Рассмотрим турбулентное движение жидкости.
При турбулентном течении потока в трубе, как и на плоской пластине, во-первых, толщины гидродинамического и теплового пограничных слоев совпадают; а во-вторых, растут значительно быстрее, чем для ламинарных.
Это приводит к уменьшению длины участков термической
и гидродинамической стабилизации, что позволяет в большинстве случаев пренебрегать ими при расчете теплоотдачи
. (47)
II. Стабилизированный теплообмен.
Рассмотрим ламинарное движение жидкости
Рассмотрим стационарный теплообмен в круглой трубе, когда теплофизические свойства жидкости постоянны (изотермический случай), профиль скорости не меняется по длине, температура стенки трубы постоянна и равна Тст, в потоке отсутствуют внутренние источники тепла,
а количество тепла, выделяющееся вследствие диссипации энергии, пренебрежимо мало. При этих условиях уравнение теплообмена имеет такой же вид, что для пограничного слоя. Следовательно, исходным уравнением для изучения теплообмена является уравнение (41).
Граничные условия:
(48)
Решение этой задачи впервые было получено Гретцем, затем Нуссельтом, в виде суммы бесконечного ряда. Несколько иное решение было получено Шумиловым и Яблонским.
Полученное решение справедливо и для участка термической стабилизации при условии предварительной гидродинамической стабилизации потока.
Для области стабилизированного теплообмена локальный коэффициент теплоотдачи равен предельному значению
или (49)
Как видно из рисунка (рис. 1.7), с увеличением число Nu уменьшается, асимптотически приближаясь на втором участке кривой
к предельному значению Nuпр = 3,66. Это происходит, потому что для стабилизированного теплообмена профиль температуры по длине трубы
не меняется. На первом участке происходит формирование профиля температуры. Первый участок соответствует термическому начальному участку.
10–5 10–4 10–3 10–2 10–1 100 |
1 |
3,66 |
Nu |
Nu |
Nuпр |
Рис. 1.7. Изменение местного и среднего по длине круглой трубы при Тст = const
Дата добавления: 2018-05-10; просмотров: 587;