Двухтактное включение электронных приборов.

На рисунке 1. показана схема двухтактного включения ламп. Входные напряжения на сетке ламп подаются со сдвигом по фазе на 180⁰. При противофазном возбуждении ламп ток первой гармоники лампы VL1 протекает от анода к катоду, а ток второй лампы VL2 протекает от катода к аноду. В проводе, соединяющем середину емкостной (или индуктивной) ветви анодного контура с катодами ламп, протекает разность этих токов. И, если токи равны, они полностью компенсируются. Это справедливо также для токов нечетных гармоник. В то же время токи второй и остальных четных гармоник оказываются синфазными и поэтому суммируются в этом проводе. Поэтому цепь, соединяющая среднюю точку контура с корпусом, должна обладать малым сопротивлением для токов гармоник. Заземляя середину емкостной ветви контура (как показано на рисунке 1), обеспечивают меньшее сопротивление для четных гармоник и, следовательно, лучшую их фильтрацию. Напряжение питания Е_а подводят к средней точке катушки индуктивности анодного контура, в котором переменное напряжение близко к нулю.

Рисунок 1.Схема двухтактного включения ламп.

Из-за неизбежной асимметрии схемы недопустимо одновременное заземление средних точек емкостной и индуктивной ветвей контура, т.к. образуется короткозамкнутый виток, в котором может протекать значительный ток. Практически в средней точке индуктивности контура переменное напряжение может составлять до 10 – 20% от . Поэтому индуктивность блокировочного дросселя L_б2 может быть снижена в 10 – 20 раз по сравнению с расчетной для однотактной схемы. Соответственно при расчете блокировочного конденсатора С_б2 можно увеличить коэффициент 0,005 – 0,02 в 10 – 20 раз.

Как и при параллельном включении, в двухтактном генераторе лампы влияют друг на друга. Предположим, что анодный контур настроен и симметричен, а токи первых гармоник первой и второй ламп не равны друг другу. Тогда ток в контуре равен:

, где Q_н – рабочая добротность контура и учтено, что коэффициент связи анодного контура с каждой из ламп равен 0,5. Вследствие симметрии контура напряжения на анодах ламп равны и могут быть найдены из выражения:

, где R_н – эквивалентное сопротивление контура между точками а₁ и а₂. Кажущееся сопротивление в анодной цепи каждой лампы определяется из выражений

Полученные выражения отличаются только постоянным коэффициентом. В частности, при полной симметрии кажущиеся сопротивления для обеих ламп одинаковы: R_эк=0,5R_н.

У двухтактного генератора сохраняются все недостатки, присущие параллельному включению ламп, перечисленные выше. Кроме того, схема оказывается более сложной, требующей симметричной перестройки LC-элементов. В ней возникает большая опасность паразитных колебаний. В то же время двухтактные генераторы имеют некоторые преимущества перед однотактными и перед параллельным включением ламп. В ней несколько ослаблены требования к блокировочным дросселю и конденсатору в анодной цепи. Схема оказывается существенно проще при работе на симметричную нагрузку, но главное в ней может обеспечиваться дополнительное ослабление четных гармоник в нагрузке. Причем непосредственно двухтактный генератор по схеме рисунок 1, выигрыша в фильтрации четных гармоник не дает по сравнению с однотактным генератором. Действительно, при подключении к точкам b₁ и b₂ симметричного фидера можно рассматривать оба провода как две возбуждаемые синфазно и расположенные рядом антенны, которые будут излучать колебания второй и других четных гармоник.