границе двух диэлектриков
Пусть диэлектрик, в котором распространяется падающая волна, характеризуется диэлектрической проницаемостью , а второй диэлектрик – . Считаем, что . Опыт показывает, что в этом случае, кроме распространяющейся во втором диэлектрике плоской преломлённой волны, возникает плоская отражённая волна, распространяющаяся в 1-ом диэлектрике.
волновой вектор падающей волны;
волновой вектор отражённой волны;
волновой вектор преломлённой волны.
Плоскость, в которой лежат векторы и , называется плоскостью падения волны. Из соображений симметрии ясно, что векторы и могут лежать лишь в плоскости падения.
В первой среде на поле падающей волны ( ) накладывается поле отражённой волны ( ), а во второй среде имеется поле только преломлённой волны ( ).
Анализ показывает, что при падении на гладкую плоскую поверхность раздела двух сред плоской монохроматической волны, выполняются (независимо от характера поляризации этой волны) следующие законы отражения и преломления электромагнитных волн:
1. Отражённая и преломлённая волны также являются монохроматическими волнами той же частоты, что и падающая. Вектор всегда сонаправлен с вектором . Оба вектора колеблются синфазно. При прохождении через границу раздела фаза не претерпевает скачок.
2. Закон отражения – отражённый луч лежит в плоскости падения, причём угол отражения равен углу падения
.
3. Закон преломления – преломлённый луч лежит в плоскости падения, а угол преломления связан с углом падения соотношением
(или ).
При переходе света из оптически более плотной среды в оптически менее плотную луч удаляется от нормали к поверхности раздела сред. Увеличение угла падения сопровождается более быстрым ростом угла преломления и по достижении углом предельного значения
при .
Энергия, которую несёт с собой падающий луч, распределяется между отражённым и преломлённым лучами. По мере увеличения угла интенсивность отражённого луча растёт, а интенсивность преломлённого луча убывает, обращаясь в нуль при предельном угле. При световая волна проникает во вторую среду на расстояние и затем возвращается в 1-ую среду. Это явление называется полным внутренним отражением.
При отражении световой волны от границы раздела среды, оптически менее плотной, со средой, оптически более плотной ( ), фаза колебаний светового вектора скачком претерпевает изменения на . При отражении от границы раздела среды, оптически более плотной, со средой, оптически менее плотной ( ), такого изменения фазы колебаний не происходит.
Интенсивность падающей волны равна сумме интенсивностей отражённой и преломлённой волн (закон сохранения энергии)
.
Коэффициент отражения -
.
Коэффициент пропускания -
.
Легко убедиться, что .
Угол падения, при котором отражённый и преломлённый лучи взаимно перпендикулярны, называется углом Брюстера . .
Дата добавления: 2021-03-18; просмотров: 340;