ПП в цепях с одним накопителем
Рис. 7.68 |
a) |
i2 |
r2 |
r1 |
i1 |
С |
i3 |
u(t) |
б) |
I2(p) |
r2 |
r1 |
I1(p) |
1/pC |
I3(p) |
U(p) |
ЗАДАЧА 7.45. Напряжение, приложен-ное к цепи рис. 7.68,а изменяется по закону u(t) = 30t2 + 18t + 10 В.
Параметры цепи: r1 = r2 = 100 Ом, С = 10 мкФ.
Рассчитать ток конденсатора.
Решение
До появления напряжения на источнике цепь находилась в состоянии покоя. Поэтому данная задача – с нулевыми начальными условиями, а эквивалентная операторная схема выглядит так, как на рис. 7.68,б.
Изображение приложенного напряжения определяем, используя таблицу преобразований Лапласа: U(p) = + + .
Изображения первого и третьего токов: I1(p) = ;
I3(p)= = × = = + + .
Разложим последнее выражение на простые дроби:
I3(p) = + + .
Приведя в выражениях для I3(p) дроби к общему знаменателю и приравняв числители, получим следующее уравнение:
Ар(рr1r2C + r1 + r2) + B(рr1r2C + r1 + r2) + Dp2 = 60r2C + р×18r2C + р2×10r2C.
Приравниваем коэффициенты при одинаковых степенях р и получаем систему уравнений:
коэффициенты при
p2 : АСr1r2 + D = 10r2C; при
p : А(r1 + r2) + ВСr1r2 = 18r2C;
при 1 : В(r1 + r2) = 60r2C.
Отсюда В = = = 3×10 –4;
А = = = 9×10 –5;
D = 10r2C – АСr1r2 = 0,01 – 9×10 –5×10 –5×10 4 = 0,01.
Окончательно получаем:
I3(p) = + + 9×10 –5 + 3×10 –4×t + 0,1×е -2000t А = i3(t).
Задача 7.46. В приведенной на рис. 7.69,а схеме рассчитать напряжение и ток индуктивности. Числовые значения: u = 24 В, L = 0,25 Гн, r1= 30 Ом, r2= 10 Ом.
UL(p) |
LiL(0) |
IL(p) |
r1 |
r2 |
Рис. 7.69 |
a) |
r1 |
iL |
uL |
б) |
U/p |
L |
r2 |
U |
рL |
Решение
1. Рассчитаем независимое начальное условие и запишем величину внутренней операторной ЭДС:
iL(0+) = iL(0-) = = = 2,4 А,
LiL(0+) = 0,25·2,4 = 0,6 В·с.
2. Эквивалентная операторная схема приведена на рис. 7.69,б.
3. Поскольку обе операторные ЭДС оказались в одной ветви, изображе-ние тока IL(p) определим по закону Ома:
IL(p)= = = = = = .
На основании второго закона Кирхгофа
UL(p) = рL·IL(p) – LiL(0) = рL· – LiL(0) =
= = = .
4. Оригинал тока iL(t) определим с помощью теоремы разложения:
iL(t) = + .
Корень уравнения F2(p) = p + 30 = 0 – p = -30 c -1,
производная F2¢(p) = 1, F2(0) = 30;
F1(0) = 96, F1(p) = 96 – 30·2,4 = 24;
iL(t) = + е -30t = 3,2 – 0,8е -30t А.
Изображение напряжения на индуктивности UL(p)= есть стандартная (табличная) функция. Это – изображение экспоненты, поэтому uL(t) =6е -30t B.
Задача7.47. В схеме рис. 7.70,а рассчитать ток i2(t) и напряжение на ёмкости uС(t), если u = 240 В, Е3 = 100 В, r1= r3= 50 Ом, С = 1000 мкФ.
r1 |
IХ(р) |
UХХ(р) |
Е3/p |
в) |
r3 |
uС(0)/p |
UС(р) |
Е3 |
r3 |
Рис. 7.70 |
a) |
i2 |
С |
uС |
б) |
I2(p) |
r1 |
1/pC |
U/p |
U |
r3 |
uС(0)/p |
r1 |
U/p |
Е3/p |
Решение
1. Независимое начальное условие: uС(0+) = uС(0-) = -Е3 = -100 В.
Внутренняя операторная ЭДС = - .
2. Операторная схема замещения представлена на рис. 7.70,б.
3. Поскольку по условию задачи требуется рассчитать только один ток, то его изображение определим методом эквивалентного генератора (рис. 7.70,в). По второму закону Кирхгофа:
UХХ(р) + r1·IХ(р) = – = = .
По закону Ома
IХ(р) = = = .
Тогда UХХ(р) = – 50 = .
Входное сопротивление схемы относительно разомкнутых зажимов
ZBХ(р) = = = 25 Ом.
Изображение искомого тока I2(p):
I2(p) = = = .
На основании второго закона Кирхгофа UС(р) – I2(p) = .
Отсюда UС(р) = + · = = .
4. Оригинал тока найдём по таблице преобразований Лапласа:
i2(t) = 6,8е -40t А.
Оригинал напряжения найдём с помощью теоремы разложения:
корень уравнения F2(p) = p + 40 = 0 – p = -40 c -1,
производная F2¢(p) = 1, F2(0) = 40;
F1(0) = 2800, F1(p) = -100·(-40) + 2800 = 6800;
uС(t) = + е -40t= 70 – 170е -40t В.
uC |
C |
r2 |
Рис. 7.74 |
i |
u(t) |
r1 |
ЗАДАЧА 7.51. Рассчитать переходный процесс в схеме рис. 7.74 классическим и операторным методами: u(t) = 100×sin(200t + 90°) B,
r1 = r2 = 100 Ом, С = 50 мкФ.
Решение
I. Расчёт классическим методом.
1. Получим независимое начальное условие uC(0) анализом цепи до коммутации:
хC = = = 100 Ом, Z = = = 111,8 Ом,
Im = = = 0,894 A, UCm = Im×хC = 0,894×100 = 89,4 B,
j = arctg = -arctg = -63,4°, yi =yu – j = 90° + 63,4° = 153,4°,
yuC = yi – 90° = 153,4° – 90° = 63,4°,
uC(t-) = 89,4×sin(200t + 63,4°) B, uC(0+) = uC(0-) = 89,4×sin63,4° = 80 B.
Зависимое начальное условие (ток в цепи в момент сразу после коммутации): i(0) = = = 0,2 А.
2. Рассчитаем принуждённые составляющие тока и напряжения на конденсаторе:
Imпр = = = 0,707 A, UCmпр = Imпр×хC = 0,707×100 = 70,7 B,
yiпр =yu – arctg = 90° + arctg = 135°,
yuCпр = yiпр – 90° = 135° – 90° = 45°,
uCпр(t) = 70,7×sin(200t + 45°) B,
iпр(t) = 0,707×sin(200t + 135°) A.
Начальные значения принуждённых составляющих:
uCпр(0) = 70,7×sin45° = 50 B,
iпр(0) = 0,707×sin135° = 0,5 A.
3. Характеристическое уравнение и его корень:
+ r1 = 0, р = - = - = -200 с -1.
3. Свободные составляющие:
uCсв(t) = A×e рt, iсв(t) = В×e рt.
Постоянные интегрирования:
A = uCсв(0) = uC(0) – uCпр(0) = 80 – 50 = 30,
В = iсв(0) = i(0) – iпр(0) = 0,2 – 0,5 = -0,3.
5. Окончательно получаем:
uC(t) = uCпр(t) + uCсв(t) = 70,7×sin(200t + 45°) + 30×e -200t B,
i(t) = iпр(t) + iсв(t) = 0,707×sin(200t + 135°) – 0,3×e -200t A.
ii. Расчёт операторным методом.
1. Независимое начальное условие –
uC(0+) = uC(0-) = 80 B.
uC(p) |
uC(0)/p |
u(p) |
1/(pC) |
Рис. 7.75 |
I(p) |
r1 |
Изображение напряжения источника находим по прямому преобразованию Лапласа:
u(t) = 100×sin(200t + 90°) 100 = u(p).
3. Изображение тока находим по закону Ома, причём с целью получения выражений, соответствующих таблице преобразований Лапласа, полученное выражение разложим на правильные дроби:
I(p) = = = =
= + = .
Возникает следующая система уравнений:
0,005А + D = 0,001,
A + 0,005B = 0,
B + 40000D = -160.
Решение системы: А = 0,5; B = -100;
D = -0,0015.
Таким образом,
I(p) = + = + .
Первую дробь приведём к следующему табличному виду:
= М .
Возникает ещё одна система уравнений:
Мsiny = 0,5, Мsiny = 0,5,
200×Мcosy = -100. Мcosy = -0,5.
tgy = -1, y = 135°,
М = = 0,707.
4. По таблице преобразований Лапласа находим ответ:
i(t) = 0,707×sin(200t + 135°) – 0,3×e -200t A.
iii. Следует отметить, что при синусоидальном источнике, напряжение или ток которого можно записать в комплексной форме, возможен и другой подход к нахождению изображений и оригиналов величин. Покажем его.
Согласно символическому методу, синусоидальное напряжение равно мнимой части от комплексного мгновенного значения, записываемого в виде экспоненты. Но тогда и изображение напряжения источника может быть получено взятием мнимой части от изображения комплексного мгновенного значения:
u(t) = Um×sin(wt +yu)= Im[Um×e j(wt + yu)]= Im[Ume jyu×e jwt] Im = U(p).
Изображение тока находим по закону Ома по схеме рис. 7.75:
I(p) = Im = Im=
Im =
Im ,
где F1(p) = pC(Ume jyu – juC(0)) – uC(0)wC,
F2(p) = (p – jw)(r1Cp + 1).
Оригинал тока найдём с помощью теоремы разложения. Для этого предварительно вычислим:
- корни уравнения F2(p) = 0: p1 = jw = j200 с –1; p2 = - = -200 с –1;
- F2¢(p) = 2r1Cp + 1 – jwr1C; F2¢(p1) = j + 1; F2¢(p2) = -1 – j;
- F1(p1) = Ume jyujwC = 100×j×j×200×50×10 –6 = -1;
- F1(p2) = -200(100j – j80)×50×10 –6 – 80×200×50×10 –6 = -0,8 – j0,2 = 0,825×e –j166°.
i(t) = Im = Im =
= Im = ×sin(wt +135°) – 0,583sin31°×e -200t =
= 0,707×sin(200t + 135°) – 0,3×e -200t A.
uCсв(p) |
uCсв(0)/p |
1/(pC) |
Рис. 7.76 |
Iсв(p) |
r1 |
iV. Наконец, операторным методом можно рассчитать только свободные составляющие тока и напряжения на конденсаторе, предварительно рассчитав принуждённые составляющие символическим методом (см. часть i настоящей задачи):
iпр(t) = 0,707×sin(200t + 135°) A;
uCпр(t) = 70,7×sin(200t + 45°) B,
uCпр(0) = 70,7×sin45° = 50 B, uCсв(0) = uC(0) – uCпр(0) = 80 – 50 = 30 B.
Эквивалентная операторная схема для свободного режима представлена на рис. 7.76.
Полученная цепь рассчитывается на основании закона Ома, оригиналы величин находим, используя таблицу преобразований Лапласа.
Iсв(p)= = = = -0,3×e -200t A = iсв(t);
uCсв(p) = Iсв(p)× + = + =
= = =
30×e -200t В = uCсв(t).
Дата добавления: 2022-05-27; просмотров: 99;