Внезапное расширение трубопровода

При внезапном расширении трубопровода (или русла канала) поток срывается с угла и расширяется не внезапно, как сама труба, а постепенно, причем в кольцевом пространстве между потоком и стенкой образуются вихри, которые и являются причиной потерь энергии, то есть возникновения сопротивления (рис. 5.5).

Выделим в потоке, движущемся по трубопроводу с внезапным расширением, два сечения (рис. 5.5):

· сечение 1–1 – в месте внезапного расширения;

· сечение 2–2 – на некотором удалении от места внезапного расширения.

Рис. 5.5

Обозначим параметры в сечении 1–1 индексом «1»: ω₁– площадь сечения трубы; ₁ – скорость течения жидкости; p₁ – давление.

Соответствующие параметры в сечении 2–2 (ω₂, ₂, p₂) – индексом «2».

Сделаем следующие исходные предположения:

1. Потери на трение на участке расширения трубы между сечениями 1–1 и 2–2 незначительны, ими можно пренебречь.

2. Давление в сечении 1–1 действует по всему сечению ω₂, так как хотя труба и расширилась, но параметры (скорость и давление) измениться еще не успели.

Воспользуемся теоремой механики (теоремой Эйлера) о том, что изменение количества движения системы материальных точек в проекции на ось движения равно импульсу действующих сил (импульс тела равен импульсу силы), то есть .

Из рис. 5.5 видно, что жидкость, занимавшая в начальный момент времени суммарный объем отсеков I и III, через промежуток времени δt переместится и займет объем отсеков II и III. Очевидно, что изменение количества движения произойдет только за счет разницы его в отсеках II и I, так как отсек III является общим для обоих моментов времени и за время δt количество движения жидкости в нем не изменится.

Тогда имеем

Здесь – коэффициенты количества движения, учитывающие неравномерность распределения скоростей в сечениях 1–1и 2–2. Поскольку мы рассматриваем случай развитого турбулентного движения в трубе (тем более с учетом угловых завихрений), то, как условились при выводе уравнения Бернулли для реальной жидкости, для турбулентного движения можно принять . Учтем также, что

и соответственно

Тогда:

При расчете импульса сил, действующих на выделенный объем жидкости (между сечениями 1–1и 2–2), проекции на ось движения будут иметь только силы продольного давления, потому что силы тяжести и силы давления на боковую поверхность трубы перпендикулярны оси движения жидкости и проекции на нее не дают.

Тогда импульс сил будет

Вспомним наше второе исходное предположение о том, что давление p₁ действует по всему сечению ω₂, тогда для импульса сил можно записать

Таким образом, у нас получится уравнение

Заменим в этом уравнении (из условия сохранения массы)

и получим:

Разделим обе части этого равенства на :

(5.5)

Составим теперь уравнение Бернулли для сечений 1–1и 2–2, с учетом того, что и геометрическая высота центра тяжести сечения отсчитывается от оси движения, то есть . Тогда

Выразим отсюда потери напора h_пот:

Последний член этого уравнения заменим, используя формулу (5.5):

Применяя в числителе формулу сокращенного умножения, окончательно получим:

(5.6)

Полученный результат можно сформулировать так: потеря напора при внезапном расширении русла (трубопровода) равна напору, определенному по разности скоростей (или напору потерянной скорости).

Это положение называют теоремой Борда, а формулу (5.6) называют формулой Борда-Карно.

Приведем формулу (5.6) к общему виду формулы для гидравлических сопротивлений, то есть к виду – :

а) оставим в формуле (5.6) только скорость ₂:

видим, что в этом случае коэффициент сопротивления будет:

;

(5.7)

б) выразим коэффициент сопротивления через скорость ₁:

в этом случае коэффициент сопротивления будет

(5.8)

Эти зависимости хорошо подтверждаются опытом и широко используются в расчетах.

Для частного случая, когда площадь ω₂ существенно больше площади ω₁, то есть когда жидкость по трубе подводится к очень большому резервуару, из формулы (5.8) имеем и , то есть в этом случае теряется весь скоростной напор (вся кинетическая энергия, которой обладает движущаяся жидкость).