Разрывной характер движения дислокаций

Значительный опыт исполнении Джонстон и Гилман просто участвуют травления кристаллов LiF в то время как он находился под нагрузкой. Это произвело результат, схематически изображен на рис. 1.3, в котором множество ямок показывает движение маленькую петлю дислокации. Этот цикл заинтересованы поверхности на двух концах. Два крупнейших ямок с квадратным плоским дном, в центре массива, отметьте расположение двух концах петли в начале теста. Финалы этих целей соответствует две небольшие ямы с заостренным основания на концах массива. Отметим, что в этом массиве между начальной и конечной позиции концы петли, существует ряд плоскодонных ямок, что уменьшение размера по мере приближения к окончательной позиции цикл завершается. Это говорит о том, что ямы были выгравированы на все короче и короче время по мере продвижения от первоначальной позиции цикл завершается к своей окончательной позиции. Эти ямы легко интерпретируются как разметка остановочных пунктов для дислокации, как она переехала во время приложения нагрузки. Таким образом, этот эксперимент показывает, что движение дислокаций не является гладкой и непрерывной, а это происходит по шагам. Короче говоря, дислокация движется быстрее на некоторое расстояние, он останавливается и ждет на препятствие, которое со временем она проходит, то он быстро движется вновь к следующему препятствие. В настоящее время принято считать, что тепловые колебания помощи приложенного напряжения для преодоления этих препятствий на пути движения дислокаций. Следовательно, скорость дислокации лучше считать

1,11
где L является среднее расстояние между препятствиями, тс время пролета между препятствиями, и TW среднее время ожидания на дислокацию препятствием для тепловой энергии, чтобы стать достаточно большими, чтобы позволить дислокации проникать в преграду.

Рис. 1.3. Схема Джонстон и результат Гилмана, полученный травлением в течение стресса импульса.

Эмпирические наблюдения решительно поддерживают вывод, что TW гораздо больше, чем тс, так что можно игнорировать последний и писать

1,12
В общем TW зависит не только от температуры, но и от напряжения. Это хорошо согласуется и с напряжением зависимость скорости дислокации выражается в Eq.1.7 и температурная зависимость скорости в Eq.1.9.

Уравнение Орован

Связь между скоростью дислокаций в тестовом образце и применять скорости деформации теперь будут получены. Это выражение известно как уравнение Орован.

Рис. 1.4. Смещение двух половинок кристалла пропорциональна расстоянию, что дислокация движется по своей плоскости скольжения.

Как показано в Figs1.4A и 1.4B, когда краевая дислокация движется совершенно по своей плоскости скольжения, верхняя половина кристалла стриженой по отношению к нижней части на сумму, равную одному вектору Бюргерса. В также может быть выведена и строго доказано [10] (Fig.1.4C), что если дислокация перемещается только на расстояние ( х, а затем верхней поверхности кристалла будет стриженая на сумму, равную Ь (( х / х), где х является общее расстояние по плоскости скольжения. Иными словами, смещение верхней поверхности будет пропорционально доле поверхность плоскости скольжения, что дислокации на ногу, или б (( А /), где область, если плоскости скольжения и ( А часть ее перешла на дислокации.Поскольку деформации сдвига ( уделено кристалла равна смещению Ъ (( А / А), деленная на высоте г кристалла, у нас есть

1,13

с Аз-объем кристалла. В случае, когда п краевых дислокаций длина л движение через среднее расстояние, то это соотношение становится

1,14

где (, плотность дислокаций, равно п / V. Если за время ( т, дислокации пройти через среднее расстояние, у нас есть

1,15

где скорость сдвига напряжения и средняя скорость дислокации.

Это выражение, полученное для конкретного случая параллельных краевых дислокаций, в целом отношения, и это принято считать, что ( представляет плотность всех подвижных дислокаций в металле, средняя скорость считается. Кроме того, если есть предел скорости деформации в поликристаллических металлов, разумное предположение, что

1,16

где множитель 1/2 приблизительно ориентации Шмид фактор.