Магнитотеллурическое зондирование
Общие сведения о магнитотеллурическом поле Земли. Под магнитотеллурическим полем (МТ-поле) понимают переменную составляющую естественного электромагнитного поля Земли. Происхождение магнитотеллурического поля связывается с космическими и ионосферными процессами.
Переменные магнитные поля, связанные с токами в ионосфере и с деформацией магнитного поля Земли, индуцируют в Земле переменное электрическое поле, а поскольку горные породы обладают конечным сопротивлением, в Земле возбуждаются электрические токи (так называемые теллурические токи).
Многолетние наблюдения МТ-поля, выполняемые главным образом в обсерваториях, позволили выделить в этом поле колебания различного типа.
Пульсации относятся к классу короткопериодных колебаний МТ-поля (КПК). Их частотный спектр носит случайный характер и укладывается в диапазоне частот 10-2—10 Гц с максимумом периода в интервале 10—60 с. Интенсивность (амплитуда) КПК для магнитного поля в средних широтах достигает нескольких нанотесл; для электрического поля — нескольких милливольт на километр.
Среди КПК выделяют устойчивые пульсации Рс, представляющие совокупность квазисинусоидальных вариаций, непрерывно следующих друг за другом (рис. 4.30, а), и иррегулярные пульсации Р, проявляющиеся цугами (пачками) колебаний, разделенными во времени периодами относительно спокойного поля (рис. 4.30, б).
Бухтообразные возмущения DР-вариации) характерны единичными проявлениями, схожими по форме магнитограмм с береговыми очертаниями бухт (рис. 4.30,в). Их период — первые десятки — первые сотни минут. В высоких широтах амплитуды DР-вариаций достигают сотен нанотесл; в средних широтах — десятков нанотесл.
Мировые магнитные бури — вариации глобального характера с интенсивностью многие сотни нанотесл. Их причиной являются хромосферные вспышки на Солнце и сопутствующие им мощные потоки заряженных частиц, внедряющихся в приземное пространство.
Для разведочной геофизики наибольший интерес представляют вариации типа КПК, а при глубинных исследованиях также и DР-вариации.
В спектре переменного естественного электромагнитного поля Земли выделяется диапазон звуковых частот. Вариации поля в этом диапазоне связаны с грозовой деятельностью в атмосфере Земли и представляют собой совокупность импульсов (атмосфериков), каждый из которых является цугом квазисинусоидальных колебаний. Головные из них следуют с частотой около нескольких килогерц, а последующие (хвост атмосферика) с значительно меньшей частотой. Интенсивность атмосфериков возрастает в послеполуденное время. Летом она в несколько раз выше, чем зимой.
В каждой точке поверхности земли векторы и магнитотеллурического поля изменяются со временем не только по величине, но и по направлению.
Проекции концов векторов и на плоскость XOY в разные моменты времени называются годографами. Годографы векторов и представляя собой сложные фигуры — изомерные (нелинейная поляризация) либо сильно вытянутые в каком-либо направлении (квазилинейная поляризация). На рис.4.31 приведены годографы обоих
типов.
Удаленность источников магнитотеллурического поля от поверхности Земли позволяет считать это поле практически однородным в пределах площадей, линейные размеры которых не превышают нескольких десятков километров.
Пусть на поверхность однородного полупространства под углом е к ней падает плоская электромагнитная волна и, преломляясь, уходит в землю под углом d. Углы падения и преломления связаны между собой соотношением
, (4.48)
где k1 и k2 — волновые числа для воздуха и горной породы.
Волновое число среды зависит от круговой частоты поля (ω = 2πf ), магнитной проницаемости μ, проводимости γ и диэлектрической проницаемости ε среды:
(4.49)
Рис. 4.30. Типы вариаций магнитотеллурического поля: а – устойчивые,б – нерегулярные, в - бухтообразные.
При достаточно низких частотах поля k1 = 0. Отсюда следует, что sin d О, т. е. d 0.
Таким образом, внутри геоэлектрического разреза плоская электромагнитная волна распространяется в вертикальном направлении. В неоднородных средах характер электромагнитного поля существенно зависит от параметров геоэлектрического разреза, что и обусловливает возможность извлечения из этого поля геологической информации.
В связи с тем, что методы магнитотеллурического поля применяются преимущественно для изучения слоистых разрезов, основной в теории этих методов является задача о поле плоской электромагнитной волны, распространяющейся вертикально в слоистой среде с горизонтальными поверхностями раздела.
Рис. 4.31. Годографы векторов Е и Н магнитотеллурического поля при нелинейной (а) и квазилинейной (б) поляризации
В качестве основной характеристики плоской электромагнитной волны и степени воздействия на нее проводящей среды обычно пользуются отношением двух взаимно перпендикулярных компонент поля (например Ех к Нy), которое называется импедансом (Z = Ex/Hy):
. (4.50)
Магнитотеллурическое зондирование. Процесс магнитотеллурического зондирования заключается в изучении зависимости входного импеданса, измеряемого на поверхности Земли, от частоты магнитотеллурического поля.
Матнитотеллурическое зондирование представляет собой одну из модификаций частотного зондирования, основанную на изучении вариаций естественного электромагнитного поля Земли в широком диапазоне периодов. Сущность МТЗзаключается в одновременной регистрации компонентов магнитотеллурического поля Еx, Еy, Нx, Нy и Нz на поверхности Земли и последующем спектральном анализе результатовизмерений.
Данная модификация относится к типу индукционных зондирований основанных на использовании скин-эффекта. Глубина проникновения электрического тока зависит от периода вариаций. Компоненты поля, выделенные в диапазоне малых периодов(при относительно высокой частоте поля), несут информацию о верхней части разреза, а компоненты поля, найденные по длиннопериодным вариациям,— о глубоких горизонтах. Путем анализа поведения гармонических составляющих магнитотеллурическогополя в широком диапазоне периодов можно составить представление об изменении электропроводности горных пород по вертикали, выделить в разрезе толщи пород, обладающие низким или высоким удельным сопротивлением, и определить глубину залегания опорных горизонтов.
Измерения выполняют установкой, расположенной на поверхности земли. Она состоит из двух взаимно перпендикулярных датчиков электрического поля — приемных линий М1N1, М2N2, в которых используются обычные неполяризующиеся электроды (как в методе ЕП) и трех магнитометров-вариометров Нx,Ну, Нz. Размещение датчиков поля показано на рис. 4.32. Длина приемных линий обычно составляет 200—500 м.
Направление приемных линий и расположение магнитометров выбирают строго в соответствии с основными элементами залегания горных пород и тектоникой района. Одну из измерительных линий М1N1вытягиваютвдоль простирания пород для изучения продольной составляющей электрического поля, другую — вкрестпростирания для изученияпоперечной составляющей поля. Направление, близкое к меридиональному,условно обозначают у,перпендикулярное к ему — х. Соответственно размещают и магнитометры. Расстояниемежду ними должно быть не менее 8 м, а вся измерительная установка (центр зондирования) находится на удалении 25—30 м от измерительной лаборатории.
Наблюдения выполняют либо в отдельных пунктах по системе профилей, либо в нескольких пунктах одновременно. Для синхронизации наблюдений в аппаратуре предусмотрены радиостанция и телевключатели. Короткопериодныевариации регистрируют в течение одних,а иногда и нескольких суток. Наблюдения выполняют в утренние часы и во второй половине дня. Длиннопериодныевариации записывают круглосуточно.
Входной импеданс слоистого разреза связан с параметрами этого разреза соотношением
, (4.51)
где Rп — т.н. приведенный импеданс n-слойного разреза, ; — частота поля; — магнитная проницаемость; k1 — волновое число верхнего слоя.
Приведенный импеданс n-слойного разреза сложным образом зависит от волновых чисел, мощностей hn и соотношения удельных сопротивлений каждого слоя:
(4.52)
Для однородной среды Rn = 1, т. е.
. (4.53)
Если среда немагнитна, т. е. ее магнитная проницаемость равна Гн/м, а удельное сопротивление выражено в ом-метрах, модуль импеданса на поверхности однородного полупространства
, (4.54)
где — удельное сопротивление полупространства, Т – период измеряемого сигнала в сек. Отсюда
. (4.55)
В случае слоистого разреза это выражение определяет некоторый эффективный параметр, имеющий смысл кажущегося удельного сопротивления. В данном случае его принято обозначать :
. (4.56)
В соответствии с выражениями (4.51) и (4.54)
. (4.57)
Это выражение связывает кажущееся сопротивление (величину, которая может быть определена в результате полевых наблюдений) с частотой магнитотеллурического поля и параметрами гёоэлектрического разреза.
Для диапазона частот, с которыми приходится иметь дело в магнитотеллурических методах, токами смещения можно пренебречь. Учитывая, что длина волны в первом слое:
, (4.58)
Выражение для k1 можно преобразовать следующим образом:
. (4.58)
Тогда выражение выражение для ρТ будет зависеть от параметров:
, ,…….. ; (4.59)
, , ……..
Это соотношение определяет конструкцию палеток теоретических кривых МТЗ.
Из теории МТЗ следует, что ρт — величина комплексная, т. е. определяется амплитудой и фазой. Соответственно рассчитываются палетки удельного сопротивления и разности фаз между Ех и Ну .
Палетки амплитуд строят в двойном логарифмическом масштабе с модулем 6,25 см, причем по оси ординат откладывают , а по оси абсцисс — λ1/h1. Фазовые кривые строят в полулогарифмическом масштабе, причем по оси ординат в арифметическом масштабе откладывают , а по оси абсцисс— в логарифмическом масштабе λ1/h1. На рис. 4.33, а, б изображены палетки для интерпретации амплитудных и фазовых кривых МТЗ.
Внешне характер амплитудных кривых МТЗ сходен с кривыми зондирования методом сопротивлений, т. е. горизонтам с высоким сопротивлением отвечают максимумы на графиках , горизонтам с низким сопротивлением — минимумы. Четкость, с которой отдельные горизонты проявляются на графиках, зависит от их мощности и контрастности по удельному сопротивлению. Характерная особенность графиков — наличие дополнительного экстремума в высокочастотной части кривой и переход величины р.г через нулевое значение при λ1/h1 = 8. В точке с абсциссой 8 и ординатой 1 располагается крест палетки.
Для кривых МТЗ, так же как и для кривых зондирований методом сопротивлений, справедлив принцип эквивалентности, т. е. при определенных соотношениях параметров разреза кривые МТЗ совпадают в пределах заданной погрешности.
Рис. 4.33. Палетки для интерпретации данных МТЗ: а, б – палетки соответственно амплитудных и фазовых кривых для двухслойного разреза, в, г – амплитудные кривые для трехслойных разрезов типов Н и К.
Для разрезов типов Н, А справедлива эквивалентность по S2 (так же как и для ВЭЗ). Для разрезов типов К и Q характерна эквивалентность по h2, т. е. при изменении в некоторых пределах h2 кривые МТЗ в разрезах таких типов практически совпадают. Из этого следует принципиальная возможность однозначного определения h2 по кривым МТЗ К и Q с погрешностью, зависящей от области применимости принципа эквивалентности. Для установления этих границ Б. К. Матвеевым построены специальные номограммы, сходные по конструкции с аналогичными номограммами Пылаева.
Интерпретация двухслойных кривых МТЗ с помощью палеток заключается в том, что полевую кривую, построенную на прозрачном билогарифмическом бланке, накладывают на палетку и наилучшим образом совмещают с одной из теоретических кривых. При таком совмещении ордината креста палетки равна ρ1 а его абсцисса Т связана с h1 соотношением:
. (4.60)
В настоящее время обработка данных измерений производится на компьютерах по специальным программам. В программахпредусматриваются узкополосная фильтрация записей магнитотеллурическогополя, выделение гармонических составляющих Еx, Еy, Нx, Нy и Нz для заданной последовательности периодов Т,вычисление импедансовZxy=Еx/ Нy; Zyx=Еy/Нx; Zxx=Еx/Нx; Zyy=Еy/Нy, определение сдвига фаз между взаимно перпендикулярными составляющими Ех и Ну, Еу и Нх, а также вычисление кажущихся сопротивлений по формулам:
Дополнительные импедансыZxx, Zyyи вертикальную составляющую Нz магнитного поля используютдля анализа неоднородности среды и выбора соответствующей методики интерпретации результатов наблюдений.
Магнитотеллурическиезондирования применяют при структурных исследованиях в глубоких осадочных бассейнах, где мощность морских отложений составляет 3—10 км, а также для региональных исследований и изучения электропроводности глубоких частей земной коры и мантии.
МТЗ позволяет изучать глубинные геоэлектрические разрезы при наличии в надопорной толще непроводящих экранов, поскольку последние не являются препятствием для электромагнитной волны. В этом их главное преимущество перед методом сопротивлений на постоянном токе.
Контрольные вопросы.
- Физическая сущность метода естественного электрического поля (ЕП). Способы измерений и условия их применения.
- Как определить все параметры двухслойного геоэлектрического разреза, если полевая кривая совпадает с палеточной кривой .
- Физическая сущность и установки в методе электропрофилирования.
- Чему равно значение потенциала в точке М от электродов А и В? (записать формулу). Покажите токовые и эквипотенциальные линии от электродов А и В.
- Нарисуйте вид кривой ВЭЗ, если геоэлектрический разрез имеет вид: r1=120 Ом*м , r2=50 Ом*м , r3=200 Ом*м, r4=80 Ом*м. Какой это тип кривой и разрез?
- Физическая сущность метода и установки, применяемые в методе ВЭЗ.
- Покажите, какой вид имеют аномалии естественного поля (ЕП) над скоплениями сульфидов (съемка способом потенциала). Как определить, где находится рудный объект?
- В чем разница между истинным и кажущимся удельными электрическими сопротивлениями ?
- Что понимается под удельным электрическим сопротивлением и удельной проводимостью в электроразведке и каковы единицы измерения этих величин?
- Запишите формулу для определения разности потенциалов между электродами MN от электрода А (электрод В можно считать удаленным на бесконечность). Покажите токовые и эквипотенциальные линии от электрода А.
- В каких единицах измеряется значение коэффициента установки? Покажите - почему?
- Для симметричной установки АМNB c коэффициентом k = 3.14 м на точке получено значение rk = 52 Ом м. Чему будет равно значение rk , если АМ=BN=40 м, MN=20 м, V=300mB, J=0.002 A?
- Определите, в соответствии с вашим вариантом, можно ли считать указанную в табл.1 установку трехэлектродной, если среднее удельное сопротивление среды равно rСР, и ток равен J. Питающий электрод можно считать удаленным на бесконечность, если его потенциал в точке N не превышает 3 % значения потенциала в этой точке от ближнего питающего электрода.
Таблица 1
Вариант | Установка | rСР Ом м | J , А |
A10M5N120B | 0.08 | ||
A50M20N400B | 0.1 | ||
A80M15N100B | 0.07 | ||
A60M30N80B | 0.09 | ||
A40M20N300B | 0.05 | ||
A20M6N100B | 0,06 |
Вариант | I | II | III | IV |
Установ-ка | A10M5N120B | A50M20N400B | A80M15N100B | A60M30N80B |
rср. | ||||
J | 0.08 | 0.1 | 0.07 | 0.09 |
- Сущность электрического профилирования и зондирования (что общее и в чем отличие?).
- Какие разрезы называются двухслойными, трехслойными и какими параметрами они характеризуются?
- Почему кривые ВЭЗ изображаются в билогарифмическом масштабе?
- В каких единицах измеряется истинное и кажущееся удельное электрическое сопротивление?
- Что такое коэффициент установки и в каких единицах он измеряется?
- Что понимается под качественной и что - под количественной интерпретацией кривых ВЭЗ?
- Поясните сущность метода ВП. По каким признакам на графиках измеряемых параметров мы можем судить о наличии электронно-проводящего объекта?
- Какие параметры измеряются и определяются в методе частотного зондирования (ЧЗ)? Чем метод ЧЗ отличается от ВЭЗ?
- Поясните сущность магнитотеллурического зондирования. Чем здесь достигается изменение глубины исследования? Чем метод МТЗ отличается от ЕП?
- За счет чего возможно применение методов электроразведки при поисках нефтегазовых залежей?
Дата добавления: 2021-05-28; просмотров: 326;