Тепловые воздействия

Под тепловым воздействием лазерного излучения в медицине понимают в основном процессы, вызывающие испарение (абляцию) и коагуляцию ткани. На тепловом действии излучения основана также сварка ткани, которая подробно рассмотрена в последнем разделе. Тепловые процессы в ткани происходят (см. рисунок 7) при использовании лазерного излучения плотностью мощности от 1 до Вт/см² при продолжительности облучения от миллисекунд до нескольких секунд и минут. Заметим однако, что возможность реализации теплового режима зависит от длины волны излучения. Кроме того, в зависимости от оптических свойств биоткани и длины волны излучения выбор параметров лазерного излучения при тепловом воздействии может значительно варьироваться (в указанном диапазоне).

Основной характеристикой, определяющей результат лазерного теплового воздействия, является температура биоткани и характер ее пространственного распределения.

При действии пучка лазерного излучения на биоткань происходит его поглощение в объеме ткани. В зависимости от мощности излучения, отражения и величины показателя поглощения в единице объема биоткани поглощается определенная мощность. В зависимости от длительности воздействия излучения единице объема сообщается определенное количество энергии. Показатель поглощения зависит от вида ткани и длины волны лазерного излучения.

В УФ, видимой и ближней ИК области спектра лазерное излучение поглощается в основном электронами атомов и затем преобразуется в тепло при безызлучательной релаксации. В средней и дальней ИК области спектра излучение поглощается при возбуждении вращательного и колебательного состояний молекул, происходит атомарное и молекулярное поглощение. При последующей релаксации возбужденных частиц энергия преобразуется в тепловую, и в зависимости от теплоемкости материала достигается та или иная температура. Пространственное распределение температуры определяется следующими факторами.

1). Количество поглощенной энергии уменьшается с глубиной (по закону, близкому к экспоненциальному), поэтому и температура в глубине ткани меньше.

2). Рассеяние излучения приводит к тому, что значительная часть излучения поглощается в стороне от первоначального направления распространения пучка.

3). Одновременно тепло отводится вследствие теплопроводности и тока крови.

4). Распределение температуры зависит от геометрии лазерного пучка.

Таким образом, возникает температурный градиент, как по глубине ткани (в направлении действия пучка излучения), так и в перпендикулярных ему направлениях.

Реакции биоткани, зависимые от температуры

При повышении температуры биоткани в ней происходят те или иные процессы. В зависимости от величины температуры они будут следующими (см. таблица 11).

Таблица 11. Реакции биоткани, зависимые от температуры.

	Эффект на биоткани
	не имеется
40 - 45	активизация ферментов, образование отеков, изменение мембран, возможная смерть клеток (в зависимости от )
	денатурация протеина, начало коагуляции и некроза
	денатурация коллагена. дефекты мембран
	обезвоживание
свыше 150	обугливание
	абляция и газообразование

Особенностью воздействия излучения на биоткань в отличие от обычных материалов является то, что результат воздействия излучения на биоткань зависит также от времени, в течение которого ткань пребывает в нагретом состоянии. Это время определяется временем воздействия излучения, а также процессами перераспределения тепла при охлаждении после прекращения воздействия. На рис.8 приведена диаграмма влияния температуры и времени на необратимое изменение ткани.

Рисунок 8. Влияние температуры и времени воздействия на необратимое изменение ткани.

При расчете результатов лазерного нагрева ткани необходимо учитывать, что оптические, механические и термические свойства ткани изменяются в процессе ее лазерного нагревания. В частности, показатель поглощения ткани резко увеличивается при обугливании. В результате значения температуры, достигаемой в области воздействия вблизи поверхности, резко возрастают, и процесс нагрева становится сугубо нелинейным.

Таблица 12. Изменение свойств биоткани во время лазерного облучения.

Ускорение нагрева (на поверхности) происходит обычно также при обезвоживании ткани. Это связано с уменьшением теплопроводности при обезвоживании, что снижает теплоотвод из облученной области.

Все рассмотренные типы изменения биоткани обычно наблюдаются не по отдельности, а в комплексе. Это связано с неоднородностью нагрева ткани, наличием градиентов температуры. Характерная структура ткани по зонам ее изменения при лазерном воздействии представлена на рисунке 9.

В области, в которой температура превышает 300°С, биоткань удалена (область кратера абляции). К этой области примыкает зона, в которой температура меньше 300°С, но больше 150°С, в этой зоне ткань обуглена. В следующем слое ткань коагулирована. Во внешней зоне ткань только слегка нагрета, и необратимых повреждений не происходит.

Геометрические характеристики области воздействия излучения.

Протяженность отдельных зон – ширина разреза, ширина кромки обугливания и зоны коагуляции, размеры зоны обратимого изменения ткани – зависит от многих факторов. К ним, прежде всего, относятся:

1) параметры лазерного пучка (длина волны, мощность, диаметр пучка, длительность воздействия, частота следования импульсов),

2) параметры ткани (показатель поглощения, теплопроводность, другие оптические и теплофизические свойства),

3) окружающая среда (воздух, вода, кровь),

4) характеристики истечения удаляемого вещества (температура, скорость удаления, поглощение, фокусирующие качества, подогрев ткани),

5) теплоотвод кровотоком.

Рисунок 9. Структура ткани по зонам ее изменения при лазерном воздействии.

Подчеркнем еще раз влияние движения продуктов абляции на зоны воздействия. При рассечении ткани излучением СО₂ лазера продукты абляции во многом определяют ширину кромки обугливания и зоны коагуляции. Если продукты выгорания выдуваются газовой струей из канала рассечения, то образования кромки обугливания не происходит вообще, а кромка коагуляции в результате уменьшается в 10 раз (в экспериментах с 1мм до 0,1 мм).

Приближенно оценить глубину рассечения можно следующим образом. Энергия, расходуемая на нагревание ткани и ее испарение, равна

, (16)

где m – масса испаренного вещества, с – теплоемкость, - разница температуры испарения и начальной температуры, L - удельная энергия испарения, d - диаметр испаренной области, h – ее глубина.

С другой стороны,

. (17)

Здесь - мощность излучения, поглощенная в объеме , занимаемом массой m. Представим ее как =ξP, где P – мощность лазерного излучения, ξ - коэффициент, учитывающий оптическое и теплофизическое рассеяние излучения из зоны воздействия, а также характер пространственного распределения излучения.

Таким образом, из (16) и (17) имеем:

. (18)

Тогда

. (19)

Таким образом, при использовании одной и той же лазерной установки, при облучении одной и той же ткани ( , P, , , c, , = idem) глубина отверстия будет изменяться обратно пропорционально размеру облученной области, то есть .

Приведенные оценки относятся к неподвижному источнику, действующему в течение заданного времени . Если источник движется, то время воздействия излучения в любой области на поверхности равно где - скорость сканирования пучка. Подставляя вместо в (19), получим:

, (20)

то есть . При резании глубина реза обратно пропорциональна диаметру пучка. Это хорошо согласуется с экспериментальными данными.

Для термического воздействия применяются следующие лазеры: СО₂, Nd:YAG, диодные, на красителе, аргоновый и т.п.