Кондуктивный теплообмен в цилиндрической стенке
Исходное уравнение в цилиндрической системе координат r, j, z имеет вид
. (11)
Считаем, что процесс теплообмена стационарный и длина цилиндра достаточно велика для того, чтобы пренебречь потоком тепла к его торцам вдоль оси z, процесс осесимметричный. При этих условиях температура является функцией только одной координаты – радиуса r (рис. 1.2):
;
или
. (12)
r |
T1 |
j |
T2 |
R1 |
R2 |
Рис. 1.2. Распределение температуры в цилиндрической стенке
Написав уравнение (12) в виде
и разделив переменные, получим
Выполняя интегрирование, находим
.
Положив, что С = lnC1, где C1 – некоторая новая постоянная, получим
.
Вторичное интегрирование дает
;
T = C1lnr + C2. (13)
Постоянные интегрирования находим из граничных условий:
при ; ;
при ; .
Отсюда
; C2 = T1 - C1 lnR1.
Окончательно
. (14)
Как видно из уравнения (14) имеет место логарифмический закон распределения температуры по радиусу цилиндра.
Градиент температуры на внутренней поверхности цилиндра равен
.
В правой части уравнения для любого r в знаменателе вместо R1 необходимо брать r.
Поток тепла за счет теплопроводности определяется как
. (15)
Как видно из уравнения (15) тепловой поток зависит от координаты r
и уменьшается с возрастанием r.
Количество теплоты находим как
. (16)
Здесь F = 2prL – внутренняя поверхность цилиндра, t – время, L – высота цилиндра.
Расход тепла определяется как
. (17)
Если труба многослойная и состоит из n слоев, тогда для потока тепла получим
. (18)
Здесь ∆T = T1 – Tn – общая разница температуры.
Зависимость qм и F от радиуса r не позволяет использовать традиционную форму уравнения теплопередачи для цилиндрической стенки. В этом случае используется коэффициент теплопередачи отнесенный
к единице длины
, .
Здесь – температуры в ядре фаз, омывающих цилиндрическую поверхность.
Для тонкостенных цилиндров, к которым можно отнести большинство труб, без большой ошибки можно использовать зависимости для плоской стенки.
Дата добавления: 2018-05-10; просмотров: 791;