Частотная характеристика сложного двухполюсника.

Входное сопротивление двухполюсника и его входная проводимость есть функции частоты .Зависимости действительной и мнимой частей входного сопротивления или входной проводимости двухполюсника от частоты называют частотными характеристиками двухполюсника.

В том случае ,когда цепь содержит более 2х реактивных элементов ,входное напряжение может совпадать по фазе с входным током на нескольких частотах.

R L2 C1

 


 

L1

Это возможно когда два элемента (L1 и C1 ) образуют резонанс токов на частоте ω01= .Сопротивление контура равно ∞ (проводимость равна 0).

Второй резонанс на частоте ω02 наступает когда контур L1C1 имеет реактивное сопротивление ёмкостного характера ,которое вместе с L2 образует резонанс напряжений, при котором реактивная составляющая входного сопротивления Х равна 0.

X=

=0= =0

Полное суждения о свойствах такого двухполюсника можно получить если рассматривать его полное сопротивление как функцию частоты .Чаще эту зависимость разбивают на две: активную и реактивную .Для простоты анализа активным сопротивлением часто пренебрегают (R=0).Такой двухполюсник называется реактивным .С частотными характеристиками последовательного и параллельного контуров мы уже познакомились.

Построим частотную зависимость реактивной составляющей входного сопротивления для нашей схемы. C1

L2

 

L1

 

 

X=

 

 

Резонансная частота параллельного участка ω01 (резонанс токов) соответствует полюсу функции ,а резонанс напряжений –соответствует нулю функции. Таким образом мы имеем два резонанса :резонанс токов и резонанс напряжений .Как видно из графика функция Х(ω) всегда возрастает ,т.е >0 .Из этого следует что не может быть двух подряд резонансов тока или резонанса напряжения ,т.е резонансы чередуются.

Для того ,чтобы построить качественно частотную характеристику достаточно определить откуда начинается характеристика при ω=0 ,куда стремится характеристика при ω→ и сколько резонансов она имеет.



L1 C1

L2

 

 


C2

 

При ω→ ,Х→-

L1 C1

 

L1

 

C2

При ω→ Х→

L1 C1

L2

 


C2

 


Если постоянный ток не проходит ,то характеристика начинается из - ,в противном случае из 0.Для того чтобы определить число резонансов электрическая схема должна быть сведена к канонической схеме ,т.е параллельно или последовательно включенные однотипные реактивные элементы должны быть заменены одним эквивалентным.

 

 


C1 C2 → C=C 1 +C2

 

 


XL1 X L2 XL= XL1 + X L2

 

 

Число резонансов в такой схеме на единицу меньше числа реактивных элементов канонической схемы.

Если в схеме есть путь для постоянного тока ,то первым наступит резонанс токов ,если такого пути нет –то первым наступает резонанс напряжений.

Если в схеме есть прямой путь через ёмкость ,то входное сопротивление стремится к 0 при бесконечно большой частоте ,если такого пути нет, то сопротивление стремится к бесконечности.

 

<== предыдущая лекция | следующая лекция ==>
Исследование работы последовательного RLC контура при изменении его параметров и частоты | Цепи со взаимной индукцией


Дата добавления: 2016-05-28; просмотров: 372;


Поиск по сайту:

Воспользовавшись поиском можно найти нужную информацию на сайте.

Поделитесь с друзьями:

Считаете данную информацию полезной, тогда расскажите друзьям в соц. сетях.
Poznayka.org - Познайка.Орг - 2016-2017 год. Материал предоставляется для ознакомительных и учебных целей. | Обратная связь
Генерация страницы за: 0.008 сек.