Параллельная обратная связь по напряжению

В структурной схеме усилителя с параллельной обратной связью по напряжению (рис.1.9.) напряжение обратной связи складывается с входным напряжением U_вх методом параллельного суммирования. Параллельная обратная связь иногда называется связью с суммированием токов, так как в точке A складываются входной ток I_вх и ток обратной связи I_ос. Преимущество параллельной обратной связи – простота реализации.

Рис.1.9. Структурная схема усилителя с параллельной обратной связью

по напряжению

В соответствии со схемой на рис.1.9. можно записать уравнение

, где U_вых=K₁U₁.

Выражая напряжение U₁ из второго уравнения и подставляя его в первое, получаем:

,

откуда

.

При K₁<0 имеем отрицательную обратную связь.

Если обозначить

,

то выражение для коэффициента усиления усилителя с параллельной обратной связью по напряжению совпадает с выражением этого коэффициента для усилителя с последовательной обратной связью. При |K₁|>>1 имеем

и .

Сказанное ранее о влиянии обратной связи по напряжению на коэффициент усиления, частотные характеристики и выходное сопротивление остается справедливым и в данном случае.

Выражая входной ток усилителя I_вх с параллельной обратной связью через напряжение U₁

и подставляя его в равенство

,

получаем:

.

Следовательно, при глубокой отрицательной обратной связи имеем R_вх»R₁, т.е. с увеличением глубины параллельной отрицательной обратной связи входное сопротивление уменьшается, стремясь к R₁. Это является недостатком параллельной обратной связи.