объем при температуре кипения.
Так как удельный объем воды при ее нагреве изменяется незначительно (см. рис.6.2), то можно принять ≈ 0. Тогда из (6.2.) получим
.
Количество теплоты, необходимое для нагрева воды до температуры кипения, может быть найдено также по формуле
или, так как i'0= 0
q'=i'
где - удельная энтальпия воды при температуре кипения. На графике рис. 6.5 i' определяется площадью под кривой процесса 1-2.
Рис. 6..5
Увеличение энтропии жидкости при ее нагреве от 0° С до температуры кипения находится по формуле
, (6.3)
где ; - энтропия воды при температуре кипения.
Согласно второму закону термодинамики для обратимых процессов
.
Так как dq = cpdT, то
, (6.4)
где ср = 4,1865 кДж/(кг.К).
Учитывая (6.4), формула (6.3) будет
.
Количество теплоты, затрачиваемое на превращение в пар 1 кг воды, нагретой до температуры кипения, называется удельной теплотой парообразования и обозначается r. Теплота парообразования зависит от температуры и давления и с их возрастанием он уменьшается, обращаясь в ноль в критической точке.
По первому закону термодинамики
,
где и"- внутренняя энергия сухого насыщенного пара; l" = p(ν" - ν') - работа расширения в процессе парообразования (работа против внешних сил).
Разность энергий u"- u' называется внутренней теплотой парообразования. Таким образом, теплота парообразования затрачивается на работу против внутренних и внешних сил.
Так как процесс парообразования идет при постоянном давлении, то
,
где энтальпия сухого насыщенного пара.
Теплота парообразования r в Ts- координатах определяется площадью под линией процесса 2-3 (рис.6.5).
Удельная энтропия сухого насыщенного пара определяется по формуле
,
или
.
Если при парообразовании получается влажный пар со степенью сухости х,например в точке N (рис.6.5), его энтропия sx будет
,
или
.
Степень сухости влажного пара при данном давлении будет
.
Связь между удельными объемами жидкости и пара на линии насыщения (линия АК, рис.6.2) и , давлением насыщенного пара температурой насыщения Ts и скрытой удельной теплотой парообразования r, устанавливается уравнением Клапейрона - Клаузиуса (см.§ 6.2)
.
Удельный объем влажного насыщенного пара при известной степени сухости находится по формуле
.
Так как удельный объем воды мал по сравнению с удельным объемом пара , то при достаточно больших степенях сухости (x=0,9 и более) и невысоких давлениях первым членом в формуле (6,5) можно пренебречь.
Тогда
.
Удельная энтальпия влажного насыщенного пара (x < 1) находится по формуле
.
Учитывая, что , последняя формула будет
,
где rx – теплота, расходуемая на превращение кипящей воды во влажный насыщенный пар со степенью сухости x (p=const).
Для перегрева пара характерно то, что его температура выше температуры насыщения Ts (при
ps =const) и удельный объем его больше удельного объема сухого насыщенного пара.
Количество теплоты, затрачиваемое для перевода сухого насыщенного пара (ps =const) и перегретый с температурой Tп, называется теплотой перегрева, определяемой по формуле
,
или
,
где cpm – средняя массовая изобарная теплоемкость перегретого пара. Величина qп в Ts – диаграмме определяется площадью под кривой 3-4 (рис. 6.5).
Формула для энтальпии перегретого пара будет
.
Эта величина называется полной теплотой перегретого пара.
Теплоту перегрева qп можно также найти по первому закон термодинамики
,
где - изменение внутренней энергии в процессе перегрева; - работа расширения в изобарном процессе расширения пара.
Изменение энтропии в процессе перегрева пара будет
.
Отсюда, учитывая что
,
получим
.
Все рассмотренные выше параметры влажного, сухого насыщенного и перегретого паров в зависимости от температуры и давления приводятся в специальных таблицах водяного пара [9,16].
Дата добавления: 2016-06-05; просмотров: 3983;