ПРОВОДИМОСТИ МАГНИТНЫХ СИСТЕМ

Как уже рассматривалось выше проводимость воздушного зазора в общем виде определяется выражением

,

где d – односторонняя величина воздушного зазора, м, тогда на пару полюсов

,

где S_d – площадь воздушного зазора, который пересекает полезный магнитный поток

,

где D –диаметр якоря, м; 2р – число пар полюсов; l_d – аксиальная длина якоря, м.

Окончательно проводимость воздушного зазора, Гн

.

Из-за неравномерности распределения индукции в воздушном зазоре приведенное значение проводимости будет равно, Гн

,

где a_d – расчетный коэффициент полюсного деления.

На рис. 9.13 показан эскиз часто встречающейся магнитной системы электрических машин. Проводимость рассеяния данной магнитной системы в общем виде будет равна

,

где l_бок – проводимость рассеяния с боковой поверхности, Гн; l_тор – проводимость рассеяния с торцевой поверхности, Гн;

,

где S_бок – площадь боковой поверхности магнита, м²,

,

где l_ом – аксиальная длина магнита, м; h_п – высота магнита, м; l_ср.бок – средняя длина магнитной силовой линии с боковой поверхности магнита, м,

.

Проводимость с одной стороны магнита, Гн

.

Данная проводимость на пару полюсов, Гн

.

Приведенная магнитная проницаемость с боковой поверхности на пару полюсов, Гн

.

Проводимость рассеяния с торцевой части магнита, Гн

,

где S_тор – площадь магнита с торцевой стороны, м; l_ср.тор – средняя длина магнитной силовой линии с торцевой части магнита

, ,

где b_п – ширина полюса, м.

Тогда проводимость с одной стороны магнита

.

Данная проводимость на пару полюсов, Гн

.

Приведенная магнитная проводимость с торца на пару полюсов, Гн

.

Один из способов расчета магнитных систем основан на построении кривой размагничивания магнита с учетом потоков рассеяния (рис. 9.14). Из кривой состояния постоянного магнита 1 геометрически вычитается луч проводимости l_s и находится кривая размагничивания магнита с учетом поков рассеяния 2. Значение полезного потока Ф_d определяется согласно рис. 9.14.