ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ В ГАЗАХ
Из второго начала термодинамики следует, что во всякой изолированной (т.е. не испытывающей никаких внешних воздействий) системе самопроизвольно протекают только такие процессы, которые приводят ее в состояние, не изменяющееся в дальнейшем с течением времени. Такое состояние термодинамической системы называется тепловым равновесием. Например, тепло всегда переходит от горячего тела к холодному, пока температуры обоих тел не станут одинаковыми, то есть пока не установится тепловое равновесие.
Если в газе существует пространственная неоднородность плотности, температуры или скорости движения отдельных его слоев, то на хаотическое тепловое движение молекул накладывается их упорядоченное движение. При этом возникают потоки вещества, энергии или импульса. В результате происходит самопроизвольное выравнивание параметров газа. Эти потоки являются физической основой так называемых явлений переноса. К явлениям переноса относятся диффузия, теплопроводность и внутреннее трение (вязкость). Диффузия обусловлена переносом массы, а внутреннее трение – переносом импульса молекул.
Рассмотрим более подробно теплопроводность. Это явление возникает при наличии разности температур, обусловленной внешними причинами. Теплопроводность газа заключается в непосредственной передаче кинетической энергии хаотического молекулярного движения от одних молекул к другим при их соударениях.
Если значения температуры различных слоев газа отличаются друг от друга, то и значения средней кинетической энергии также будут разными. Молекулы, движущиеся из более нагретых частей объема газа, попадая в менее нагретые слои и сталкиваясь с молекулами, имеющими меньшие скорости, передают им часть своей энергии. Так, молекулы из менее нагретых слоев газа увеличивают свою энергию. Этим объясняется передача тепла в направлении убывания температуры. Этот процесс не сопровождается макроскопическим движением среды.
Для простоты рассмотрим одномерное явление теплопроводности. В этом случае определяющие ее физические величины зависят только от одной координаты (например координаты ). Предположим, что газ заключен между двумя параллельными поверхностями, имеющими температуры и (рис.1).
Если эти температуры поддерживать постоянными, то через газ установится стационарный (т.е. неизменный во времени) поток теплоты. Направим ось перпендикулярно к этим поверхностям. Неоднородность в пространстве значений температуры может быть задана с помощью градиента. Градиент – это вектор, характеризующий изменение физической величины (в данном случае температуры) при перемещении на единичную длину и направленный в сторону наиболее быстрого ее возрастания. Таким образом, вдоль оси будет иметь место градиент температуры . Количество теплоты , передаваемое вследствие теплопроводности за время через поверхность площадью , расположенную перпендикулярно оси , определяется законом Фурье:
, (1.1)
где – | коэффициент теплопроводности; |
– | градиент температуры. |
Знак минус показывает, что перенос тепла происходит в направлении убывания температуры.
Количество теплоты, переносимое через поверхность площадью за одну секунду, называется тепловым потоком:
.
Из формулы (1.1) следует, что
.
Отсюда видно, что коэффициент теплопроводности численно равен количеству теплоты, проходящему через единицу площади поверхности за единицу времени при градиенте температуры, равном единице.
Выведем размерность этой физической величины:
.
Коэффициент теплопроводности показывает, насколько быстро выравнивается температура различных точек газа. Чем больше коэффициент теплопроводности, тем скорее наступает состояние теплового равновесия. Коэффициент теплопроводности зависит от агрегатного состояния вещества, его атомно-молекулярного строения, температуры, давления и состава. В анизотропных средах он зависит от направления распространения тепла.
Наилучшие проводники тепла – твердые тела, в особенности металлы. Влияние давления на теплопроводность твердых тел с хорошей степенью точности описывается линейной зависимостью. У многих металлов и минералов теплопроводность растет с ростом давления. В процессе плавления металлов теплопроводность, как правило, падает скачком при температуре плавления.
Жидкости обычно проводят тепло намного хуже твердых тел. Так, коэффициент теплопроводности воды при температуре 0 0С составляет 0,55 , а льда 2,21 . Как правило, теплопроводность жидкостей убывает с ростом температуры и слабо возрастает с ростом давления.
Газы обладают наименьшей теплопроводностью по сравнению с жидкостями и твердыми телами. Например, при 20 0С коэффициент теплопроводности углекислого газа равен 0,0162 , водорода 0,175 , воздуха 0,0257 .
Выведем формулу для нахождения коэффициента теплопроводности идеального газа. Выделим элементарную площадку , расположенную перпендикулярно оси (см. рис. 1).
В соответствии с формулой (1.1) элементарное количество теплоты , переносимое молекулами через площадку за время , равно
. (1.2)
Учтем, что до площадки долетают только те молекулы, которые находятся от нее не дальше длины свободного пробега молекулы газа . Средняя длина свободного пробега – это среднее расстояние, которое пробегает молекула между двумя последовательными столкновениями. Она вычисляется по формуле
,
где – | эффективный диаметр молекулы – минимальное расстояние, на которое сближаются при столкновении центры молекул; |
– | концентрация молекул. |
Выберем на оси две точки А и В, расположенные по обе стороны площадки на расстояниях от нее, равных средней длине свободного пробега молекулы газа (см. рис.1). Будем считать, что температура в месте, где находится площадка, равна , а .
Тогда температура в точке А равна , а в точке В .
Найдем число молекул, проходящих за одну секунду через поверхность . Поскольку процесс теплопроводности не сопровождается макроскопическим движением среды, количество молекул , пересекающих эту поверхность в единицу времени слева направо и справа налево, будет одинаковым. Ввиду хаотичности теплового движения можно считать, что вдоль каждой из осей координат (а значит, и вдоль оси ) движется со скоростью одна треть от общего количества молекул. Из них половина движется слева направо, а половина – справа налево.
Следовательно, количество молекул определяется по формуле
, (1.3)
где – | концентрация молекул; |
– | среднеарифметическая скорость теплового движения молекул газа: |
;
здесь – | постоянная Больцмана; |
– | масса одной молекулы; |
– | молярная масса газа; |
– | универсальная газовая постоянная; |
– | площадь выделенной поверхности. |
Согласно закону равномерного распределения энергии по степеням свободы каждая молекула обладает средней кинетической энергией , вычисляемой по формуле
, (1.4)
где – | число степеней свободы молекулы; |
– | постоянная Больцмана; |
– | удельная теплоемкость газа при постоянном объеме, вычисляемая по формуле ; |
– | абсолютная температура; |
– | масса одной молекулы. |
Эта энергия определяется температурой газа в той точке пространства, в которой произошло ее последнее столкновение с другой молекулой.
Энергия , которой обладают молекулы газа, находящиеся в единице объема, равна
. (1.5)
Тогда количество теплоты , перенесенное через площадку слева направо за время , окажется равным суммарной энергии молекул, имеющих температуру точки А:
. (1.6)
Количество теплоты , перенесенное через площадку за время справа налево, равно суммарной энергии молекул, имеющих температуру точки В:
. (1.7)
Вычитая из выражения (1.7) выражение (1.6), получим общее количество теплоты, перенесенное через площадку :
. (1.8)
Учитывая, что ,
где – | концентрация молекул; |
– | масса одной молекулы; |
– | плотность газа, |
получим окончательное выражение:
. (1.9)
Сравнивая выражения (1.9) и (1.2), получим выражение для коэффициента теплопроводности идеального газа:
. (1.10)
Поскольку длина свободного пробега молекул обратно пропорциональна давлению газа, а плотность прямо пропорциональна давлению, то теплопроводность идеального газа от давления не зависит.
Теплопроводность газов зависит от температуры. При увеличении температуры возрастает энергия каждой молекулы, а значит, и количество энергии, переносимое из слоя в слой. Вместе с тем одновременно увеличивается и число столкновений молекул, что несколько снижает обмен энергией между слоями. В результате коэффициент теплопроводности идеального газа оказывается пропорциональным квадратному корню из абсолютной температуры.
Коэффициент теплопроводности реальных газов представляет собой довольно сложную функцию температуры и давления. Причем, с ростом температуры и давления значение коэффициента теплопроводности возрастает.
На плохой теплопроводности газов основано применение в строительстве пористых материалов (т.е. материалов, содержащих газовые включения). Этим же объясняются теплоизолирующие свойства одежды, в особенности шерстяной и меховой. В ней содержится большое число маленьких пузырьков воздуха, так же, как и в рыхлом снеге, защищающем посевы от вымерзания.
2.ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ВОЗДУХА
МЕТОДОМ НАГРЕТОЙ НИТИ
Методика измерений
При измерении коэффициента теплопроводности газов необходимо иметь в виду, что существует целый ряд факторов, которые могут повлиять на результат опыта. Укажем некоторые из них.
Перенос теплоты в газах происходит тремя способами: тепловым излучением (перенос энергии электромагнитными волнами), конвекцией (перенос энергии за счет перемещения слоев газа в пространстве из областей с высокой температурой в области с низкой температурой) и теплопроводностью.
Лабораторная установка для определения коэффициента теплопроводности сконструирована таким образом, чтобы перенос теплоты происходил в ней, в основном, за счет теплопроводности.
Рассмотрим две длинные коаксиальные цилиндрические поверхности, пространство между которыми заполнено газом, коэффициент теплопроводности которого необходимо измерить. На рис.2 показано поперечное сечение этих поверхностей. Температуры и радиусы внутренней и внешней цилиндрических поверхностей соответственно обозначим через и .
Рис. 2
Температуры слоев газа, прилегающих к поверхностям, равны температурам соответствующих поверхностей.
Выделим внутри газа кольцевой слой радиусом , толщиной и длиной . В соответствии с законом Фурье тепловой поток , т.е. количество теплоты, проходящее через этот слой за одну секунду, можно записать в виде:
, (2.1)
где – | площадь боковой поверхности цилиндрического слоя. |
Следовательно
. (2.2)
Это дифференциальное уравнение можно решить методом разделения переменных:
. (2.3)
Считая коэффициент теплопроводности постоянным в исследуемом диапазоне температур и интегрируя обе части уравнения (2.3), получаем:
. (2.4)
Отсюда:
. (2.5)
Из уравнения (2.5) находим формулу для определения коэффициента теплопроводности:
(2.6)
где – разность температур в слое газа.
Таким образом, для определения коэффициента теплопроводности необходимо знать разность температур в слое газа и величину теплового потока .
В качестве внутреннего цилиндра может быть использована металлическая нить. Нить нагревают,×пропуская через нее электрический ток.
Разность температур в слое газа можно найти косвенным методом, измеряя электрическое сопротивление нити при двух различных температурах и . Запишем формулы для определения сопротивлений нити и для двух значений температуры:
; (2.7)
, (2.8)
где – | сопротивление нити при С; |
– | температурный коэффициент материала проволоки; |
– | комнатная температура; |
– | температура нагретой нити. |
Вычитая из уравнения (2.7) уравнение (2.8), получим
,
где – разность температур.
Выражая отсюда и подставляя его в формулу (2.8), получаем выражение для разности температур:
. (2.9)
Соединим последовательно с нитью эталонный резистор, имеющий сопротивление . При последовательном соединении ток, протекающий через эталонный резистор, равен току, протекающему через металлическую нить: .
Тогда
;
отсюда
,
где Iн, Iр – | токи, протекающие через нить и эталонный резистор; |
Uн,Uр – | падения напряжения на нити и эталонном резисторе; |
Rн, Rр – | сопротивления нити и эталонного резистора. |
Следовательно,
; ,
где Uн1 – | падение напряжения на нити в нагретом состоянии; |
Uн2 – | падение напряжения на нити при температуре окружающего воздуха; |
Uр1 – | падение напряжения на эталонном резисторе при нагреве нити; |
Up2 – | падение напряжения на эталонном резисторе при температуре окружающего воздуха. |
Используя в качестве эталонного сопротивления резистор с малым значением температурного коэффициента, можно полагать, что . Тогда получаем:
,
где a – | температурный коэффициент сопротивления; |
t2 – | температура окружающего воздуха. |
Тепловой поток q, создаваемый путем нагрева нити постоянным током, определяется по формуле
, (2.10)
где Rр1 – сопротивление эталонного резистора.
Подставляя найденные DT и q в формулу (2.6), можно рассчитать коэффициент теплопроводности.
Для определения коэффициента теплопроводности воздуха предназначена экспериментальная установка ФПТ1-3, общий вид которой приведен на рис.3.
Рис. 3
Рабочий элемент состоит из стеклянной трубки 2, заполненной воздухом, по оси которой натянута тонкая вольфрамовая проволо-
ка 1. В течение эксперимента температура трубки поддерживается постоянной, что обеспечивается принудительной циркуляцией воздуха с помощью вентилятора между трубкой и кожухом 9 рабочего элемента. Для измерения температуры стенки трубки предназначен полупроводниковый термометр, показания которого высвечиваются на цифровом индикаторе 3.
<== предыдущая лекция | | | следующая лекция ==> |
Криволинейное движение. Тангенциальное и нормальное ускорения | | | Определение необходимости установки секционного реактора. Выбор секционного выключателя. |
Дата добавления: 2016-10-07; просмотров: 10878;