Метод узловых потенциалов.

В этом методе неизвестными величинами являются потенциалы узлов схемы. Поскольку один из узлов схемы может быть заземлен, т.е. его потенциал приравнивается нулю, то число неизвестных совпадает с числом независимых узлов уравнений.

Этот метод базируется на первом законе Кирхгофа, в котором токи выражены по обобщенному закону Ома.

- закон Ома.

- обобщенный закон Ома.

При смене полярности ЭДС

уравнение выглядит так:

Если выразить через проводимость , то обобщенный закон Ома будет выглядеть так:

Выразим все токи в электрической цепи по обобщенному закону Ома и подставим их в систему узловых уравнений. Теперь вместо неизвестных токов в этой системе будет стоять неизвестные потенциалы узлов и заданные по условию задачи ЭДС, источники тока и проводимости ветвей.

Рассмотрим это на примере конкретной схемы:

В связи с тем , что мы используем двоичные индексы, то перестановка индексов перед током и перед ЭДС меняет их знак. Перестановка индексов у проводимости ее знака не меняет.

Теперь выразим токи, по обобщенному закону Ома:

В первом уравнении после стоит сумма проводимостей всех ветвей, сходящихся в первом узле. Обозначим ее . Аналогично, для второго и третьего уравнения введем суммарную проводимость второго и третьего узлов:

Введем проводимость , которая равна проводимости (или сумме проводимостей) всех ветвей, соединяющих первый узел 1 со вторым узлом 2, взятой со знаком минус.

Введем по аналогии взаимную проводимость 1 и 3, 2 и 3 узлов:

и .

Правые части уравнений нашей системы назовем узловыми токами:

Узловой ток – это величина, равная алгебраической сумме токов, полученных от деления ЭДС ветвей, подходящих к данному узлу, на сопротивления этих ветвей. Со знаком “+” берутся токи тех ветвей, ЭДС которых направлены к узлу.

Теперь можно записать систему уравнений в общем виде для n – независимых узлов (n+1 – последний узел).