Касательные напряжения при изгибе. Формула Журавского

Рассмотрим задачу об определении касательных напряжений при изгибе для узкого прямоугольника в качестве сечения.

При изгибе Q_у¹0 и М_х ¹0. В этом случае в сечении возникают три напряжения s_z, t_zx, t_zy. Тогда уравнения равновесия (54) и (55) из полной математической модели твердо деформированного тела примут следующий вид:

Из первых двух уравнений следует, что касательные напряжения являются функцией двух переменных (х, у). так как поверхность стержня свободна от напряжений, то по периметру сечения t_zx = 0 по закону парности касательных напряжений (рис.37).

Рис.37

Для узкого прямоугольника они не успевают вырасти, поэтому будем считать t_zx равными нулю по всей ширине сечения. Тогда третье уравнение равновесия примет вид:

. (81)

По той же причине, что прямоугольник узкий, будем считать, что t_zy по ширине сечения при у = const распределено равномерно и является функцией только координаты у:

Пользуясь формулой нормальных напряжений в поперечном сечении (28), при изгибе получим:

s = ,

= ,

М_х’ = Q_y

Проинтегрировав полученное выражение, получим:

t_zy=- × . (82)

Постоянную интегрирования можно определить из условия равенства нулю касательного напряжения t_zy при у= :

=0,

С = - .

Подставив значение константы в выражение (82) получим:

t_zy=- × = × . (83)

На основе выражения в скобках можно сделать вывод, что касательные напряжения в сечении распределены по параболе.

Рис.38

Преобразуем выражение в скобках:

× = × ×

На рисунке 38 координатой y отсекается заштрихованная часть, которая имеет площадь F^*= ×b и координату центра тяжести относительно оси х у_с^*= × . Произведение площади фигуры на координату ее центра тяжести относительно какой-либо оси дает статический момент инерции S_x^*. Таким образом, выражение (83) примет вид: